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Conclusão de Crystals Sonic

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Vídeo 6

Bem-vindo à última palestra da série sobre Materiais Acústicos e Metamateriais. Por isso, neste curso completo cobrimos muitos tópicos vêm começando desde a introdução aos conceitos em acústica, alguns outros conceitos avançados em acústica e depois prosseguindo com discussão sobre os materiais acústicos tradicionais como os absorventes sonoros porosos, as barreiras, recintos, ressonadores Helmholtz, micro absorvedores de painéis perfurados e etc. e aí finalmente, começamos com a discussão sobre os novos materiais projetados como os metamateriais, que hoje são utilizados para fins acústicos.
E nós estudamos dois metamateriais particulares; um era a membrana tipo metamateriais acústicos e o segundo eram os cristais sônicos e esta última semana temos discutido sobre os cristais sonic. Por isso, nesta última e concluindo palestra deste curso, discuto mais algumas coisas sobre o cristal sonic.
(Consulte O Tempo De Deslizamento: 01:27)

Por isso, em particular vou começar a discutir sobre os vários fatores que estão afetando a lacuna de banda de cristais soníos. Então, como os vários fatores que eles afetam a lacuna da banda, então vamos discutir algum conceito chamado bandas de defeitos e depois apenas discussão, uma breve discussão sobre quais são as aplicações de cristais sônicos e então eu vou apenas dar algumas dicas e orientações sobre a seleção de materiais e concluirei minhas palestras com um voto de agradecimento.
Então, quais são os fatores que afetam a lacuna de banda de cristal sonic? Por isso, longe de termos estudado como funciona um cristal sonic, ele usa dois tipos diferentes de um princípio. Primeiro é o princípio do teorema do Bloch, onde uma onda periódica é gerada dentro de uma estrutura periódica e da periodicidade.
A periodicidade espacial ou a λ da onda é a mesma constante da constante latente dessa estrutura periódica ou do comprimento da periodicidade. Então, nesse caso o que acontece quando tais ondas periódica são geradas? Todas essas ondas são sempre quantizadas e há uma diferença de frequência entre uma onda; um modo para outro modo.
Por isso, sempre as ondas são quantizadas e não contínuas e é por isso que em certas vezes acontece que quando estamos medindo essa propagação de ondas através da zona de Brillouin irredutível e tentando ver como a onda está se propagando e, porque todas as frequências são discretas para cada modo, então em certas lacunas de frequência ou bandas não obteremos propagação de ondas ao longo de todo o cristal ou ao longo de toda a zona Brillouin.
Então, aqueles são chamados como as lacunas da banda e o outro princípio foi às vezes uma ressonância local é criada e durante esse tempo geralmente, é o, o outro princípio é semelhante ao princípio de um metamaterial acústico típico. Assim, em determinadas freqüências o efetivo modulo a granel do espalhador sonic, atinge um valor negativo e nesse subitamente quando B se torna negativo então o vetor k ele se torna imaginário, portanto, não ocorre propagação de ondas espaciais.

(Consulte O Tempo De Deslizamento: 03:37)

Então, agora que fatores eles afetam as lacunas da banda? Assim, se você variar o tamanho e a geometria da célula primitiva da célula primitiva dos cristais sônicos, então a faixa de freqüência sobre a qual o módulo a granel efetivo e a densidade se tornam negativos ele pode ser ajustado.
Assim, à medida que você fica mudando o tamanho da célula da unidade, a geometria da célula unitária e assim por diante, você pode continuar alterando as faixas de frequência sobre as quais você está sem propagação de onda sonora.
Então, isso é apenas como uma membrana tipo metamaterial acústico, obtemos mais um metamaterial acústico ajustável. Então, o controle de ruído pode ser ajustado alterando esses fatores, dentro do material. Da mesma forma, o mesmo fator que é o tamanho na geometria da célula da unidade primitiva juntamente com o que é o arranjo como, qual é o tipo de sistema lattice. Eles determinarão qual será a onda de blocos que é formada e, daí, quais serão as lacunas de banda geradas.
Assim, podemos agora listar abaixo os fatores individuais que, os fatores individuais que determinam como a forma e o tamanho da célula unitária e do sistema lattice muda. Então, quais são esses fatores?

