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Absorvedores MPP De Folhas Duplas

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Vídeo 5

Bem-vindo à palestra 23 sobre a série de Materiais Acústicos e Metamateriais. Eu sou a Dra.
Sneha Singh de Departamento de Engenharia Mecatrônica e Industrial no IIT Roorkee. Por isso, nesta palestra continuaremos uma discussão sobre Panelas Perfuradas por Micro e vamos concluir. Por isso, na última aula estudamos que há certas limitações com os absorvedores de MPP de folhas solteiras que eles não são capazes de fornecer alcance amplo de absorção e o tão que foi uma das principais limitação que eles não são capazes de fornecer a faixa ampla de absorção e então certas modificações são então feitas à folha única para se tentar eliminar essa limitação.
Por isso, na última aula estudamos sobre uma tal modificação que foi o que acontece quando um material poroso é preenchido dentro de tal MPP e encontramos é que desde que escolhemos a resistência total devido a este material poroso corretamente e ele não se torna um material de bloqueio rígido e ele pode permitir que o ar suficiente passe por dentro. Por isso, nesse caso o material poroso vai acabar aumentando a magnitude de absorção e ampliando os picos de absorção.
(Consulte O Tempo De Deslizamento: 01:42)

Nesta aula vamos estudar cerca de 2 outras 2 modificações que é se temos MPP de folhas duplas e se temos o MPP com uma cavidade particionada e então veremos quais são as aplicações do MPP em várias indústrias? (Consulte o Tempo de Slide: 01:53)

Então, o que é um absorvedor de MPP duplo? Por isso, até agora estudamos que tínhamos um único painel microperfurado que estava tendo uma cavidade fechada atrás e depois um rígido suporte de parede. Então, e se nós temos 2 tais camadas de painel microperfurado? (Consulte o Tempo de Deslizamento: 03:13)

Então, nesse caso, então, este é o absorvedor de MPP de folhas duplas. Então, uma construção simples é onde você tem um MPP 1 e MPP 2. Então, uma das limitações com a folha única é que em primeiro lugar ela não é capaz de fornecer uma ampla absorção de gama e a segunda foi que ela sempre precisa ter uma cavidade de ar apoiada por uma parede rígida.
Então, há um requisito para uma parede rígida em todos os momentos para um MPP funcionar. Então, a folha única requer antes de tudo uma absorção de gama ampla não é possível, é difícil dizer para uma única folha e a outra limitação foi que ela requer um suporte rígido. Então, essa restrição de design está sempre lá e isso é e porque sempre requer um suporte rígido. Então, isso limita nossas opções de colocar e aplicar os MMPs em várias porções.
Então, só podemos aplicá-lo nas paredes ou perto das paredes, não podemos aplicá-lo no meio do caminho ou em algum complicado dentro de algum componente complicado de maquinaria porque toda vez que temos que apenas aplicá-lo perto de um suporte rígido. Então, essas foram as 2 limitações.
Então, esse MPP de folhas duplas tenta superar ambas as limitações, especialmente este requisito para um suporte rígido. Então, essa é uma construção básica desse MPP de folhas duplas, o que temos?
Temos 2 camadas de MPP e a distância entre eles aqui eu estou representando com a variável d e geralmente na maioria dos casos essas camadas de MPP elas têm diferença raio de furo diferente porque sabemos que como raio de furo e porosidade muda então as características de absorção também mudam.
Então, é melhor ter 2 camadas uma por uma com diferentes raio e porosidades. Então, que podemos obter 2 picos de absorção diferentes e podemos ter uma absorção mais ampla mais ampla. Então, é por isso que esses parâmetros, assim, quando o MPP 1 e o MPP 2 que foi escolhido a espessura é do primeiro eu estou representando por t1 e para o segundo estou representando por t2 e raio igualmente inteiro por r1 e r2 e podemos simplesmente representar a porosidade em 1 σ1 e porosidade dos anos 2 por σ2.
Então, os parâmetros de controle são variados para as camadas do MPP e eles mantiveram em uma distância particular e aqui isso lá a cavidade do ar é realmente o ar dentro do ar entre ambos esses MPPs. Então, aqui um suporte rígido não é necessário, ele pode ser usado. Por isso, quando mais tarde estudaremos veremos alguns gráficos onde também são adicionados apoios rígidos e, então, sem o suporte rígido também podemos usar esse tipo de MPP.

