Quindi, quindi, è importante capire questo, che questa giunzione p - n non ha bisogno di essere tu che conosci simmetrica o questa regione carica di carica spaziale per essere simmetrica attraverso la giunzione, non deve essere e spesso non lo è. E infatti potremmo anche trovarci interessanti e utili per creare volutamente una situazione in cui non sono uguali in gradi uguali su entrambi i lati di quel campione ok. Quindi, questo è qualcosa che dovremmo tenere a mente, vi ho appena mostrato un esempio in cui il lato p la concentrazione Dopant è minore, e il n lato la concentrazione Dopant è di più, si può similmente pensare a una situazione in cui diciamo che sul lato p la concentrazione Dopant è alta, mentre, sul lato n la concentrazione Dopant è bassa. Così, di nuovo qui si va ad una profondità molto maggiore allora si va qui bene. Quindi, per fare questo si sa fare questo trasferimento. Quindi, questo vale la pena ricordare e tenere a mente e come necessario lo utilizzeremo. (Riferimento Slide Time: 40:59). Ora, analizzeremo anche un po' l'energia di questo sistema e i vari livelli energetici che qui sono coinvolti. Quindi, in entrambi questi campioni, perché si inizia con il silicio come nostro punto di partenza, abbiamo la banda di valenza, la parte superiore della banda di valenza che è seduta qui e abbiamo il fondo della banda di conduzione. Quindi, da entrambe le parti, ti sto solo mostrando nozionalmente qualche parte da parte che è il lato p e un altro che è il lato n, e stiamo guardando una situazione in cui stiamo solo per portare questi 2 minuti insieme per formare la giunzione ok. Così, vedremo cosa sta accadendo ai livelli di energia nel sistema mentre iniziamo con questi 2 materiali indipendenti e li portiamo insieme per formare la giunzione. Proprio ora abbiamo visto cosa succede concettualmente in termini di trasportatori di carica che si muovono da una parte, vorremmo anche capire cosa sta accadendo in merito a questi livelli di energia. Così, abbiamo 2 livelli importanti che ho già attirato la vostra attenzione sulla banda di conduzione e sulla fascia di valenza, lì come. Se il materiale fosse intrinseco allora l'energia di Fermi sarebbe questa l'energia di Fermi intrinseca di questo campione di silicio. Quindi, quel valore intrinseco sarà lo stesso su entrambi i lati di questo confine, perché questo è il valore originale di quel materiale. Ma ora che avete doppato il materiale che non è l'energia di Fermi, questo è operativo. Così, a parlare nel sistema l'energia che il livello che è operativo è questo articolo di Fermi energia E f che è il che significa che è l'energia di Fermi sul lato p del campione, e avete qui E F n che è l'energia di Fermi sul lato n del campione. Ecco, questi sono i 2 valori che sono di maggiore interesse come ho detto, questo è ora questo è più vicino al livello di energia del Dopant o del donatore. Quindi, questa è l'energia di Fermi connessa all'energia del donatore e questo viene dal livello accettore. Quindi, questo è praticamente quello che abbiamo, ovviamente, il livello di energia vuoto è seduto lassin e intendo dire che è qualcosa che fondamentalmente fissa il 0. Quindi, a parlare e tutto il resto è sotto a quello ok. Quindi, questo è il modo in cui lo guarderemmo. (Riferirsi Slide Time: 43:05) Quindi, ora, diciamo che portiamo questi materiali insieme e quello che vedremo è che il concetto principale che accade quando si fa questo portare questi materiali insieme è che, le energie di Fermi da entrambi i lati iniziano a allinearsi tra loro. Poiché rappresentano il livello di energia più alto che gli elettroni possono avere ed è essenzialmente sono il potenziale chimico corrispondono al potenziale chimico degli elettroni nel sistema, e quindi, non si può non poter avere all'equilibrio una situazione in cui il potenziale chimico è diverso in diverse località del campione. Questa è la forza motrice che c'è qualche differenza nel potenziale chimico è la forza di guida per un processo che si deve verificare e si finisce per creare in equilibrio solo quando il potenziale chimico diventa anche attraverso il campione. Così, i 2 campioni i livelli di energia nei 2 campioni si riorganizzano. Così, che si ottiene la situazione, dove l'energia di Fermi ora è uniforme in tutto il campione mentre, in precedenza questa energia di Fermi era bassa, e questa energia di Fermi era alta relativamente destra la E F n era alta E F p era bassa. Quindi, chiaramente quando