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Double Leaf MPP Assorbitori

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Benvenuti a lezione 23 sulla serie di Materiali Acustici e Metamateriali. Io sono il dr.
Sneha Singh di Dipartimento di Ingegneria Meccanica e Industriale a IIT Roorkee. Così, in questa lezione continueremo una discussione su Pannelli perforati Micro e concluderemo. Così, nell'ultima classe abbiamo studiato che ci sono alcune limitazioni con gli ammortizzatori MPP a foglia singola che non sono in grado di fornire un'ampia gamma di assorbimento e il tanto che è stato uno dei maggiori limiti che non sono in grado di fornire la gamma di larghezza di assorbimento e poi certe modifiche vengono poi fatte alla singola foglia per cercare di eliminare questa limitazione.
Così, nell'ultima classe abbiamo studiato di una tale modifica che era ciò che accade quando un materiale poroso è riempito all'interno di tale MPP e abbiamo scoperto che a patto di scegliere la resistenza totale dovuta a questo materiale poroso correttamente e non diventa un materiale di blocco duro e può permettere di passare un'aria sufficiente. Quindi, in quel caso il materiale poroso finirà per aumentare la magnitudo di assorbimento e ampliare i picchi di assorbimento.
(Riferimento Slide Time: 01.42)

In questa classe studieremo circa 2 tali altre 2 modifiche che è se abbiamo doppia foglia MPP e se abbiamo la MPP con una cavità partizionata e poi vedremo quali sono le applicazioni di MPP in varie industrie? (Fare Slide Time: 01.53)

Quindi, cosa è un doppio assorbitore MPP? Quindi, fino ad ora abbiamo studiato che avevamo un unico pannello microperforato che stava avendo dietro una cavità racchiusa e poi un rigido appoggio da parete. Quindi, e se avessimo 2 tali strati di pannello microperforato? (Vedi Slide Time: 03.13)

Quindi, in quel caso, quindi, questo è l'assorbitore MPP a doppia foglia. Quindi, una semplice costruzione è dove si ha un MPP 1 e MPP 2. Quindi, uno dei limiti con la foglia singola è che prima di tutto non è in grado di fornire un assorbimento di ampio range e il secondo è stato che ha sempre bisogno di avere una cavità aerea appoggiata da un muro rigido.
Quindi, c'è un requisito per un muro rigido in tutte le volte per un MPP al lavoro. Quindi, la foglia singola richiede prima di tutto un assorbimento di gamma ampio non è possibile, è difficile piuttosto dire per una sola foglia e l'altra limitazione è stata che richiede un supporto rigido. Quindi, questo vincolo di progettazione c'è sempre e questo è e perché richiede sempre un supporto rigido. Così, questo limita le nostre opzioni per posizionare e applicare i MMPs in varie porzioni.
Quindi, possiamo applicarlo solo sulle pareti o vicino alle pareti, non possiamo applicarlo a metà strada o in qualche complicato all'interno di qualche complicato componente di macchinari perché ogni volta dobbiamo applicarlo solo vicino a un rigido appoggio. Quindi, questi erano i limiti del 2.
Così, questa doppia foglia MPP cerca di superare entrambe queste limitazioni, appositamente questo requisito per un supporto rigido. Quindi, questa è una costruzione di base di questa doppia foglia MPP, cosa abbiamo?
Abbiamo 2 strati MPP e la distanza tra di loro qui sto rappresentando con la variabile d e di solito nella maggior parte dei casi questi strati MPP hanno differenza di un raggio di foro diverso perché sappiamo che come il raggio del foro e la porosità cambiano poi le caratteristiche di assorbimento cambiano anche.
Quindi, è meglio avere 2 strati uno per uno con raggio di foro e porosità differenti. Così, che possiamo ottenere 2 picchi di assorbimento diversi e possiamo avere un assorbimento più ampio. Ecco, ecco perché questi parametri, quindi, quando MPP 1 e MPP 2 che è stato scelto lo spessore è del primo che sto rappresentando da t1 e per il secondo sono rappresentante da t2 e analogamente intero da r1 e r2 e possiamo semplicemente rappresentare la porosità di 1 σ1 e porosità del 2 da σ2.
Quindi, i parametri di controllo sono variegati sia per gli strati MPP che mantenuti ad una distanza particolare e qui questo lì la cavità dell'aria è in realtà l'aria all'interno dell'aria tra entrambi questi MPP. Quindi, qui un supporto rigido non è richiesto, può essere utilizzato. Quindi, quando in seguito studieremo vedremo qualche grafico in cui viene aggiunto anche un supporto rigido e poi senza il supporto rigido possiamo usare anche questo tipo di MPP.