(Consulte O Tempo De Deslizamento: 04:53)

Estes são do tamanho de espalhadores sônicos. Então, esta também pode ser a variável d deixe-nos dizer, é ou a espessura, a espessura do espalhador sônico ou se é um espalhador esférico, então, digamos que se for um, é um cilindro. Assim, a seção transversal, se for um cristal sonic de 2 D e a seção transversal é cilíndrica e ela é cilindrada na natureza na seção transversal será circular. Da mesma forma se você tem em uma dimensão de 3 você tem um espalhador sonic esférico, portanto, nesse caso o diâmetro; assim, este é o símbolo ou simplesmente escreva assim. Então, você pode dizer o que é a espessura ou em outras palavras qual é o diâmetro do espaldador que estamos usando. Então, essa será a primeira variável. Então o que é a geometria do espalhador que significa efetivamente na direção de periodicidade ou na direção de periodicidade, qual é a seção transversal como, qual é a seção transversal do espalhador, é circular na natureza, é ela é retangular, é triangular, e assim por diante.
Em seguida, também depende da constante lattice. Assim, sabemos que espessura dos sonics, o diâmetro do espalhador sônico é uma variável, então temos a constante de lattice que determina o espaçamento entre o espalhador. Por isso, é a distância entre dois centros adjacentes do espalhador sonic. Então, efetivamente qual é o espaçamento entre o espalhador sonic e depois a fração de enchimento? Agora se; obviamente, se um, se o diâmetro e a constante lattice está mudando.

Assim, se o diâmetro é deixar-nos dizer denotado por uma variável d e a lattice constante pela variável a, tipicamente então se uma e d mudem então obviamente, a fração de enchimento mudará ou se o raio e o raio que for r e o latroer constantes uma alteração então obviamente, a fração de enchimento vai mudar.
Então, nesse caso o parâmetro mais importante é esta fração de enchimento e estes dois são na verdade este e este eles juntos determinam qual será a fração de preenchimento como.
Então, ele muda porque a fração de enchimento muda. Da mesma forma, ele também muda dependendo do tipo de arranjo que você usa, se você usa uma embalagem quadrada, ou embalagem hexagonal e assim por diante e então também depende; assim, um novo fator é que ele também depende da presença e da distribuição de defeitos dentro do sistema de lattice.
Então, o que quer dizer com defeito aqui? Então, aqui neste curso o defeito significa que digamos que temos este sistema de lattice particular, este é o ponto lattice e este é o arranjo de lattice e assim por diante. Então, é uma matriz infinita como esta nos deixa dizer e em cada ponto lattice temos um espalhador colocado, mas digamos que um espalhador não foi colocado em um dos pontos do lattice, então isto pode ser chamado como defeito de ponto.
Então, aqui o que você tem? Significa que um dispersão está faltando no arranjo do lattice.
Então, vamos dizer se um deles, também pode assim, a lacuna da banda também vai depender desse espaldador desaparecido. Então, se algum desse espaldador for retirado do arranjo de lattice, então como a lacuna da banda será efetivada? Estudaremos sobre isso nos slides consecutivos. Então, esses são os fatores individuais.