muovi l'intera cosa sul lato sinistro in su, e l'intera cosa sul lato destro fino a quando le energie di Fermi allineano tutto il resto ti sposterà anche tutte le tue bande di conduzione che sposteranno le bande di valenza. Quindi, se tornate qui. Quindi, se si guarda di nuovo in isolamento al lato sinistro del vostro campione, vedrete l'energia corrispondente alla banda di conduzione sul lato p del campione, il contenuto energetico corrispondente alla banda di valenza sul lato p del campione, e l'energia di Fermi corrispondente al lato p. Indipendentemente si può nuovamente guardare al livello di energia della banda di conduzione sul lato n, il livello di energia della banda di valenza sul lato n e il livello di energia di Fermi sul lato n. Ma ormai si sono riposizionati, intendo sul lato n che sono tutti uguali, sul lato p sono tutti uguali a quello che avete visto nella trama precedente, ma relativi l'uno all'altro si sono riposizionati in modo tale che, l'energia di Fermi su entrambi i lati è lo stesso valore ora allo stesso livello ok. Così, questo crea una situazione in cui il livello di energia della banda di conduzione è costretto ad ora variare su una regione che è che qui sto segnando. Quindi, il valore della banda di conduzione è un po' alto sul lato sinistro della nostra immagine, mentre si continua da sinistra a destra mentre si passa da sinistra a destra scopri che il livello di energia della banda di conduzione è alto, e poi si ferma e a un certo punto, mentre si avvicina a questa giunzione, comincia a scendere e poi raggiunge il valore energetico della banda di conduzione del lato n del campione, la stessa cosa della banda di valenza. Si inizia ad un alto valore e poi mentre si va verso il lato destro, raggiungerà un punto vicino alla giunzione dove inizia a scivolare verso il basso, e quando raggiunge il valore del livello di energia della banda di valenza del campione di n e poi rimane a quel valore attraverso il campione. Quindi, questo in - tra regione che hai, dove hai questo valore energetico della banda che cambia da un valore a quello dell'altro livello viene indicato come la regione dove la banda si piega bene. Così, la band si piega in questa regione, ed è molto interessante per noi tenere a mente perché questo è un parametro molto chiave nel decidere come si comporta la giunzione p - n quando si usa come per un'applicazione a celle solari. E incidentalmente, se solo per notoriamente se segui il valore dell'energia di Fermi del tuo campione intrinseco, poi la regione dove attraversa l'energia di Fermi di questo conosci p - tipo n - type, una combinazione, quella posizione è essenzialmente dove il limite di giunzione p - n è ok. Quindi, il limite di giunzione p - n è in quella località ed è così che si vede, il ed è così che si determina quale sia la posizione di quel limite di giunzione p - n. Ecco, questo è come si guarda ai valori energetici mentre si combina una giunzione p - n, ho ovviamente fatto qualche codifica di colore qui proprio così, si capisce come questo sistema stia guardando quando si va da sinistra a destra, non c'è altro significato per la colorazione. Il valore della banda di conduzione è un valore unitario, che si muove da un valore elevato a un valore basso mentre si va da sinistra a destra, il valore energetico della banda di valenza passa anche da un valore elevato a un valore basso mentre si va da sinistra a destra, il livello di energia di Fermi rimane piatto mentre si va da sinistra a destra. Quindi, questo è davvero l'unico segno di quelle linee, la colorazione è semplicemente mostrarti le diverse regioni che esistono mentre si va da sinistra a destra. (Riferimento Slide Time: 47:39). Ok, quindi solo qualche altro punto da tenere a mente in questa regione carica di spazio e questo si riferisce a come questo campione si comporta come lo si utilizza. Sul solito se si guarda la densità di carica che viene creata come funzione di posizione, si vedrà se si inizia dal lato sinistro di questa immagine è carica neutra e quindi, questo è possibile impostarlo come i livelli del 0. Quindi, questo è il livello 0 zero. Quindi, è il materiale carica - neutro e mentre ci si sposta verso la giunzione mentre si arriva alla regione di carica spaziale relativamente bruscamente la transizione è lì e si ottiene questa raccolta di diritto di carica negativa. Questo è un materiale di tipo p i fori sono rimasti. Così, gli e gli elettroni si sono trasferiti e. Quindi, hai una