Então, agora que agora aqui nesta construção em particular não há um apoio rígido. Por isso, quando não há um suporte rígido o que significa que alguma transmissão ocorrerá o suporte rígido foi fazendo com que o som esteja sendo absorvido, mas do outro fim a transmissão não está acontecendo porque os sons estão ficando refletidos a partir do suporte rígido.
Então, foi meio que bloqueando a transmissão do som da outra extremidade do material, mas neste MPP porque agora não temos uma parede rígida, então, alguma transmissão vai acontecer da outra ponta. Assim, alguma onda sonora será absorvida, mas alguma transmissão ocorrerá por meio desse apoio.
(Consulte O Tempo De Deslizamento: 05:54)

Portanto, se representamos o coeficiente de absorção sonora por α e este coeficiente de intensidade de transmissão ou a intensidade ou a fração de intensidade que está a ser transmitida da outra extremidade do absorvedor como o τ. Então uma maneira melhor de medir o desempenho de tal MPP é usando α − τ porque qual é o objetivo deste MPP de reduzir o ruído geral tanto antes do material como depois do material.
Então, digamos que esta era uma camada e alguma intensidade de 1 foi incidente sobre ele e assim, apenas uma intensidade de 0,3 se refletiu. Então, no geral α = 0,7. Então, 30% da onda se refletiu nesse fim, mas 0,2 dele se transmitiam da outra ponta, 0,2 da intensidade original.
Portanto, 30% de reflexão e 20% de transmissões. Então, perda geral é o quê? A perda geral vai ser:

1 − 0,3 − 0,2 = 0,5

Portanto, se 1 é igual à intensidade original e 0,3 é a fração de intensidade que se reflete e 0,2 é a fração de intensidade que é transmitida de outra extremidade da extremidade posterior.
Então, nesse caso a perda total que está acontecendo, a perda total por esse material do MPP não é de 0,7 porque 0,7 teria sido a perda se nada saídesse disso.
Então, a perda total efetivamente vai ser:

1 − 0,3 − 0,2 = 0,5

Assim, 30 da energia é refletida 20 é transmitida e os 50 restantes dele dentro do material são dissipados. Então, essa é a fração de intensidade de incidente que é dissipada ou pelo MPP. Então, essa é a energia que o MPP está controlando. Então, uma maneira melhor de medir o desempenho deste MPP poderia ser α − τ. Aqui é isso que por definição; isto é α, porque é 1 menos o coeficiente de reflexão de intensidade.
Então,

α = 1 − | R | 2

E este é o τ. Então, α − τ vai te dar isso dá o que? É a fração. Então, nisso eles nos dão a fração da intensidade incidente que é perdida ou dissipada enquanto passa pelo MPP de folhas duplas. Então, isso se torna uma medida melhor. Então, antes de estudarmos o enredo de α versus frequência e tem que estudar o que é a absorção pelo MPP, agora vamos estudar as tramas de (α − τ) versus frequência para ver qual é a absorção efetiva pelo MPP. Então, estamos removendo a parte de transmissão.

(Consulte O Tempo De Deslizamento: 10:15)

Então, agora, aqui se você olhar para esta figura novamente então se não houve um primeiro material, então, primeiro material o desculpe a segunda camada não estava lá nós acabamos de ter um painel microperfurado de 1 minutos seguido de um suporte rígido quando ele seria representado pelo primeiro circuito aqui apenas este primeiro loop aqui. Então, onde a gente tinha que poderia ser representado por isso é a impedância do meio incidente, esta é a impedância do meio incidente, isso é impedância pelo painel do MPP e esta é a impedância pelo suporte da cavidade do ar, cavidade do ar.
Assim, o Z do MPP e o Z da cavidade do ar eles estão em série e é por isso que a impedância acústica total que derivamos para folha única foi Z_MPP + Z_cavity. Então, este é o circuito original. Então, nós podemos representar essa conexão do MPP como um circuito elétrico e é assim que podemos representá-lo. Então, quando uma segunda camada é adicionada a uma distância d então o que ela faz é que agora esta camada está agindo como uma camada paralela a esta cavidade do ar.
Assim, tanto o MPP 1 quanto o MPP 2 têm uma cavidade aérea comum no meio e estão atuando em paralelo. Então, o circuito aéreo equivalente o circuito elétrico é assim. Aqui esta é a impedância do MPP 2 e esta é novamente o incidente ρc devido à onda incidente e esta é a cavidade de ar comum em entre. Então, se você resolver esse circuito, então, nós já sabemos que temos um modelo por isso foi proposto pelo professor DaaYu Maa e nesse modelo o total de Z de um MPP foi dado a você.