(Consulte O Tempo De Deslizamento: 09:07)

Por isso, digamos que eu vou aqui discutir sobre um papel que foi de Wu. et al. em 2009, foi um pioneiro trabalho pioneiro que trata de como a lacuna da banda se modifica quando um defeito é introduzido e como a diferença de banda se altera com o aumento das frações de fillings. Então, dois fatores diferentes foram estudados aqui.
Então, o tipo de célula unitária é este; assim; obviamente, isso será repetido e uma matriz infinita pode ser criada ou uma matriz muito grande pode ser criada e há um efeito de ponto em 5 × 5 lattice quadrado. Assim, foi dado efeito de ponto em 5 × 5 lattice quadrada. Então, esse centro específico ou espalhador sonoro está faltando. Depois eles mediram é que eles mantiveram o r0 que é o mantido o raio dos espalhadores sônicos e o que eram estes espalhadores sônicos é um cristal sonic de 2 D que era composto de cilindros de meacrilato de polimetilo em uma matriz quadrada incrustada em um fundo de ar.
Então, o meio fluido era ar e no ar os arranjos destes cilindros de meacrilato de polimetilo eram feitos e eles tinham uma seção transversais circular. Sendo assim, esse raio da seção transversal do espalhador é r0 e a0 sendo a constante de latroer ou a distância entre os centros de dois espalhadores adjacentes. Então, este é um latrolo quadrado. Então, este é a0 que isso significa, este também será a0.

(Consulte O Tempo De Deslizamento: 10:37)

Assim, r0was manteve-se fixo e; obviamente, se r0 for mantido fixo a fração de enchimento para tal sistema de lattice é dada por:

π (r0 a0) 2

Então, nós já derivamos essa expressão na primeiríssima palestra sobre cristais soníos. Então, quando eu estava discutindo com você, como o que se entende por recheio de fração e depois do que foi a expressão para a fração de enchimento de um latrolo quadrado e de um latrolo hexagonal.
Então, esta é a expressão para um latrolo quadrado; 2 D de latrolo quadrado, que é

π (r a) 2

Então; obviamente, se r é mantido constante, então uma tem que ser variada se você quer estudar o efeito da fração de enchimento. Então, a conduzida uma série de teste onde r foi mantida constante o sonic o material do espalhador e o material do espalhador e do fundo tudo o resto foi mantido constante, só que este a0 era variado para obter diferentes frações de enchimento.
Então, na fração de 40% de preenchimento o que obtemos é; se você ver neste diagrama de banda particular qual será o que é a lacuna da banda? Então, aqui esta é a banda sobre a qual não há propagação de ondas. Então, como você obtém a lacuna da banda, você simplesmente tem que encontrar aquela zona em que você não tem linhas em nada. Então, a zona horizontal onde não há linhas em nada.

Então, será esta zona, esta pequena zona é a lacuna da banda.
(Consulte O Tempo De Deslizamento: 12:07)

Em seguida, a mesma configuração foi mantida e apenas a fração de enchimento foi agora aumentada para 50. Então, para que o a0 fosse variado, o a0 foi reduzido. Então, agora, você consegue uma lacuna de banda muito mais ampla. Então, você o que você vê aqui é que está conseguindo duas lacunas de banda individual e há apenas uma linha entre as duas lacunas da banda.
Da mesma forma, quando você aumenta ainda mais a fração de preenchimento, você fica até uma lacuna de banda mais larga aqui e outra lacuna de banda aqui e uma terceira e apenas entre todas essas lacunas de banda larga, você só tem uma única linha. Então, esta foi uma observação peculiar e uma vez, eles exploraram mais adiante eles descobriram foi que esta linha única que é ponta que está chegando entre essas brechas de banda larga é devido ao defeito do ponto.
Se não houve defeito de ponto você terá essa lacuna de banda inteira estará junto. Então, você vai ter essa lacuna de banda completa aqui, quando não havia nenhum defeito de ponto. Da mesma forma, em caso de nenhum defeito de ponto você obterá toda essa lacuna de banda a linha está vindo apenas por causa do defeito de ponto que é o que eles encontraram por aqui também.