carica negativa lì. Quindi, si dispone di un accumulo di carica che è negativo in carica e poi mentre si attraversa il limite si ha un brusco aumento di carica al lato positivo che si riferisce al fatto di avere un materiale di tipo n sul lato sinistro da cui gli elettroni sono rimasti e alcuni buchi si sono spostati. Quindi, data questa combinazione hai la carica essere positiva qui, qui è negativa e poi ancora una volta che attraversi questo confine qui, che è un limite relativamente affilato diventa di nuovo carica neutra. Quindi, questo è di nuovo carica di valore neutro ok. Quindi, ecco come la densità di carica varia mentre si va dal lato sinistro del campione al lato destro, che si passa dal campione di p al lato n del campione. Quindi, ora, da questo, cercheremo di capire come appare il campo e come il potenziale cerca questo campione. (Riferirsi Slide Time: 49:05) Quindi, se si guarda al campo l'equazione che definisce il campo è semplicemente che si sa di E by doux è semplicemente questa densità di carica che si è divisi per la permittività destra. Quindi, questo è dou E by doux è rho by E è quello che abbiamo. Così, abbiamo visto nel caso precedente che lei avesse una carica negativa in questa regione. Quindi, significa semplicemente che la pendenza del campo sarà negativa. Quindi, ricomincia con un campo neutro, perché c'è il materiale neutro quando si arriva al limite. Dopotutto, la densità di carica è negativa ed è un valore negativo costante, la pendenza è un valore negativo costante e quindi, quindi, la pendenzae va al ribasso. Ok così, ecco come la pendenza va verso il basso e così, si vede che questa scende. Mentre si attraversa il confine qui la carica diventa improvvisamente positiva e quindi, la pendenza qui questa rho da E va dall'essere un valore negativo a un valore positivo rho da epsilon va dal valore negativo a un valore positivo. Così, da questa posizione in poi la pendenza è positiva e va di nuovo a questo confine qui, dove diventa di nuovo un valore piatto ed è così che il campo varia mentre si va da sinistra a destra. Così, hai visto come la carica varia mentre vai da sinistra a destra e abbiamo anche visto come il campo varia mentre vai da sinistra a destra. (Riferimento Slide Time: 50:20) Se si va al potenziale di questo campione in funzione della posizione, allora si riferisce alla pendenza del potenziale o il derivato parziale del potenziale riguardante la posizione è questo meno E ok. Così, abbiamo visto in precedenza qui che l'E sta effettivamente iniziando al valore limite a questo confine e poi andare a valori sempre più negativi. Quindi, quindi, meno E sta andando costantemente a valori più positivi e si va a valori superiori e superiori. Quindi, inizialmente è meno è E che è questo tanto e poi diventa E diventa così tanto E diventa. Quindi, sta diventando sempre più negativo qui. Quindi, dunque, meno E sta diventando sempre più positivo, il che significa che la pendenza di questa curva potenziale è in costante aumento. Quindi, non solo la pendenza positiva è anche in costante aumento, che è quello che vedete qui è una regione piatta fino a qui e poi inizia a diventare una pendenza positiva che sta continuamente aumentando. Quindi, è continuamente crescente a destra. Ecco, ecco come aumenta la pendenza; se si torna qui ora la pendenza raggiunge un valore massimo negativo e poi inizia a diminuire in valore in valore negativo in questo modo fino a raggiungere il 0 ok. Quindi, diminuisce costantemente valori negativi e testa verso il 0, quindi, la pendenza in modo efficace che è un meno E inizia ad un alto valore positivo e ora diminuisce in pendenza. Ecco, ecco perché la pendenza sta continuamente diminuendo qui e poi diminuisce a un valore piatto e poi è quello che vedete qui. Ecco, ecco come si ottiene questa curva per il potenziale mentre si va dal lato sinistro del vostro campione al lato destro del vostro campione. (Riferirsi Slide Time: 51:59) Quindi, se metto tutto 3 di loro insieme questo è quello che è, potete vedere qui la carica negativa la carica positiva e perché la carica negativa ti dà la pendenza della E contro una curva di supposizione, è una pendenza negativa costante qui e poi una costante pendenza positiva qui, e poi il valore è in continuo aumento e poi in continua diminuzione. Quindi, se si prende che con un segno negativo si ha un valore che va a valori sempre più positivi che è quello che qui si vede aumentare il valore positivo, e poi una