Então, você sabe o valor de R1 que é a parte real do Z e a parte imaginária da Z.
Então, esses valores podem ser encontrados a partir do modelo proposto pela professora DaaYu Maa que eu tinha discutido na primeiríssima palestra sobre MPP.
(Consulte O Tempo De Deslizamento: 12:23)

Então, aqui, agora se você neste circuito em particular se resolver para a impedância total o que você recebe é isso em série com o paralelo disso. Então, vocês estes estão em paralelo. Então, eles são resolvidos juntos e então qualquer que seja a resistência equivalente que obtenhamos dessa resistência em paralelo adicionamos eles juntos a isso em série. Então, a primeira resistência mais essa vai ser agora essas 2 resistências estão em série. Então, o total torna-se ρc novamente porque estamos representando tudo nos termos relativos.
Por isso, Z de MPP nós o representamos como um Z relativo com relação ao meio incidente. Então,

Z ρc

É o que estamos representando. Então, ρc a impedância relativa então passa a ser 1. Então, isso nós podemos tomar como 1 e esta será a impedância relativa a este ρc. Então, este será R − este será R + 1 nós somos, então, estes 2 estão em série. Então, eles são adicionados juntos. Então, a R + 1 e nós seremos a parte real e esta será a parte imaginária. Então, R2 + 1 e então esta é a parte imaginária.

Então, esta é a resistência total neste circuito em particular neste loop particular e este está em paralelo com o Z da cavidade. Então,

1 Zc e este equivalente é o que em seguida é adicionado em série a este. Então, isso nos dá o. Então, você pode representar essa folha dupla como um circuito elétrico e então você pode resolver para o total Z e então você conhece as partes individuais R1 e M1. Por isso, pelo modelo que somos eu já tinha dado uma equação para isso na primeira palestra.
Então,

R1/2 = 8μt1/2 σ1/2ρcr1/2 2 (assentos 1 + x1/2 2 32 +
Assentos 2 16 x1/2 r1/2 t1/2)

Se você adicionar correção de ponta de correção de ponta então 16 torna-se 4. Por isso, 2 fórmulas foram dadas a você na primeiríssima palestra sobre MPP. Por isso, usando essa fórmula você pode descobrir qual é a parte real da impedância do MPP e a parte imaginária da impedância do MPP.
Então, isso é conhecido por nós individualmente com base nos vários parâmetros de design e então podemos resolver isso para obter o total do circuito ou o total devido a este MPP de folhas duplas. E quando você encontra o total de Z, portanto, geralmente essas coisas não são feitas como cálculos de mão temos computadores estamos escrevendo os algoritmos e então é realizado estudo numérico. Então, todo esse valor se espalhou em uma ferramenta de computação, ele faz o cálculo e então ele vê como o α varia com os vários parâmetros de controle de design.

(Consulte O Tempo De Deslizamento: 15:30)

Assim, uma vez que o total Z é calculado α pode ser obtido por esta equação porque:

α = 1 − (Z − 1 Z + 1) 2

Onde está:

Z = Re (Z) + j × Im (Z)

Sendo assim, Z pode estar representando por sua parte real correspondente e parte imaginária e esta é a função geral.
Quando você resolve, esta é a equação que você consegue e se você quer ir mais em detalhes dessa equação você também pode se referir à palestra sobre som médio na propagação do som em limites médios em que derivamos que o:

R = Z2 − Z1 Z2 + Z1; α = 1 − | R | 2

Em seguida, foi encontrado e ele foi representado por esta forma de equação; O τ também foi encontrado na mesma palestra você encontrará a equação para o τ. Por isso, ambas as derivações são dadas a você quando você estuda a palestra sobre propagação de som em limites médios.

Por isso, onde você pode resolver para o total Z e você pode descobrir o que é α, o que é t e então você pode plotar α − τ. Assim, você pode enredo dessas grandeza α − τ o que lhe dará o que é o desempenho total em função da frequência ok. Então, isso é quando; é quando consideramos que tanto os painéis finos. Então, nós não temos nenhum apoio rígido e eles não têm nenhum apoio forte.
Por isso, às vezes o painel quando o som é incidente no painel, ele também pode fazer com que o painel vibre junto com o ar. Então, isso é quando o painel não está vibrando. Então, não há vibração de folhas ou vibração de nenhum painel mas pode haver um caso quando o próprio painel pode começar a vibrar como uma onda sonora é incidente sobre ele.
(Consulte O Tempo De Deslizamento: 17:33)

Por isso, nesse caso em geral a vibração da folha tem um efeito que acrescenta um adicional em não uma impedância, mas acrescenta uma parte de reactância adicional que é diretamente proporcional à massa do painel.