(Consulte O Tempo De Deslizamento: 13:19)

Então, as várias observações feitas em conclusões feitas a partir do trabalho foi que, se você mantem todos os outros fatores constantes e você varia a fração de enchimento então uma fração de enchimento maior leva a uma lacuna de banda mais ampla.
Por isso, geralmente a lacuna da banda ocorre em torno da mesma região. Por isso, como você pode ver está ocorrendo em torno da mesma região tipicamente, em torno da mesma região ela está começando a partir das mesmas regiões. Então, em algum lugar entre 3500 até, então em algum lugar entre 3000 hertz a 5000 hertz dentro dessa mesma zona, estamos obtendo a lacuna da banda. Então, a frequência e a única diferença é que de estreita ela está ficando mais larga.
Então, você recebendo uma banda muito mais ampla e então as linhas únicas que são obtidas entre as quais era devido ao defeito foi chamada como uma banda de defeitos. Então, essas são as bandas de frequência, que correspondem ao defeito nos cristais. Então, como vimos aqui em um cristal de 5 × 5 um ponto de lattice estava faltando ou um espalhador estava faltando que estava criando um defeito e, portanto, obtemos uma única linha de frequência, que é uma banda de defeitos, que existe dentro da lacuna de banda absoluta e, por causa disso o que significa que as ondas acústicas vão se propagando através dessas bandas de defeitos.
Por isso, espécie de the, está bifurcando a lacuna de banda absoluta. Agora, a frequência dessa banda de defeitos também é chamada como a frequência ressonante. Assim, as ondas acústicas devem ser localizadas.

(Consulte O Tempo De Deslizamento: 14:41)

Então, o que acontece é que também foi constatado que, quando o defeito ocorre então um estudo de simulação foi feito, foi feito um estudo de elemento finito para descobrir qual é a distribuição de campo de pressão neste tipo específico de matriz de cristal sonic.
(Consulte O Tempo De Deslizamento: 15:01)

Por isso, aqui como você vê a mesma matriz de cristal sonic é o seu 5 × 5 e um defeito de ponto no centro. Então, a onda que foi simulada e o que você encontra é que quando a frente de onda é incidente e passa por essa estrutura então algumas ondas localizadas são criadas em torno do defeito do ponto. Assim, as ondas acústicas elas são localizadas na cavidade ou no ponto de defeitos de ponto.
Assim, sempre que há uma pequena lacuna um defeito de ponto ou uma cavidade então as ondas ficam localizadas o que é chamado como o fenômeno da ressonância local. Por isso, o que significa que comparado com as ondas locais em comparação com as outras frentes de onda dentro do cristal esta onda em particular terá uma pressão muito maior. Então, de repente como uma frente de onda está de passagem deixe-nos dizer que está passando por esta direção e ir para fora na estrutura periódica subitamente em um certo ponto a pressão irá aumentar será uma espécie de ressonância local criada nesta cavidade em particular.
E é por isso que a frequência que é correspondente a esta banda de defeitos é a frequência de ressonância, pois é aquela frequência onde subitamente uma ressonância está acontecendo e algumas ondas estão ficando localizadas nós obtemos ondas de alta pressão perto de no at this point defeitos; no entanto, ele não é propagado por fora.
Então, não é afeto o controle geral de ruído, mas o que significa é que vai bifurcir a lacuna de banda geral. Então, isso é chamado como a frequência de ressonância. Então, vejamos aqui, qual é a frequência de ressonância para esta? (Consulte o Tempo de Deslizamento: 16:49)

Então, você vê que isso se torna a frequência de ressonância. Então, se este fosse o geral esta teria sido a banda absoluta geral, uma pequena linha que está chegando entre a banda absoluta corresponde à frequência de ressonância ou a frequência em que o defeito as ondas de pressão estão se localizando nos defeitos.
(Consulte O Tempo De Deslizamento: 17:11)

Da mesma forma, aqui esta era a banda absoluta e dentro dessa lacuna de banda absoluta, você obtendo uma única frequência aqui. Então, isso se torna a frequência de ressonância. Então, aqui a frequência de ressonância foi de cerca de 4 kilo Hertz, aqui está em torno de 4,5 kilo Hertz. Então, isso é apenas um valor médio as frequências ressonantes mudando ligeiramente sobre o vetor k.
Da mesma forma, aqui você tem uma frequência ressonante aqui e depois há outra banda. Então, você recebe uma segunda frequência de ressonância em algum lugar por aqui.