pendenza che diminuisce di nuovo in positivo fino a che si discosti. Quindi, questa è la curva. Quindi, chiudo questa descrizione con solo un paio di punti in più qui su quello che accadrebbe quando hai preso questo materiale e lo hai usato in una giunzione p - n. (Riferimento Slide Time: 53:43) Così, come ho detto lo sai che puoi collegarlo ad una qualche fonte di energia, e se riesci a collegare il negativo al lato n e il positivo al lato p, questo sarebbe considerato in avanti bias. Quindi, praticamente quello che stiamo facendo, stiamo spingendo più elettroni qui e li stiamo allontanando da questo sito. Quindi, questo è essenzialmente quello che stiamo facendo. Quindi, quando questo accade, si è in una posizione per spingere più elettroni nel limite in questa regione carica di carica spaziale o la zona di deplezione e analogamente, mentre si disegnano elettroni di distanza si sta spingendo più buchi in questa regione. Quindi, quindi, nella bias in avanti, questo è praticamente quello che succede la tua regione di deplezione diminuisce di dimensioni e se aumenta il potenziale dal venire dalla tua batteria costantemente. Quindi, qualche valore che hai usato in precedenza lo rendi sempre più un valore più alto, essenzialmente la carica la regione di carica spaziale scomparirà, e avrai un flusso costante di elettroni e meno in quel modo, avrai un flusso costante di fori in questo modo e così, questa direzione del flusso di buchi sarebbe la corrente positiva e. Così, ecco come funzionerà la giunzione p - n nella bias in avanti. (Riferimento Slide Time: 54:02) Se si usa la stessa cosa nel bias inversa, si può di nuovo sapere mettere il positivo e il negativo il positivo ora sarà a contatto con questo lato n e il negativo è a contatto con il lato p e così, quello che il tuo attico fai è che stai spingendo gli elettroni qui dentro, e stai cercando di disegnarlo lontano da qui. Quindi, allora se essenzialmente quello che si sta facendo è aumentare la finestra positiva qui e si sta aumentando la finestra negativa qui. Quindi, si sta aumentando la regione di deplezione o la regione di carica spaziale. Così, da partire da qui, sembrerà una cosa del genere. Quindi, si sta aumentando questa regione e questo resiste molto al flusso di corrente perché ormai si sa in opposizione al potenziale che si sta cercando di forzare attraverso il sistema. (Riferimento Slide Time: 54:44) E quindi, se si guarda alle caratteristiche attuali sembrerà questo nella bias in avanti perché la zona di deplezione diminuirà continuamente. Molto velocemente si raggiunge un punto in cui la zona di deplezione scompare e si ha un flusso costante di corrente. Nella bias inversa quando si va, si sta aumentando la zona di deplezione. Quindi, continuate ad aumentarlo fino a raggiungere l'estensione del campione, e poi vi si spezza davvero attraverso il campione e scendendo. Quindi, è una sorta di tensione di guasto ed è così che si finisce per vedere questo. Quindi, hai una bravissima sapienza asimmetrica I versus V caratteristica per una giunzione p - n basata sul fatto che sia biased per conoscere la direzione in avanti o nella direzione inversa, come necessario nella nostra discussione con la cella solare rivisiteremo questo concetto, ma è sufficiente che tu sia consapevole che questo è il caso. (Riferimento Slide Time: 55:27) Quindi, riassumerò con queste conclusioni una giunzione p - n che può essere formata utilizzando materiali opportunamente dopati che vengono trattati con cura. Quindi, che un particolare come ho detto il limite del grano è importante deve essere ben definito, e non si dovrebbe avere alcuna conoscenza da spezzare in quel confine. Il campo di carica e il potenziale dipendono dalla posizione in una giunzione p - n che avevamo molto interessante conoscere le caratteristiche relative alla densità di carica riguardante come fosse il campo e riguardante come fosse il potenziale. E la giunzione p - n ha caratteristiche I-V molto interessanti in base al fatto che sia biased in direzione di marcia o verso la direzione inversa. E questi sono tutti concetti che utilizziamo come usiamo le giunzioni di p - n per una varietà di applicazioni anche nell'utilizzo della formazione e dell'uso delle celle solari. Quindi, con questo concludo per oggi lo raccoglieremo nelle nostre classi successive. Grazie. Salve, nell'ultima coppia di classi abbiamo guardato il semiconduttore e abbiamo anche guardato la giunzione p - n. In queste classi abbiamo