Quindi, ora che ora qui in questa particolare costruzione non c'è un appoggio rigido. Quindi, quando non c'è un supporto rigido che significa che qualche trasmissione avrà luogo l'appoggio rigido stava facendo in modo che il suono venga assorbito, ma dall'altra estremità la trasmissione non avviene perché i suoni si riflettono dal supporto rigido.
Quindi, era sorta di bloccare la trasmissione del suono dall'altra estremità del materiale, ma in questo MPP perché ora non abbiamo un muro rigido, quindi, qualche trasmissione avverrà dall'altra estremità. Quindi, qualche onda sonora verrà assorbita, ma qualche trasmissione avverrà attraverso questo supporto.
(Riferimento Slide Time: 05.54)

Quindi, se rappresentiamo il coefficiente di assorbimento del suono da parte di α e questo coefficiente di intensità di trasmissione o l'intensità o la frazione di intensità che si trasmette dall'altra estremità dell'assorbitore come τ. Poi un modo migliore per misurare le prestazioni di tale MPP sta usando α − τ perché qual è lo scopo di questo MPP per ridurre il rumore complessivo sia prima che del materiale che dopo il materiale.
Allora, diciamo che questo era uno strato e qualche intensità di 1 è stato incidente su di esso e così, solo un'intensità del 0,3 si è riflessa. Così, complessivamente α = 0,7. Così, il 30% dell'onda si è concretizza in questo fine, ma il 0,2 di esso è stato trasmesso dall'altra estremità, il 0,2 dell'intensità originaria.
Quindi, 30% di riflessione e 20% di trasmissioni. Quindi, la perdita complessiva è cosa? La perdita complessiva sarà:

1 − 0,3 − 0,2 = 0,5

Quindi, se 1 è uguale all'intensità originale e 0,3 è la frazione di intensità che si riflette e 0,2 è la frazione di intensità che si trasmette da altra estremità dalla fine posteriore.
Quindi, in quel caso la perdita totale che sta avvenendo, la perdita totale da parte di questo materiale MPP non è del 0,7 perché il 0,7 sarebbe stato la perdita se non ne fosse uscito nulla.
Quindi, la perdita totale effettivamente sarà:

1 − 0,3 − 0,2 = 0,5

Quindi, il 30% dell'energia si riflette 20% viene trasmesso e il restante 50% all'interno del materiale viene dissipato. Quindi, questa è la frazione di intensità incidente che viene dissipata o dal MPP. Ecco, questa è l'energia che il MPP sta controllando. Quindi, un modo migliore per misurare le prestazioni di questo MPP potrebbe essere α − τ. Ecco cosa è per definizione; questo è α, perché è 1 meno il coefficiente di riflessione dell'intensità.
Quindi,

α = 1 − | R | 2

E questo è τ. Allora, α − τ ti darà questo ti dà cosa? È la frazione. Così, in questo ci danno la frazione dell'intensità incidente che viene persa o dissipata mentre passa attraverso la doppia foglia MPP. Quindi, questo diventa una misura migliore. Così, prima di studiare la trama di α versus frequenza e deve studiare qual è l'assorbimento da parte dell'MPP, ora studieremo i complotti di (α − τ) contro frequenza per vedere qual è l'assorbimento efficace da parte dell'MPP. Quindi, stiamo rimuovendo la parte di trasmissione.