(Consulte O Tempo De Deslizamento: 17:47)

Mas aqui a segunda frequência de ressonância não foi levada em conta, pois foi constatado que o efeito geral disso na frente de onda de pressão era mínimo ou insignificante.
Então, foi apenas esta frequência de ressonância em particular que está efetivando a forma de onda nas ondas acústicas localizadas.
Então, essas são as três frequências ressonantes para as três fração de enchimento diferentes. Então, como você encontra a frequência de ressonância a partir de uma estrutura de gap de banda? Tenha uma olhada na estrutura da lacuna da banda e você observará alguma anomalia. Digamos que você observará que você tem uma ampla lacuna de banda e de repente dentro daquela lacuna de banda larga você está recebendo apenas uma única linha de frequência de propagação de ondas.
Então, essa linha de frequência única de propagação de ondas corresponde à frequência ressonante devido ao defeito, ok.

(Consulte O Tempo De Deslizamento: 18:37)

Então, mais um estudo foi feito para encontrar como essas bandas de defeitos de frequência as frequências ressonantes a mudança com aumento no tamanho da célula unitária Então, o mesmo defeito de ponto está lá, este é o cristal de 5 × 5. Então, esta é a variação da banda de defeitos ou frequência de ressonância; assim, um estudo de grande escala. Então, aqui o tamanho da escala foi aumentado. Agora, quando você infeta este foi um cristal de 5 × 5.
(Consulte O Tempo De Deslizamento: 19:15)

Agora, aqui você tem uma matriz de cristal sonic de 7 × 7 e você tem um defeito de ponto no centro, então a frequência em que você está recebendo a banda de defeito é quase a mesma, ela é apenas algumas variações de ponto, mas ela se tornou mais estabilizada. Agora, a variação não é tanto assim.
(Consulte O Tempo De Deslizamento: 19:35)

Da mesma forma como você a aumenta de 7 × 7 para 12 × 7, 12 × 12 cristal sonic. Novamente, o valor onde a frequência é obtida ou a frequência ressonante é obtida não é não mudou muito.
Então, aqui a média foi de aproximadamente cerca de 5,17 digamos, aqui foi por volta de 5,17 aqui, foi em torno de 5,168 ou algo que está perto de 5,17. Então, a frequência ressonante é a mesma. Então, o efeito é que à medida que você aumenta o tamanho da célula unitária o que significa que a densidade geral deste defeito de ponto está diminuindo nessa matriz de cristal.
Por isso, nesse caso as bandas de defeito estão se estabilizando sobre toda a zona Brillouin. Então, você nos obtendo cada vez mais linha de frequência estável e horizontal à medida que enredo a estrutura de gap da banda. Então, digamos que você se deu uma estrutura de gap de banda e você tem uma banda larga e então você tem alguma linha de frequência em entre essa lacuna de banda.
Assim, isso corresponderá à frequência ressonante, mas você pode ver que a linha de frequência terá alguma pequena quantidade de flutuações o que significa que o tamanho da matriz é pequeno e o defeito de ponto para como comparado com o defeito de ponto e para o mesmo defeito de ponto, se o tamanho da matriz for aumentado, digamos que de 5 × 5 se torne para 12 × 12 ou para 10 × 10 e assim por diante, então essa mesma linha de frequência as flutuações vão se tornando cada vez menos e a lacuna da banda que em particular a frequência ressonante vai se tornando cada vez mais horizontal na natureza.
Assim, você consegue um tipo de linha de frequência mais horizontal no diagrama de gap da banda, no diagrama de banda.
(Consulte O Tempo De Deslizamento: 21:21)

Estudo semelhante também foi conduzido por Rubio et al. 1999. Então, aqui o que eles fizeram foi que estudaram sobre o preenchimento de frações e o arranjo de lattice. Por isso, aqui para uma facção de enchimento de 0,41 e para um latroio quadrado, 2 D de latroio quadrado e o material era o mesmo. Foram 2 cristais sonic compostos por cilindros de Alumínio no ar.
(Consulte O Tempo De Deslizamento: 21:49)