cercato una serie di argomenti legati all'idea di catturare l'energia solare in forma di sapori direttamente sotto forma di energia elettrica e utilizzando essenzialmente un processo fotovoltaico per consentirgli. Quindi, è in quel contesto che abbiamo guardato il semiconduttore così come la giunzione p - n. Quando abbiamo guardato il semiconduttore come entità indipendente abbiamo esaminato i suoi diagrammi di banda, abbiamo esaminato l'origine di quei diagrammi di banda, abbiamo provato a conoscere almeno brevemente come la struttura interna del materiale impatta il diagramma di banda e il comportamento dell'elettrone riguardante quella struttura interna crea quel diagramma di banda. Abbiamo anche guardato quei diagrammi di banda piatta che abbiamo guardato a thee versus k curve e come quelli che conosci le interazioni tra e contro k curve e la struttura periodica degli elementi crea il diagramma di banda per te. Poi nella classe successiva che abbiamo guardato alla giunzione p - n dove stiamo guardando non solo a un singolo semiconduttore, ma all'idea che si possono prendere due semiconduttori diversi uno che è p drogati e uno che è n doppato e poi li porta insieme almeno concettualmente, è così che lo guarderemmo. E poi cerchiamo di capire quali sono alcune caratteristiche che accadono che quella è lì per una tale giunzione e possibilmente cosa potrebbe accadere se si porta una tale giunzione insieme quello che sarebbe che si conoscono le caratteristiche operative per così dire.
Abbiamo anche guardata sapere come l'energia del lato p sembrerà riguardante il n side e che l'idea di questa energia di Fermi sia costante e poi che ci siano delle caratteristiche di piega della band che appaiono. Ecco, queste sono tutte le cose che abbiamo guardato all'ultimo paio di lezioni che è stato un po' intensivo dal lato scientifico di cui ci riprenderemo e ci porteremo avanti dalla nostra prossima classe. In questa classe ho voluto fare qualcosa che sia un po' più orientato alla tecnologia per avere un senso migliore di come questa tecnologia venga insieme perché noi. Ora, sai qual è il semiconduttore, capiamo che c'è qualcosa che si chiama giunzione p - n, comprendiamo che volevamo essere noi vogliamo che la giunzione sia buona anche a livello atomico. Così, per esempio, vi ho indicato che non aiuta se prendiamo un materiale di p separatamente e un materiale n e poi li premete insieme il contatto tra quelle due superfici è così cattivo anche se visivamente non ci rendiamo conto che sembra che le superfici lucide siano state pressate contro ogni altro visivamente non ce ne rendiamo conto. Il contatto tra quelle due superfici è così brutto che si esibirebbe estremamente male come la giunzione p - n. Quindi, facciamo perché comprendiamo i segni di essa dobbiamo anche riconoscere gli aspetti pratici di esso e creare questa giunzione in modo che funzionasse come previsto in base alle caratteristiche che ci aspettiamo. Così, in questa classe, cercheremo di far crescere il cristallo unico e rendendo la giunzione p - n e alcuni aspetti associati sebbene il titolo sia sul singolo cristallo guarderà anche il silicio amorfo e analizzeremo varie caratteristiche ad esso associate. Quindi, c'è un po' di orientamento tecnologico per questa classe. Torneremo alla scienza di esso nelle nostre prossime classi. (Riferirsi Slide Time: 03.32) Così, i nostri obiettivi di apprendimento per questa classe sono di diventare familiari con le tecniche usate per realizzare un cristallo unico così come il silicio amorfo. Ecco, questo è il nostro obiettivo di apprendimento l'obiettivo principale. Quindi, ci sono alcune tecniche specifiche è una buona idea per avere un senso di quelle che sono quelle tecniche, quindi si vede un chip che si vede e si sa di andare a vedere un pannello solare si vedrà un chip lì si può anche guardare il chip di semiconduttore che potrebbe esserci in vari luoghi in dispositivi elettronici che usiamo. Ma da dove viene e quali sono alcune sfide nel mettere insieme. Quindi, lo guarderemo così. Quindi, tecniche usate per rendere quei cristalli singoli oltre che una versione amorosa di esso e avendo capito che analizzeremo anche brevemente a partire da lì come farete una giunzione p - n. Ecco, queste sono due cose che guarderemo mentre passiamo attraverso i contenuti di questa classe. (Riferimento Slide Time: 04.27) Ok così, per farlo più precisamente analizzeremo due processi uno si chiama processo czochralski e