(Riferimento Slide Time: 10.15)

Quindi, ora, qui se si guarda di nuovo a questa figura poi se non c'era prima materiale, quindi, prima materiale il dispiacere il secondo strato non c'era proprio che abbiamo appena avuto un pannello da 1 microperforato seguito da un rigido appoggio quando sarebbe stato rappresentato dal primo circuito qui solo questo primo loop qui. Così, dove avevamo potuto essere rappresentato da questo è l'impedenza del mezzo incidente, questo è l'impedenza del mezzo incidente, questo è l'impedenza dal pannello MPP e questo è l'impedenza dal supporto della cavità dell'aria, cavità dell'aria.
Così, la Z di MPP e la Z della cavità dell'aria sono in serie ed è per questo che l'impedenza acustica totale che abbiamo ricavato per la foglia singola era Z_MPP + Z_cavity. Quindi, questo è il circuito originale. Così, possiamo rappresentare questa connessione MPP come un circuito elettrico ed è così che possiamo rappresentarlo. Quindi, quando si aggiunge un secondo strato a distanza d poi quello che fa è che ora questo strato si comporta come uno strato parallelo a questa cavità d'aria.
Così, sia MPP 1 che MPP 2 hanno una cavità aerea comune tra e si comportano in parallelo. Quindi, il circuito dell'aria equivalente il circuito elettrico è così. Qui questo è l'impedenza del MPP 2 e questo è di nuovo l'incidente ρc a causa dell'onda incidente e questa è la cavità aerea comune tra. Quindi, se si risolva questo circuito, quindi, sappiamo già di avere un modello da quello proposto dal professor DaaYu Maa e in quel modello è stato dato a te il totale Z di un MPP.

Così, si conosce il valore R1 che è la parte vera della Z e la parte immaginaria della Z.
Dunque, questi valori si possono trovare dal modello proposto dal professor DaaYu Maa che avevo discusso nella primissima lezione su MPP.
(Riferimento Slide Time: 12.23)

Ecco, ecco, ora se in questo particolare circuito se si risolva per l'impedenza totale ciò che si ottiene è questo in serie con il parallelo di questo. Quindi, voi questi sono in parallelo. Quindi, vengono risolti insieme e poi qualunque resistenza equivalente otteniamo da questa resistenza in parallelo li aggiungiamo insieme a questo in serie. Quindi, la prima resistenza plus questa sarà ora queste 2 resistenze sono in serie. Quindi, il totale diventa di nuovo ρc perché rappresentiamo tutto nei termini relativi.
Così, Z di MPP lo rappresentiamo come una Z relativa rispetto al mezzo incidente. Quindi,

Z ρc

È quello che stiamo rappresentando. Così, ρc l'impedenza relativa diventa quindi 1. Così, questo possiamo prendere come 1 e questo sarà l'impedenza relativa a questo ρc. Quindi, questo sarà R − questo sarà R + 1 siamo, quindi, questi 2 sono in serie. Quindi, sono aggiunti insieme. Quindi, R + 1 e saremo la parte vera e questa sarà la parte immaginaria. Quindi, R2 + 1 e poi questa è la parte immaginaria.

Ecco, questa è la resistenza totale in questo particolare circuito in questo particolare loop e questo è in parallelo con la Z della cavità. Quindi,

1 Zc e questo equivalente è ciò che viene poi aggiunto in serie a questo. Così, questo ci dà il. Così, si può rappresentare questa doppia foglia come circuito elettrico e poi si può risolvere per il totale Z e poi si conoscono le singole parti R1 e M1. Così, dal modello che siamo io avevo già dato un'equazione per questo nella prima lezione.
Quindi,

R1/2 = 8μt1/2 σ1/2ρcr1/2 2 (√ 1 + x1/2 2 32 +
√ 2 16 x1/2 r1/2 t1/2)

Se aggiungete la correzione fine correzione fine allora 16 diventa 4. Quindi, 2 formule le sono state date nella primississima lezione su MPP. Quindi, usando quella formula è possibile scoprire qual è la parte reale dell'impedenza di MPP e la parte immaginaria dell'impedenza dell'MPP.
Così, questo è noto a noi singolarmente in base ai vari parametri di design e poi possiamo risolverlo per ottenere il totale del circuito o il totale dovuto a questa doppia foglia MPP. E quando trovate il totale Z, quindi, di solito queste cose non sono fatte come calcoli a mano abbiamo computer che stiamo scrivendo gli algoritmi e poi viene eseguito lo studio numerico. Quindi, tutti questi valori si diffondono in uno strumento di calcolo, fa il calcolo e poi vede come l'α varia con i vari parametri di controllo del design.