(Consulte O Tempo De Deslizamento: 17:52)

Então, aqui esta é a impedância original e porque esta folha está vibrando, portanto, uma parte de reactância adicional que é ωM1 onde M1 é a massa do primeiro painel. Então, essa reactância é adicionada em paralelo, similarmente desta folha está vibrando então esta é a impedância original e outra reactância é adicionada em paralelo para dar conta. Então, tudo isso contabilização para a vibração da folha.
Assim, se os leafs individuais estiverem vibrando então uma reactância adicional é adicionada a ele. Assim, se apenas uma folha estivesse vibrando então só tomaremos esta, digamos que um único primeiro painel foi vibrando o segundo não foi vibrando então esta parte será removida e só esta impedância será tirada, esta parte não será tirada, ela será removida assim se apenas 1 folha estivesse vibrando.
Por isso, sempre que a vibração da folha é adicionada então uma reactância é adicionada em paralelo que é diretamente proporcional a vezes a massa do painel. Então, isso se torna um novo circuito quando você resolve isso você ganha outra expressão complicada. Então, primeiro de tudo você descobrir o que é equivalente a isso, esses 2 estão em paralelo, o que é o equivalente a isso e então isso é adicionado em série com isso e então estes juntos estão em paralelo com isso e o equivalente a coisa toda então é adicionado a este equivalente para obter o total Z.

(Consulte O Tempo De Deslizamento: 19:22)

Então, resolvendo este circuito em particular; este é o resultado final, estou diretamente dando o resultado final. Então, aqui esta parte é ok; então, esta parte é o tal equivalente a esta impedância particular.
Então, é o equivalente a esses 2 estar em paralelo, esta é a primeira parte e depois esta é a Zc.
Então, 1 Zc + 1 pelo equivalente a este e todo inverso lhe dará o equivalente a este circuito inteiro.
Então, esta parte, assim, assim como esta parte foi o equivalente a este bloco completo, esta parte é o equivalente a este bloco, portanto, esta parte é o equivalente a este bloco e então rho c é tomado como 1 porque você está descobrando a impedância relativa. Então, esta parte é então adicionada a 1 para obter toda a impedância de todo esse circuito e então estes estão em paralelos. Então, a coisa paralela geral é adicionada à anterior.

(Consulte O Tempo De Deslizamento: 20:34)

Então, é uma isso é a expressão que obtemos para Z total; R e M para ambos da parte real e a parte imaginária para a impedância de um MPP novamente do mesmo modelo já é dado para nós, é esta expressão.
(Consulte O Tempo De Deslizamento: 20:49)

α e τ podem ser encontrados. Então, todos esses cálculos são se você está tomando este curso eu não vou estar pedindo para fazer todos esses cálculos porque estes são séries de cálculos complicados; isto é apenas para a compreensão de que o que faz a folha dupla ou o que é o; qual é o efeito de uma folha adicional para trás.

Por isso, uma folha adicional significa que uma impedância agora está sendo adicionada em paralelo com um Zc comum. Então, esse é o efeito geral e é só para mostrar como tais cálculos numéricos são feitos. Por isso, ferramentas de computação estão disponíveis e todos esses cálculos complicados são feitos. Então, quando você recebe α e o τ. Então, você encontrou α e τ quando não há vibração de folhas você também encontrou α e o τ quando há vibração de folhas.
(Consulte O Tempo De Deslizamento: 21:38)

Então você pode traçar α e τ. Assim, α e τ podem ser plotados com relação à frequência. Então, deixe-nos dar-lhe diretamente o que é o efeito de adicionar esta folha dupla. Então, este gráfico mostra o single o: α-τ de uma única folha. Então, isso é denotar absorção por uma única folha, absorção efetiva. Quando uma outra folha é adicionada a ela, assim, geralmente o pico de absorção diminui um pouco, mas no geral a absorção na baixa frequência é aprimorada ao longo de todo.
Assim, ao longo de todo o início de muito início até que a condição de ressonância a magnitude de absorção seja aprimorada nesta região de baixa frequência e então ela segue um mesmo padrão. Então, esse é o efeito da folha dupla que de repente a baixa absorção de frequência é aprimorada ao longo de todo. E se adicionarmos um suporte rígido e o fim, assim, se temos folhas duplas mais um suporte rígido então nesse caso o que ele faz é que ele é ele melhora a baixa absorção de frequência e amplia o pico, mas não é feito ao longo de todo.