l'altro si chiama processo di zona float. Quindi, questi sono due processi che vengono utilizzati per creare quel singolo cristallo. Quindi, hanno alcuni di voi che conoscono i dettagli associati a loro almeno brevemente lo considereremo. Così, che diventi familiare con il momento in cui vedi un singolo cristallo sai qual è lo sforzo che è andato verso di realizzarlo. Analizzeremo anche qualcosa chiamato raffining di zona è un'idea che viene usata per purificare qualche materiale e purezza è una cosa molto critica nel settore dei semiconduttori e vedremo alcuni parametri associati alla purezza, che tipo di purezza di cui stiamo parlando e quindi, quanto sia impegnativo e quindi, si sa che servono delle tecniche speciali per farlo e la raffinazione della zona è una di queste. Quindi, ne parleremo. Analizzeremo anche il taglio del modo in cui i wafer sono tagliati perché finalmente, inizialmente noi quando passeremo attraverso questo contenuto vedremo che quello che viene creato per la prima volta è un oggetto solido oggetto piuttosto grande che sai che non è niente come quello che vedi nel tuo computer e quindi, che o sul pannello solare e quindi, che deve essere tagliato in fette molto belle prima di poter essere utilizzato ovunque. Quindi, questo è qualcosa che guardiamo. Guardiamo al silicio amorfo come questo arriverà e infine vedremo come sono fabbricate le giunzioni p - n. Quindi, questo è quello che faremmo. Così, mentre passiamo sopra questo credo che voi quello che troverete come un filo condente che passa attraverso questa serie di argomenti che andiamo a guardare in questa classe è il fatto che c'è qualcosa di associato alla struttura di cristallo ok. Quindi, in particolare stiamo parlando di termini come un singolo cristallo, possiamo anche parlare in termini di policristallo e possiamo parlare di un materiale amoroso, quindi materiale amoroso. Ecco, questi sono tre diversi tipi di materiale che possiamo considerare. E questo è il filo che corre, quindi lo stesso materiale sostanzialmente lo stesso materiale. Quindi, in questo caso, per esempio, stiamo parlando di silicio. Il silicio può essere messo a disposizione di noi in tutte queste possibilità come un cristallo unico come un cristallo e come materiale amoroso. Quindi, guardiamo cominceremo prima di capire qual è la differenza tra questi e poi da quello, ci muoveremo verso ognuna di queste tecniche. (Riferimento Slide Time: 06.57) Quindi, se vedete qui quello che vedete sul vostro angolo in alto a sinistra è quello a cui ci riferiremmo come un singolo cristallo giusto. Allora, che cosa significa? Un solo cristallo significa che se si inizia da una estremità del materiale. Vedrete un cristallo in ordine, quindi vi vedrete conoscere fin dall'inizio da questo fine e vi muovete in qualche direzione, diciamo che vi muovete qualche distanza e arrivate ad un piano un piano cristallografico. Poi se continuate un'altra vi arriverete di nuovo ad arrivare al piano uno in più arriverete al piano e così via e questo processo continuerà fino alla fine del cristallo. Quindi, si può fare e si arriva alla fine. Così, fino alla fine da un fine, un punto, un punto di partenza nel cristallo all'altra estremità del cristallo gli aerei atomici saranno in perfetto ordine. Quindi, quando dico da una fine all'altra sto parlando da una fine all'altra di un oggetto ok un oggetto che si può tenere in mano. Quindi, qualche grande oggetto che è seduto nella tua mano che puoi tenere e sollevare con la mano da una estremità dell'oggetto all'altra estremità dell'oggetto gli atomi sono in perfetto allineamento. Quindi, sono perfettamente allineati da una estremità all'altra. Quindi, quindi, se si vede un orientamento di atomi su una estremità si vedrà lo stesso orientamento nell'altra estremità. Quindi, una cosa del genere è indicata come un singolo cristallo e che non è facile da fabbricare. Ci vuole un sacco di sforzo per arrivare come quel tipo di campione in cui si può avere questo grande blocco di materiali seduti nelle tue mani dove questo ordine atomico perfetto da questa fine all'altro finisce. Quello che abbiamo più probabilità di vedere sono più lungo le linee di b e c ok. Quindi, entrambi sono materiali materiali policristallini. Quindi, questo è anche policristallino ok. Quindi, entrambi sono policristallini. Quindi, ora, quello che vedete qui, per esempio, sono confini. Quindi, questo è un confine, questo è anche un confine qui, potete vedere alcuni confini