(Riferimento Slide Time: 15.30)

Quindi, una volta che la Z totale viene calcolata α può essere ottenuta con questa equazione perché:

α = 1 − (Z − 1 Z + 1) 2

Dove è:

Z = Re (Z) + j × Im (Z)

Così, Z può rappresentare per la sua parte reale corrispondente e la parte immaginaria e questa è la funzione complessiva.
Quando lo si risolva, questa è l'equazione che si ottiene e se si vuole approfondire dettagli di questa equazione si può anche fare riferimento alla lezione su supporto sonoro alla propagazione sonora a medio confini dove abbiamo ricavato che il:

R = Z2 − Z1 Z2 + Z1; α = 1 − | R | 2

Poi è stato trovato ed è stato rappresentato da questa forma di equazione; τ è stato trovato anche nella stessa lezione troverete l'equazione per τ. Quindi, entrambe le derivazioni ti vengono date quando si studia la lezione sulla propagazione sonora su confini medio.

Così, dove si può risolvere per il totale Z e si può scoprire cosa è α, cosa è t e poi si può tralare α − τ. Così, potete tracciare queste quantità α − τ che vi daranno qual è la prestazione totale in funzione della frequenza ok. Quindi, questo è quando; questo è quando consideriamo che entrambi i pannelli sottili. Quindi, non abbiamo alcun supporto rigido e non hanno alcun supporto forte.
Quindi, a volte il pannello quando il suono è incidente sul pannello, può anche causare la vibrazione del pannello insieme all'aria. Quindi, questo è quando il pannello non sta vibrando. Quindi, non c'è una vibrazione a foglia o nessuna vibrazione del pannello ma ci può essere un caso quando il pannello stesso può iniziare a vibrare come un'onda sonora è incidente su di esso.
(Riferimento Slide Time: 17.33)

Quindi, in quel caso nel complesso la vibrazione delle foglie ha un effetto che aggiunge un ulteriore in non impedenza, ma aggiunge una parte di reattanza aggiuntiva direttamente proporzionale alla massa del pannello.

(Riferimento Slide Time: 17.52)

Ecco quindi che questo è l'impedenza originale e perché questa foglia sta vibrando, quindi, una parte di reattanza aggiuntiva che è ωM1 dove M1 è la massa del primo pannello. Quindi, questa reattanza viene aggiunta in parallelo, analogamente questa foglia sta vibrando allora questo è l'impedenza originale e un'altra reattanza viene aggiunta in parallelo per rendere conto. Quindi, tutto questo sconti per la vibrazione delle foglie.
Quindi, se i singoli leafs stanno vibrando allora si aggiunge una ulteriore reattanza. Quindi, se solo una foglia fosse vibrante allora prenderemo solo questa, diciamo che un solo primo pannello stava vibrando il secondo non stava vibrando poi questa parte verrà rimossa e solo questa impedenza sarà presa, questa parte non verrà presa, sarà rimossa così se solo 1 foglia stava vibrando.
Quindi, ogni volta che viene aggiunta la vibrazione delle foglie viene aggiunta una reattanza in parallelo che è direttamente proporzionale a ω volte la massa del pannello. Così, questo diventa un nuovo circuito quando si risolva si ottiene un'altra espressione complicata. Quindi, prima di tutto scopri qual è l'equivalente di questo, questi 2 sono in parallelo, qual è l'equivalente di questo e poi questo viene aggiunto in serie con questo e poi questi insieme sono in parallelo con questo e l'equivalente dell'intera cosa poi si aggiunge a questo equivalente per ottenere il totale Z.