(Consulte O Tempo De Deslizamento: 22:54)

Então, eu vou anotar o efeito aqui. Então, eu posso escrever aqui também. Assim, quando apenas folhas duplas; folhas duplas aperfeiçoam a baixa absorção de frequência ao longo de todas as frequências baixas, mas a absorção máxima pode reduzir um pouco não muito efeito, mas uma pequena redução e quando a mesma folha dupla é apoiada por uma parede rígida, então, o que acontece é que agora, o pico de absorção é aprimorado. Então, a magnitude de absorção aumenta ao longo.
Assim, a forma permanece a mesma; (α − τ) versus forma f, um perfil permanece mesmo, só que há um incremento geral ao longo de todo. Então, basta que um pico maior não será uma absorção constante. Então, eles não seriam uma absorção de baixa frequência de banda larga você ainda vai ter um pico, mas o pico será ampliado e será. Assim, será um pico um pouco mais amplo com uma magnitude aumentada. Então, esse será o efeito da folha dupla por uma parede rígida.
Então, eu estou reafirmando esses resultados aqui. Assim, ele o MPP de folhas duplas melhora significativamente a absorção em baixas frequências banda larga digamos, banda larga de baixa freqüências porque está acontecendo ao longo de todo. E assim, ele pode aprimorá-lo em todas essas baixas frequências de banda larga onde o MPP de folha única não é eficiente. E fornece características de absorção quase semelhantes na ressonância e picos mais altos embora seja ligeiramente reduzido, mas está dentro dos limites.
Agora, o mecanismo de absorção de um MPP de folhas duplas pode então ser interpretado como se trata tanto de um ressonador. Assim, em altas frequências ele atua como um ressonador e em baixas frequências ele está agindo como uma resistência de fluxo acústico. Então, no meio a altas freqüências você vê que é preciso a mesma forma que um ressonador, então, você consegue alguns picos em certas frequências, mas em baixas frequências há uma absorção de banda larga.
Então, não há picos acentuados de picos observados, mas há uma absorção constante ao longo dos picos baixos. Por isso, você nas baixas frequências, portanto, há uma constante absorção em baixas frequências. Então, você pode supor que em baixas freqüências esse particular MPP de folhas duplas ele está agindo como uma resistência acústica típica que é independente de frequência. Então, lá está você está recebendo um valor constante aqui e então de repente se de meio a alta frequência ele se comporta uma mesma forma que o MPP de folha única ou como ressonador.
(Consulte O Tempo De Deslizamento: 26:25)

Assim, para melhor desempenho o que se pode fazer é configurar o parâmetro de controle, de modo que a resistência à superfície se torne ρc na condição de ressonância. Assim, quando a impedância a impedância de superfície do MPP de folhas duplas é ρc e a impedância de superfície média incidente também é ρc. Assim, quando o houver uma partida de impedância então haverá uma absorção perfeita α = 1. Nós sabemos que:

α = 1 − (Z2 − Z1 Z2 + Z1) 2

Portanto, quando: Z2 = Z1 = ρc So, nesse caso α = 1.

Então, isso pode ser essa uma maneira de atestar absorção máxima que é você pode igualar a impedância de superfície à do meio incidente na frequência de ressonância.
(Consulte O Tempo De Deslizamento: 27:23)

Em seguida, algumas outras coisas que podem ser feitas é que podemos ter em frequências mais baixas as folhas mais leves podem ser se as folhas forem mais leves elas causarão queda mais significativa na absorptividade porque aqui a vibração da folha causará uma diminuição da resistência ao fluxo acústico.
Por isso, nas baixas frequências há a absorção se deve principalmente à resistência ao fluxo de ar e se folhas mais leves são usadas que elas estão vibrando junto com o ar, portanto, não havendo resistência, a resistência ao fluxo de ar é diminuído. Mas em frequências de ressonância o oposto acontece, as folhas mais leves podem causar mais aumento da absorptividade porque mais altas frequências lamentam na frequência de ressonância a absorção é por causa da vibração. Por isso, a absorção é porque agora a energia sonora está fazendo trabalho para vibrar o ar e o painel.
Assim, quando as folhas mais leves forem usadas painel irá vibrar, elas serão mais fortes ressonância e mais energia será perdida. Então, esse é o efeito oposto em baixas e nas altas freqüências.