Então, temos esse é o tipo de lacuna de banda para essa fração de enchimento e latroamento quadrado e quando você aumenta a fração de preenchimento; obviamente, as lacunas da banda se tornam mais amplas o mesmo padrão observado no papel anterior, mas como você também altera o quadrado, o lattice forma de quadrado para hexagonal assim, você está obtendo outra lacuna de banda. Então, você está recebendo duas lacunas de banda diferentes.
(Consulte O Tempo De Deslizamento: 22:07)

Então, agora que estudamos sobre os vários efeitos então quais são as aplicações dos cristais soníferos? Eles são muito semelhantes à aplicação de outros metamateriais acústicos primeiro de todos eles são usados para atenuação de som. Então, dois aspectos diferentes onde eles são usados, primeiro para atenuação de sons estavam parando a propagação da onda sonora e, portanto, eles usaram como barreira de ruído especialmente, fora.
Por exemplo, uma escultura externa ou uma matriz externa de árvores criada entre a rodovia e as áreas residenciais, você pode ter uma matriz de árvores em um arranjo de tipo cristal sonoro e tudo isso está agindo como uma barreira de ruído para evitar a propagação da onda sonora.
Da mesma forma, você também pode ter resultados sonoros especificamente com a finalidade de dobrar as ondas sonoras e lá você obter dois aplicativos importantes um é o acústico waveguides. Então, o que você quer dizer com waveguide acústico é que ela é uma estrutura que é uma espécie de guiar as ondas através de um determinado caminho.
Assim, as ondas assim, aqui a flexão será tal que as ondas são guiadas ao longo de um determinado caminho e do ponto a a b atingem sem muita atenuação. Então, isso é mais como orientar e, em seguida, para fins de imagem. Por isso, é igual a lente acústica e já tínhamos discutido o conceito de lente acústica e como funciona a lente acústica. Se você tem uma camada de metamaterial acústico que pode o qual tem uma muito que tem um índice refrativo negativo.
Assim, o que pode dobar muito fortemente as ondas sonoras então uma imagem nítida pode ser obtida tanto do campo próximo quanto do campo distante e esse mesmo conceito se aplica aqui. Então, os detalhes dessa imagem acústica ou o uso de super lentes acústicas já foi o conceito disso já foi discutido, quando eu estava discutindo sobre os metamateriais acústicos em geral antes de vir para o tipo de metamateriais acústicos.

(Consulte O Tempo De Deslizamento: 24:19)