(Riferimento Slide Time: 19.22)

Quindi, risolvi questo particolare circuito; questo è il risultato finale, vi sto direttamente dando il risultato finale. Allora, qui questa parte è ok; quindi, questa parte è l'equivalente di questa particolare impedenza.
Quindi, è l'equivalente di questi 2 essere in parallelo, questa è la prima parte e poi questa è Zc.
Quindi, 1 Zc + 1 per equivalente di questo e tutto inverso vi darà l'equivalente di questo intero circuito.
Quindi, questa parte, quindi, proprio come questa parte era l'equivalente di questo blocco completo, questa parte è l'equivalente di questo blocco, quindi, questa parte è l'equivalente di questo blocco e poi rho c viene assunta come 1 perché si sta scoprendo l'impedenza relativa. Quindi, questa parte viene poi aggiunta a 1 per ottenere l'intero impedenza di tutto questo circuito e poi questi sono in paralleli. Quindi, la cosa parallela complessiva è aggiunta alla precedente.

(Riferimento Slide Time: 20.34)

Quindi, è una questa è l'espressione che otteniamo per il totale Z; R e M sia per la parte reale che per la parte immaginaria per l'impedenza di un MPP di nuovo dallo stesso modello ci viene già dato, è questa espressione.
(Riferimento Slide Time: 20.49)

α e τ possono essere trovati. Quindi, tutti questi calcoli sono se state prendendo questo corso non vi chiederò di fare tutti questi calcoli perché questi sono serie di calcoli complicati; questo è solo per capire che cosa fa la doppia foglia o qual è l'; qual è l'effetto di una foglia aggiuntiva dietro.

Quindi, una foglia aggiuntiva significa che ora si aggiunge un impedenza in parallelo con uno Zc comune. Ecco, questo è l'effetto complessivo ed è solo per mostrarvi come sono fatte tali elaborazioni numeriche. Quindi, gli strumenti di calcolo sono disponibili e tutti questi calcoli complicati sono fatti. Così, quando si ottiene α e τ. Quindi, hai trovato α e τ quando non c'è vibrazioni a foglia che hai trovato anche α e τ quando c'è la vibrazione delle foglie.
(Riferimento Slide Time: 21.38)

Poi puoi trama α e τ. Così, α e τ possono essere tracciati rispetto alla frequenza. Quindi, vi diamo direttamente qual è l'effetto di aggiungere questa doppia foglia. Così, questo grafico mostra il singolo il: α - τ di una sola foglia. Quindi, questo è denotare l'assorbimento da una sola foglia, un assorbimento efficace. Quando si aggiunge un'altra foglia, quindi, di solito il picco di assorbimento diminuisce un po' ma complessivamente l'assorbimento alla bassa frequenza è potenziato per tutto.
Così, per tutto dall'inizio molto inizio fino alla condizione di risonanza la magnitudo di assorbimento è potenziata in questa regione a bassa frequenza e poi segue uno stesso schema. Ecco, questo è l'effetto della doppia foglia che all'improvviso l'assorbimento a bassa frequenza è potenziato in tutto. E se aggiungiamo un supporto rigido e la fine, quindi, se abbiamo doppia foglia più un appoggio rigido allora in quel caso quello che fa è che migliora l'assorbimento a bassa frequenza e amplia il picco, ma non è fatto per tutto.

(Riferimento Slide Time: 22.54)