(Consulte O Tempo De Deslizamento: 28:24)

Então, eles a aplicação desse tipo de MPP de folhas duplas então passa a ser que agora apenas como um MPP, agora não há restrição de que ele tenha que ser aplicado apenas onde você tem um suporte rígido. Então, eles podem ser usados como absorventes espaciais. Eles podem ser instalados em qualquer lugar, de forma intermediada, quando não houver um suporte rígido, mesmo nas condições de ar livre.
Por isso, não precisamos ser e aplicação indoor ou um aplicativo mais perto de parede rígida de parede eles podem ser usados em qualquer lugar deste espaço como uma tela ou uma partição e também podem ser usados em algumas áreas complicadas onde o apoio não está disponível como os diferentes tipos de diferentes partes de máquinas e edifícios ok.

(Consulte O Tempo De Deslizamento: 29:07)

Então, a última forma de modificação que geralmente é estudada que foi capaz de eliminar com sucesso a limitação é quando a cavidade que está por trás de um único MPP de folhas é particionada ou seccionada. Por isso, uma das práticas comuns é a gente usar uma estrutura de comb de mel.
Então, isso mostra uma típica partitura de cavidade. Por isso, temos um painel microperfurado no topo dele e atrás temos novamente a cavidade do ar, mas agora essas cavidades de ar são divididas em segmentos ou divisórias e o comum sendo um tipo de pente de mel de uma estrutura para dividir a cavidade do ar.
(Consulte O Tempo De Deslizamento: 29:50)

Então, isso mostra o efeito. Então, aqui a fonte para cada dado é dada a você. Então, aqui este é um experimento realizado por Liu e Herrin em 2010 e eles descobriram que quando uma a cárie partia usando uma estrutura de pente de mel então de repente esta é a performance esta é a perda de inserção devido ao MPP original e esta é a perda de inserção devida ao MPP sem com o particionamento e no geral a perda de inserção aumentou em 3,2 dB.
Então, eles são capazes de reduzir o modo de ruído em 3,2 dB. Assim, como você pode ver em todo o α ter sido aprimorado para tal MPP; assim, o desempenho aumenta.
(Consulte O Tempo De Deslizamento: 30:37)

Então, como isso é explicado? Então, quando temos esse som quando temos a cavidade do ar apoiando então diferentes modos podem ser setup dentro dessa cavidade do ar para representar as propagações de ondas sonoras. Então, temos essa cavidade do ar torna-se um meio constante em uma extremidade temos uma fonte de condução e na outra extremidade temos um suporte rígido e dentro deste meio constante, ele terá determinados modos e os modos podem ser representados por; assim, se for este são as 3 direções de propagação de ondas sonoras onde l, m e n.
Então, aqui você pode ver l é a direção normal, esta é a direção normal ou a direção que é normal para o painel e estas são todas as direções transversais, direções transversais. Sendo assim, nesse caso o total da frequência total pode ser representado como uma combinação das frequências nas 3 direções diferentes, as frequências naturais nas 3 direções diferentes.
Assim, podemos representar os vários modos por 3 índices que é l, m e n.

Então, 1 0 0 significa que: l = 1; m = 0; n = 0. Então, isso significa que as frequências transversais são 0, apenas a frequência normal está obtendo o seu primeiro valor. Assim, o que significará que é o primeiro modo normal puro. Da mesma forma, se você tem 0 1 0 o que significa que m = 1; l = n = 0. Então, este é o valor de l, m, n. Assim, quando esses 2 são 0 o que significa que o modo normal não configurou isso não é setup, apenas o único modo total é apenas devido aos modos transversos.
Então, este é o primeiro modo transversal puro na direção m.
E similarmente se temos alguma expressão como 1 2 1; então, esta é uma maneira de representar os vários modos setup dentro de uma cavidade. Portanto, 1 2 1 significa que o primeiro modo o primeiro modo na direção normal, o segundo modo na direção m e o primeiro modo na direção n; l = 1; m = 2; n = 1. Então, este é um modo combinado devido a este primeiro modo normal, modo de segundo m e primeiro n mode. Então, só para te dar uma notação porque eu mostrarei um gráfico onde essas notações são usadas.
(Consulte O Tempo De Deslizamento: 33:16)