Então, eu vou apenas mostrar o caso de waveguide acústico. Então, aqui você tem um waveguide acústico. Então, aqui estes são os cristais individuais e a forma como isso foi feito pelo autor é que ele tinha, o nosso típico arranjo de cristal sonoro e que estava nesta forma e aqui você sabe que a partir da analogia do campo elétrico no campo eletromagnético para o campo acústico. O índice refrativo vai depender dos parâmetros importantes como o modulo a granel e a densidade.
Assim, uma vez que você altera os módulos a granel e a densidade você pode manipular o índice refrativo. Então, aqui o índice refrativo está continuamente mudando ao longo. Então, isso é chamado como uma espécie funcionalmente gradada de cristais sônicos onde você tem, digamos que suponha que você tivesse uma matriz onde este tinha digamos que digamos, eu estou apenas dando um exemplo muito duro de matriz de cristal sonic graded.
Então, digamos que havia esse é um espaldador com o índice refrativo de let us digamos 5, então você tem algo com um índice refrativo de 4, então você tem outro com um índice refrativo de 3, 2, 1 e então 0,5 e assim por diante e similarmente assim, isto é apenas em 1 D e o mesmo gradativo pode ser feito em 2 D. Então, quando você for para a frente aqui, você voltará a ter 4, 3 e assim a partir deste 4, este vai sair para ser 3, este vai sair para ser 2, 1, 0,5 0,25 e assim por diante.
Por isso, aqui o que significa, o que significa é que o índice geral refrativo ele está variando como uma função linear ao longo de todas as direções de periodicidade. Sendo assim, se for um cristal de 1 D, ele será ao longo de uma direção; se for um arranjo de 2 D então ao longo de ambas as direções horizontais e verticais. As duas direções de periodicidade o índice refrativo serão variadas linearamente ou mudarão continuamente nas duas direções.
Então, isso é o que é chamado como um tipo gradativo de cristal sonhado. Então, o tipo de arranjo que o autor estudava é que eles têm um arranjo de um cristais sonic e aqui, o índice refrativo, porque ele depende do módulo granulado e da densidade. Então, o módulo a granel e a densidade foi variado de modo a alterar o índice refrativo com a mudança na localização dos cristais.
Então, ela estava mudando continuamente ao longo da localização. Então, e o estudo de simulação tinha sido feito e o campo de pressão foi meio que simulado. Então, o que se viu é que quando uma frente de onda é incidente então a maior parte do wavefront vai guiada através do cristal sonic e ela alcança. Então, segue esse caminho. Então, se eu vou mostrar isso em cores diferentes.
Então, este é o caminho que a frente de onda está tomando ao longo do cristal e, finalmente, seguindo este cristal. Então, isso é uma espécie de como você tem um hosepipe? Você coloca o hosepipe em uma torneira e então você tem um balde em algum lugar no ponto b nós e eles estão seguindo um caminho muito irregular.
Assim, você pode ter um hosepipe fixando-o na torneira, abrir a torneira e a outra ponta da torneira e no debaixo do hosepipe você pode ter um balde.
Por isso, aqui o hosepipe está guiando a onda, está guiando o fluxo de água da torneira pelo caminho diferente do albergue e para o balde da mesma forma. Esta é uma espécie de como um tubo acústico que é onde se uma frente de onda for incidente, ela será guiada ao longo dos cristais sonegados particulares e alcançar do ponto a a b e a perda será muito menor.
Então, ela está agindo como um hosepipe típico que é usado para guiar a água. Agora, temos um cristal sonic guiando as ondas.

(Consulte O Tempo De Deslizamento: 28:37)

Então, estes foram os vários aplicativos. Então, eu vou rapidamente chegar a algumas das diretrizes para a seleção de material. Por isso, agora, cobrimos muitos materiais e é difícil dar uma lista muito grande de orientações. Então, eu só vou te dar uma chave; eu vou apenas colocar uma questinha de perguntas e tentar respondê-las para que você consiga um palpite de como você seleciona um determinado material.
Por isso, digamos que o primeiro caso é onde você tem que selecionar uma solução de baixo custo leve eco-friendly para um controle de ruído de banda larga em altas frequências. Então, quando você ouvir isso você vai ver a palavra, ok.
Por isso, você primeiro de queda usa quer ver qual é a faixa de frequência de operação. Então, aqui você tem uma gama de alta frequência de banda larga e quais são os materiais que, quase todos os materiais funcionam bem em altas freqüências e você usa materiais avançados apenas quando precisa de algum aplicativo específico, pois geralmente eles não são muito prontamente construídos e eles não estão muito prontamente disponíveis.
Por isso, quando você tem um aplicativo geral de alta frequência, é melhor e não há demanda de baixa frequência, é muito mais fácil ir para um material tradicional e você precisa de uma solução de baixo custo leve e ecofriendly. Então, uma vez que você vem com isso o que eco friendly, então você se lembraria que os porosos absorventes sonoros.
Eles podem ser feitos com materiais naturais como por exemplo, você pode ter um composto de fibra de juta ou você pode ter algo feito com algodão, algo feito com coir de coco, e assim por diante e todos eles são capazes de agir como som poroso, meio fibroso poroso e a onda sonora é meio que controlado em altas frequências em uma faixa de banda larga.
Por isso, um absorvedor poroso poderia ser uma solução aqui, digamos que você tem outro caso em que você tem que fazer um controle de ruído de banda larga e em meados de altas freqüências. Por isso, novamente é um amplo controle de ruído de banda meados de altas freqüências e não há outra restrição como uma restrição de peso do material ou o custo do material e assim por diante.
Por isso, novamente para uma solução de propósito geral você pode começar com um material tradicional e qualquer material de barreira tradicional pode fazer o trabalho aqui, pois ele novamente não é uma frequência baixa então; obviamente, você pode usar um cristal sonic; obviamente, você pode usar algum outro micro perfurado avançado você pode usar um cristal sonic ou você pode usar coisas do tipo membrana na verdade, você não pode lá especificamente para a baixa freqüência.
Por isso, para típicos de altas frequências, portanto, para fins de alta frequência, é apenas um geral, é uma tradição geral utilizar materiais convencionais para eles. Agora, chegamos ao aplicativo de baixa frequência.
(Consulte O Tempo De Deslizamento: 31:27)