Quindi, scriverò qui l'effetto qui. Così, posso scrivere anche qui sotto. Quindi, quando solo la doppia foglia; la doppia foglia migliora l'assorbimento a bassa frequenza per tutto il quale si intende per tutta la frequenza bassa, ma il massimo assorbimento può ridurre un po' poco effetto, ma una piccola riduzione e quando la stessa doppia foglia è appoggiata da un muro rigido, quindi, quello che succede è che ora, il picco di assorbimento è potenziato. Quindi, la magnitudo assorbimento aumenta in tutto.
Quindi, la forma rimane la stessa; (α − τ) contro la forma f, un profilo rimane lo stesso, solo vi è un incremento complessivo in tutto. Quindi, basta ottenere un picco più grande non sarà un assorbimento costante. Quindi, non sarebbero un assorbimento a bassa frequenza a banda larga che otterrete ancora un picco, ma il picco sarà allargato e lo sarà. Quindi, sarà un picco leggermente più ampio con una grandezza aumentata. Quindi, quello sarà l'effetto della doppia foglia da parte di un muro rigido.
Quindi, sto riposando questi risultati qui. Quindi, la doppia foglia MPP migliora sensibilmente l'assorbimento a basse frequenze di banda larga, diciamo, frequenze basse a banda larga perché sta accadendo in tutto. E così, può potenziarlo a tutte queste frequenze basse a banda larga dove la singola foglia MPP non è efficiente. E fornisce caratteristiche di assorbimento quasi simili alla risonanza e picchi più alti pur essendo leggermente ridotta, ma è entro i limiti.
Ora, il meccanismo di assorbimento di una doppia foglia MPP può quindi essere interpretato in quanto è sia un risonatore. Così, a metà delle frequenze alte funge da risonatore e a basse frequenze si comporta come una resistenza al flusso acustico. Così, a metà delle frequenze alte si vede che assume la stessa forma di un risonatore, quindi, si ottengono dei picchi a determinate frequenze, ma a frequenze basse c'è un assorbimento a banda larga.
Quindi, non ci sono picchi affilati da picchi osservati, ma c'è un assorbimento costante per tutto ai bassi picchi. Quindi, voi alle basse frequenze, quindi, vi è un assorbimento costante a basse frequenze. Quindi, si può supporre che a basse frequenze questa particolare doppia foglia MPP stia comportando come una tipica resistenza acustica indipendente dalla frequenza. Quindi, c'è lei che sta ottenendo un valore costante qui e poi all'improvviso se a metà con alta frequenza si comporta uno stesso modo come singola foglia MPP o come risonatore.
(Riferimento Slide Time: 26:25)

Quindi, per le migliori prestazioni quello che si può fare è che è possibile impostare il parametro di controllo, in modo che la resistenza superficiale diventi ρc alla condizione di risonanza. Così, quando l'impedenza l'impedenza superficiale della doppia foglia MPP è ρc e l'impedenza di superficie incidente è anche ρc. Quindi, quando c'è la partita di impedenza allora ci sarà un assorbimento perfetto α = 1. Sappiamo che:

α = 1 − (Z2 − Z1 Z2 + Z1) 2

Quindi, quando: Z2 = Z1 = ρc Così, in quel caso α = 1.

Quindi, questo può essere che questo sia un modo per raggiungere il massimo assorbimento che è possibile egualare l'impedenza superficiale a quella del mezzo incidente alla frequenza di risonanza.
(Riferimento Slide Time: 27:23)

Poi altre cose che si possono fare è che possiamo avere a frequenze più basse le foglie più leggere può essere se le foglie sono più leggere provocherà un calo più significativo dell'assorbanza perché qui la vibrazione della foglia provocherà una diminuzione della resistenza al flusso acustico.
Quindi, nelle basse frequenze ci sono l'assorbimento dovuto principalmente alla resistenza al flusso d'aria e se si usano le foglie di luce che stanno vibrando insieme all'aria, quindi, non c'è resistenza, la resistenza al flusso d'aria è diminuita. Ma a frequenze di risonanza succede il contrario, le foglie più allegoriche possono causare più aumento dell'assorbanza perché frequenze più alte dispiace a frequenza di risonanza l'assorbimento è a causa delle vibrazioni. Quindi, l'assorbimento è perché ora l'energia sonora sta facendo lavoro per far vibrare l'aria e il pannello.
Così, quando le foglie più allegoriche saranno utilizzate il pannello vibrerà, saranno più forti la risonanza e più energia si perderà. Quindi, questo è l'effetto opposto a basso e le frequenze alte.

(Riferimento Slide Time: 28:24)

Quindi, l'applicazione di questo tipo di doppia foglia MPP diventa allora che ora proprio come un MPP, ora non c'è alcuna restrizione che debba essere applicata solo dove si ha un supporto rigido. Quindi, possono essere utilizzati come assorbitori spaziali. Possono essere installati ovunque a metà strada quando non vi è un supporto rigido, anche nelle condizioni dell'aria aperta.
Quindi, non abbiamo bisogno di essere e di applicazione indoor o di un'applicazione più vicina a parete rigida possono essere utilizzate ovunque in questo spazio come uno schermo o una partizione e possono essere utilizzate anche in alcune aree complicate dove il supporto non è disponibile come i diversi tipi di diverse parti di macchinari e edifici ok.