Por isso, os mesmos cientistas os mesmos pesquisadores, Liu e Herrin quiseram descobrir qual é a razão pela qual a partidarização de uma cavidade está melhorando a performance. Então, eles no mesmo gráfico mediram que os vários picos eles correspondem a esses modos individuais e o que se vê é que quando a cavidade não é particionada ou a cavidade é mantida a mesma então todos os modos transversais como este e então você pode pegar o exemplo desta, assim, sempre que estiver obtendo um modo transversal, um modo transversal puro deixe-nos dizer até aqui.

Assim, sempre que você estiver obtendo um modo transversal puro onde: l = 0, os primeiros índices se tornam
0. Então, nesse caso a magnitude é diminuída apenas nos modos normais a magnitude é aprimorada. Então, a observação foi de que se nenhum particionamento é feito então os modos transversais eles são diminuídos e quando um particionamento é feito então eles repentinamente em subitamente aprimora os modos transversais também.
(Consulte O Tempo De Deslizamento: 34:25)

Então, este é o resultado. Ele mostra que o particionamento da cavidade do ar adjunta, aumenta a atenuação do som geral devido ao MPP em aproximadamente 4 decibéis em comparação com quando a cavidade do ar não é particionada.

(Consulte O Tempo De Deslizamento: 34:37)

E a razão foi que a partir das medições, pode-se mostrar que a atenuação sonora na incidência oblíqua é aprimorada e a atenuação sonora em é quase não afetada à incidência normal. Por isso, quando a cavidade é particionada, agora as ondas sonoras elas têm mais direções para se propagar em vez de apenas a direção normal. Então, eles também estão se propagando ao longo da direção transversal e a direção normal e esses diferentes modos são setup.
E, por isso, estudos sobre o efeito de uma cavidade sobre os modos acústicos dentro de uma cavidade fechada mostra que o MPP foi eficaz em amortecimento, os modos de cavidade acústica normais ao MPP, mas ineficazes em amortecimento dos modos em tangencia ao MPP. Então, o que significa que a perda de inserção está permanecendo inalterada no transverso é muito menor em modos transversais, a perda de inserção foi maior nos modos normais. Então, foi isso que foi observado que In é mais alto para o caso original In é mais alto no modo normal, mas na direção transversal ele é quase baixo ou 0.
Então, particionando a cavidade, é uma espécie de imposição de uma condição de que as ondas só podem viajar ao longo da direção normal. Assim, agora, tanto a propagação de ondas sonoras ao longo da direção normal está ficando reduzida, ou as perdas estão ocorrendo tanto na onda sonora ao longo da direção normal quanto as perdas também estão ocorrendo quando a onda sonora está se propagando ao longo das direções transversais. Então, agora até a propagação da direção transversal está ficando diminuída ou as perdas estão ocorrindo.

(Consulte O Tempo De Deslizamento: 36:24)

Então, é isso que a cavidade que o partidão está fazendo e no geral o desempenho está aumentando. Então, isso assim, você pode dizer que a cavidade particionada está proporcionando alguma condição de restrição de movimento. Então, o modo transversal é diminuído. Assim, ao longo do modo normal as perdas são devidas aos fenômenos de ressonância, mas ao longo do modo transversal, agora as perdas se devem à restrição de movimento que é imposta pela cavidade.
Então, no geral todos esses modos são diminuídos. Então, estudamos sobre esses 2 em particular esses 2 tipos particulares de modificações que fazemos ao MPP de folha única e eles são aplicados amplamente sobre indústrias automotivas mesmo em aeroespaço.

(Consulte O Tempo De Deslizamento: 37:37)

Então, você pode ver que o material de forro que é usado na cabine de um aeroplano, por exemplo, no Air India Dreamliner na nova série dele. Você pode ver que tem buracos microperfurados muito muito pequenos.
Então, isso está agindo como um painel microperfurado. Da mesma forma, o mesmo tipo de painéis pode ser instalado também nos edifícios. Por isso, tem inúmeras aplicações em várias indústrias e é um dos materiais mais novos que temos estudado. Por isso, obrigado por esta palestra e na próxima palestra começaremos com a nossa discussão sobre metamateriais.
Obrigado.