specifici qui io li sto solo tracciando per voi. Quindi, è facile da vedere. Quindi, questi sono confini. Quindi, ora, quello che significa è se si inizia da una estremità del cristallo. Quindi, prima di tutto anche la stessa fine del cristallo stesso se si va dal fondo del cristallo alla cima del cristallo non si vede lo stesso ordine. Così, la parte superiore del cristallo che vedete questi aerei verticalmente abbassate, supponiamo di guardare lo stesso piano che vedete quegli aerei in verticale e la cima del cristallo, ma quegli aerei accadono per essere a un incline e questa fine del cristallo fine del cristallo che non era vero sull'esempio che abbiamo visto qui a destra. Così, mentre si inizia quando si passa dal basso di quel campione alla parte superiore del campione sul lato sinistro del campione, diciamo che l'ordine non è mantenuto e più mentre si muove nel cristallo mentre ci si allontana da quella fine mentre si avvicina questa fine troverete in varie località come questo l'orientamento cambierà. Così, in questo esempio, ad esempio, sta cambiando in un solo luogo. Quindi, cambia qui mentre si passa da sinistra a destra seguendo il percorso sul fondo del vostro campione, ma che può variare da campione a campione potreste aver avuto 3 divisioni in mezzo potreste aver avuto 100 divisioni in mezzo, così via. Quindi, questa idea che hai ordine cristallino solo fino ad una certa posizione. Così, ad esempio, questa località e poi dopo che vi è una ripartizione dell'ordine almeno a quel limite in questa zona limite vi è qualche guasto all'ordine. Quindi, c'è qualche guasto di ordine lì e poi di nuovo ordine inizia in questo in questa località. Quindi, si vede qualche ordine cristallino in quella posizione di nuovo ordine si rompe in questa regione qui e poi ancora una volta si ha ordine cristallino. Quindi, questa idea che si hanno pezzi di ordine cristallino con confini tra di loro viene poi indicata come una situazione polcristallina ok. Quindi, questo campione è polcristallino. Ha molti cristalli che sono il motivo per cui i policristalli che sono ora, distribuiti attraverso il campione. Allora, qual è la differenza tra questi due? La differenza principale è la dimensione di cristallo. Quindi, questa è una piccola dimensione di cristallo questa è una grande dimensione di cristallo. Ecco, questa è la differenza tra questi due campioni entrambi sono policristallini. Quindi, in entrambi voi mentre si va da una estremità all'altra si vedono tanti confini, tanti i confini qui. Così, per esempio, questo è un confine che è, quindi questa regione è un cristallo una regione vicina ha un cristallo orientato in modo diverso e così via. Insomma è solo uno schema che ho messo che, ma potrebbe essere in qualsiasi forma non ce l'abbia nemmeno di essere così uniforme. Quindi, questo accade per essere un campione di dimensione di cristallo di granulometratura uniforme, ma questo non lo è. Quindi, b non è così, dove un c capita di essere un campione di cristallo molto uniformemente dimensionato. Quindi, quella è solo una variazione. Così, si può avere una piccola dimensione di cristallo si può avere grande cristallo etcetera e si può notare che i 4 campioni che sono sullo schermo almeno per l'esame visivo sono essenzialmente delle stesse dimensioni. Quindi, si può pensare a campioni fisicamente stessi delle dimensioni che state tenendo in mano che stanno avendo tutte queste caratteristiche. Il campione finale che abbiamo qui è quello che ho segnato come d che è un campione che sta avendo il disturbo completo mentre si inizia da una estremità del campione e si avvicina l'altra estremità del campione. Così, mentre si passa da una estremità del campione all'altra estremità del campione non c'è un cristallo sostenuto in alcun grado che si possa conoscere seriamente. Quindi, è un campione amoroso. Quindi è un campione amoroso non c'è ordine cristallino. Quindi, si inizia da un atomo che si testa in qualche direzione potrebbe trovare un altro atomo. Se la testa continua nella stessa direzione verso la stessa distanza c'è la possibilità che non troverete il prossimo atomo che dovete percorrere un po' alla vostra destra o un po' a sinistra per trovare il terzo atomo poi da quel di nuovo che vi muovete in quella stessa direzione potreste dover andare un po' a destra o un po' a sinistra per arrivare al quarto atomo e così via. Quindi, è solo in modo disordinato quegli atomi sono seduti e quindi quello è un campione amoroso.