(Riferimento Slide Time: 29:07)

Quindi, l'ultima forma di modifica che di solito è studiata che è riuscita a eliminare con successo la limitazione è quando la cavità che si trova dietro una sola foglia MPP è suddivisa o sezionata. Allora, una delle pratiche comuni è che usiamo una struttura a pettine di miele.
Così, questo mostra un tipico partizionamento della cavità. Quindi, abbiamo un pannello microperforato sulla parte superiore di esso e dietro di noi abbiamo di nuovo la cavità dell'aria, ma ora queste cavità aeree sono divise in segmenti o partizioni e il comune essendo un comodo miele di struttura per dividere la cavità dell'aria.
(Riferimento Slide Time: 29:50)

Così, questo mostra l'effetto. Quindi, qui la fonte per ogni dato è data a voi. Così, qui si tratta di un esperimento realizzato da Liu e Herrin nel 2010 e hanno scoperto che quando una cavità partizionata usando una struttura a pettine di miele poi improvvisamente questa è la prestazione questa è la perdita di inserzione dovuta a MPP originale e questa è la perdita di inserzione dovuta al MPP senza con il partizionamento e complessivamente la perdita di inserzione è aumentata di 3,2 dB.
Così, sono in grado di ridurre la modalità di rumore di 3,2 dB. Così, come potete vedere in tutto l'α è stato potenziato per un tale MPP; quindi, le prestazioni aumentano.
(Riferimento Slide Time: 30:37)

Allora, come è spiegato? Quindi, quando abbiamo questo suono quando abbiamo il supporto della cavità dell'aria allora diverse modalità possono essere impostate all'interno di questa cavità aerea per rappresentare le propagazioni delle onde sonore. Quindi, abbiamo questa cavità d'aria diventa un mezzo costante a una estremità abbiamo una sorgente di guida e all'altro estremità abbiamo un supporto rigido e all'interno di questo mezzo costante, avrà determinate modalità e le modalità possono essere rappresentate da; quindi, se si tratta sono le 3 direzioni di propagazione delle onde sonore dove l, m e n.
Quindi, qui potete vedere l è la direzione normale, questa è la direzione normale o la direzione che è normale al pannello e queste sono tutte direzioni trasversali, direzioni trasversali. Quindi, in quel caso il totale della frequenza totale può essere rappresentato come una combinazione delle frequenze alle 3 diverse direzioni, le frequenze naturali alle 3 diverse direzioni.
Così, possiamo rappresentare le varie modalità con 3 indici che sono l, m e n.

Quindi, 1 0 0 significa che: l = 1; m = 0; n = 0. Quindi, questo significa che le frequenze trasversali sono 0, solo la frequenza normale sta ottenendo il suo primo valore. Quindi, il che vorrà dire che è la prima modalità normale pura. Analogamente, se si dispone di 0 1 0 che significa che m = 1; l = n = 0. Quindi, questo è il valore di l, m, n. Quindi, quando questi 2 sono 0 che significa che la modalità normale non ha impostato questo non è impostazione, solo l'unica modalità totale è dovuta solo alle modalità trasversali.
Ecco, questa è la prima modalità trasversale pura nella direzione m.
E similmente se abbiamo qualche espressione come 1 2 1; così, questo è un modo per rappresentare le varie modalità setup all'interno di una cavità. Quindi, 1 2 1 significa che la prima modalità la prima modalità nella direzione normale, la seconda modalità nella direzione m e la prima modalità nella direzione n; l = 1; m = 2; n = 1. Quindi, si tratta di una modalità combinata a causa di questa prima modalità normale, della modalità secondo m e della prima n modo. Quindi, giusto per darvi una notazione perché vi mostrerò un grafico dove si usa questa notazione.
(Riferimento Slide Time: 33:16)

Così, gli stessi scienziati gli stessi ricercatori, Liu e Herrin hanno voluto scoprire qual è il motivo per cui il partizionamento di una cavità sta migliorando le prestazioni. Così, nello stesso grafico hanno misurato che i vari picchi corrispondono a queste modalità individuali e ciò che si vede è che quando la cavità non è partizionata o la cavità è conservata lo stesso poi tutte le modalità trasversali come questa e poi si può prendere l'esempio di questa, quindi, ogni volta che si sta ottenendo una modalità trasversale, una pura modalità trasversale ci fa dire anche qui.