Por isso, digamos agora você precisa novamente de uma solução de baixo custo leve leve, mas para frequências baixas de banda larga. Então, tudo isso foi para altas frequências e você passou diretamente com os materiais tradicionais como os absorventes ou as barreiras.

Agora, para baixas frequências de banda larga, o se pensar sobre ele um dos únicos poucos materiais que especificarão que vai satisfazer esta condição é a membrana tipo metamaterial acústico, pois todos os outros materiais que são projetados para trabalhar em baixas frequências como o ressonador Helmholtz ou os painéis de micro perfurados até mesmo os cristais sonoros. Eles têm, eles não têm uma lacuna de banda muito ampla.
É a membrana tipo metamaterial acústico que possui uma faixa de banda larga sobre a qual o som é atenuado que é de 0 ω0 onde ω0 é a frequência natural da célula unitária.
Por isso, quando você ouve essa coisa banda larga de baixa frequência o que significa que você pode usar uma linha de transmissão acústica ou tubo que é composto de metamateriais do tipo membrana como célula unitária. Em seguida, digamos que você quer algo para um propósito muito seletivo de controle de ruído muito específico em baixa frequência. Então, agora, o desejo não é cortar todas as frequências em baixa em todas as baixas frequências deixe-nos dizer que você vai você tem um waveform e só você quer cortar um certo ruído transformador ou um certo sinal.
Apenas um certo sinal em uma determinada frequência você quer cortar que é o único propósito, você não quer cortar todas as frequências. Por isso, para aquela operação seletiva onde apenas algumas frequências discretas precisam ser cortadas, você se lembra. Se você se lembra muito corretamente, tínhamos painéis micro perfurados. Assim, tanto o ressonador Helmholtz, os absorvedores de painel, quanto os painéis de micro perfurados, todos possuem absorção seletiva, pois só absorvem à sua própria frequência de ressonância quando há um acoplamento acústico, mas porque fora dos três casos o painel micro perfurado dá a magnitude máxima de absorção.
Então, essa será uma escolha melhor para uma alta seletiva; uma absorção seletiva de baixa frequência ou uma absorção de frequência muito discreta e de ponto baixo. Agora, similarmente você quer algo para um controle de ruído externo em uma baixa seletiva para altas frequências, então cristais sonoras poderiam ser usados.
Eles são usados principalmente para, porque incaso de cristais sônicos são a limitação principal é o dimensionamento.
Assim, costumam ser usados como barreiras externas e cristais sonos podem ser usados.
Então, eu cobri o curso aqui e só dou algumas dicas de como os diversos materiais podem ser selecionados dependendo do que é o aplicativo e qual é a restrição como como o custo ou o fator de peso ou o tipo de faixa de frequência que você quer cortar.
Por isso, assim você pode ir para diferentes materiais acústicos. Por isso, com isso eu gostaria de concluir minha palestra e quando concluo minha palestra, gostaria de agradecer a algumas pessoas que me ajudaram nesta série de palestras em particular.