Quindi, ogni volta che si ottiene una modalità trasversale pura dove: l = 0, i primi indici diventano
0. Quindi, in quel caso la grandezza è diminuita solo nelle normali modalità la grandezza è potenziata. Quindi, l'osservazione è stata che se non viene fatto alcun partizionamento allora le modalità trasversali sono diminuite e quando viene fatto un partizionamento poi improvvisamente si migliora improvvisamente anche le modalità trasversali.
(Riferimento Slide Time: 34:25)

Quindi, questo è il risultato. Mostra che il partizionamento della cavità dell'aria aderente, aumenta l'attenuazione sonora complessiva dovuta all'MPP di circa 4 decibel rispetto a quando la cavità dell'aria non è partizionata.

(Riferimento Slide Time: 34:37)

E il motivo era che dalle misurazioni si può dimostrare che l'attenuazione sonora a incidenza obliqua è potenziata e l'attenuazione del suono in è quasi inalterata alla normale incidenza. Così, quando la cavità è partizionata, ora le onde sonore hanno più indicazioni per propagarsi piuttosto che semplicemente la normale direzione. Quindi, si propagano anche lungo la direzione trasversale e la direzione normale e queste diverse modalità sono impostate.
E, così, gli studi sull'effetto di una cavità sulle modalità acustiche all'interno di una cavità chiusa mostrano che MPP era efficace a smorzare, le modalità di cavità acustiche normali al MPP, ma inefficaci a smorzare le modalità a una tangenziale all'MPP. Quindi, ciò che significa è che la perdita di inserzione rimane invariata al transverso è molto meno in modalità trasversali, la perdita di inserzione è stata superiore alle normali modalità. Ecco, questo è ciò che è stato osservato che In è più alto per il caso originale In è superiore alla modalità normale, ma alla direzione trasversale è quasi basso o 0.
Quindi, suddivisa la cavità, è una sorta di imponente condizione che le onde possano viaggiare lungo la direzione normale. Quindi, ora, sia la propagazione dell'onda sonora lungo la direzione normale si sta riducendo, o le perdite si stanno verificando sia all'onda sonora lungo la direzione normale che le perdite si stanno verificando anche quando l'onda sonora si propaga lungo le direzioni trasversali. Così, ora anche la propagazione della direzione trasversale si sta diminuendo o le perdite si stanno verificando.

(Riferimento Slide Time: 36:24)

Ecco allora che cosa sta facendo la cavità il partizionamento e nel complesso le prestazioni sono in aumento. Quindi, questo, si può dire che la cavità partizionata sta fornendo una sorta di condizione di vincolo di movimento. Quindi, la modalità trasversale è diminuita. Quindi, lungo la modalità normale le perdite sono dovute ai fenomeni di risonanza, ma lungo la modalità trasversale, ora le perdite sono dovute al vincolo di movimento imposto dalla cavità.
Quindi, complessivamente tutte queste modalità sono diminuite. Così, abbiamo studiato su questi 2 particolari questi 2 particolari di modifiche che facciamo a singola foglia MPP e sono applicati ampiamente sulle industrie automobilistiche anche in aerospaziale.

(Riferimento Slide Time: 37:37)

Così, potete vedere che il materiale di rivestimento che viene utilizzato in una cabina di bordo, ad esempio, nell'Air India Dreamliner nella nuova serie di esso. Si vede che ha dei fori microperforati molto piccoli.
Quindi, che si comporta come un pannello microperforato. Allo stesso modo, lo stesso tipo di pannelli può essere installato anche negli edifici. Così, ha numerose applicazioni in varie industrie ed è uno dei materiali più recenti che abbiamo studiato. Quindi, grazie per questa lezione e nella lezione successiva inizieremo con la nostra discussione sui metamateriali.
Grazie.