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Absorbeurs MPP double feuille

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Bienvenue à la conférence 23 sur la série de Matériaux Acoustiques et Métamatériaux. Je suis Dr.
Sneha Singh du département de génie mécanique et industriel à IIT Roorkee. Ainsi, lors de cette conférence, nous poursuivrons une discussion sur les panneaux de micro-perforation et nous terminerons. Donc, dans la dernière classe que nous avons étudiée, il y a certaines limitations avec des absorbeurs de MPP à feuille unique qu'ils ne sont pas capables de fournir une large gamme d'absorption et la principale limitation qu'ils ne sont pas capables de fournir la gamme étendue d'absorption, puis certaines modifications sont alors faites à la seule feuille pour essayer d'éliminer cette limitation.
Donc, dans la dernière classe, nous avons étudié une telle modification qui était ce qui se passe quand un matériau poreux est rempli à l'intérieur de ce MPP et nous avons trouvé c'est que pour autant que nous choisissons la résistance totale due à ce matériau poreux correctement et qu'il ne devient pas un matériau de blocage dur et qu'il peut laisser un air suffisant passer par. Donc, dans ce cas, le matériau poreux finira par augmenter la magnitude d'absorption et en élargissant les pics d'absorption.
(Heure de la diapositive: 01:42)

Dans cette classe, nous allons étudier 2 autres modifications de ce type qui sont si nous avons une MPP à double feuille et si nous avons le MPP avec une cavité partitionnée et ensuite nous verrons quelles sont les applications du MPP dans diverses industries? (Référez-vous à la diapositive: 01:53)

Alors, qu'est-ce qu'un double absorbeur MPP? Donc, jusqu'à présent, nous avons étudié que nous avions un seul panneau microperforé qui avait une cavité fermée derrière et puis un support de paroi rigide. Alors, que faire si nous avons 2 couches de panneaux de microperforation? (Référez-vous à la diapositive: 03:13)

Donc, dans ce cas, donc, il s'agit de l'absorbeur MPP à double feuille. Donc, une construction simple est l'endroit où vous avez un MPP 1 et MPP 2. Donc, l'une des limitations avec une seule feuille est que tout d'abord elle n'est pas capable de fournir une absorption large et la seconde est qu'elle a toujours besoin d'avoir une cavité d'air soutenue par un mur rigide.
Donc, il y a une exigence pour un mur rigide à tout moment pour qu'un MPP fonctionne. Ainsi, une seule feuille nécessite d'abord une absorption large de toute l'étendue n'est pas possible, est difficile à dire pour une seule feuille et l'autre limite est qu'elle nécessite un support rigide. Donc, cette contrainte de conception est toujours là, c'est-à-dire parce qu'elle nécessite toujours un support rigide. Donc, cela limite nos options pour placer et appliquer les MPM dans diverses parties.
Donc, nous ne pouvons l'appliquer que sur les murs ou à proximité des murs, nous ne pouvons l'appliquer à mi-chemin ou dans certains compliqués à l'intérieur de certains composants de machines compliquées parce que chaque fois nous devons seulement l'appliquer près d'un support rigide. Donc, ce sont les 2 limites.
Donc, cette double feuille MPP tente de surmonter ces deux limitations, spécialement cette exigence pour un support rigide. Donc, c'est une construction de base de ce MPP double feuille, ce que nous avons?
Nous avons 2 couches MPP et la distance entre elles ici je représente avec la variable d et généralement dans la plupart des cas ces couches MPP elles ont un rayon de trou différent parce que nous savons que lorsque le rayon du trou et la porosité changent, alors les caractéristiques d'absorption changent également.
Il est donc préférable d'avoir 2 couches un par un avec un rayon et des porosités différents. Donc, nous pouvons obtenir 2 pics d'absorption différents et nous pouvons avoir une absorption plus large plus large. Donc, c'est pourquoi ces paramètres, alors, quand MPP 1 et MPP 2 qui a été choisi l'épaisseur est de la première que je représente par t1 et pour la seconde je représente par t2 et tout le rayon entier par r1 et r2 et nous pouvons simplement représenter la porosité par 1 σ1 et la porosité de la 2 par σ2.
Donc, les paramètres de contrôle sont variés pour les deux couches MPP et ils sont maintenus à une distance particulière et ici, la cavité d'air est en fait l'air à l'intérieur de l'air entre ces deux MPP. Donc, ici un support rigide n'est pas requis, il peut être utilisé. Donc, quand nous allons étudier plus tard nous allons voir quelques graphiques où un support rigide est également ajouté et ensuite sans le support rigide aussi nous pouvons utiliser ce genre de MPP.

Donc, maintenant qu'ici, dans cette construction particulière, il n'y a pas de soutien rigide. Donc, quand il n'y a pas de support rigide, ce qui signifie qu'une certaine transmission aura lieu le support rigide a fait en sorte que le son est absorbé, mais de l'autre extrémité la transmission n'est pas en train de se produire parce que les sons se reflètent de l'appui rigide.
Donc, c'était une sorte de blocage de la transmission du son de l'autre bout du matériau, mais dans ce MPP parce que maintenant nous n'avons pas de mur rigide, donc, une certaine transmission aura lieu de l'autre côté. Ainsi, une certaine onde sonore sera absorbée, mais une certaine transmission se fera par le biais de ce soutien.
(Référez-vous à la diapositive: 05:54)

Ainsi, si nous représentons le coefficient d'absorption acoustique par α et ce coefficient d'intensité de transmission ou l'intensité ou la fraction d'intensité qui se transmet de l'autre extrémité de l'absorbeur comme τ. Ensuite, une meilleure façon de mesurer la performance de ce MPP est d'utiliser α − τ parce que le but de ce MPP est de réduire le bruit global à la fois avant le matériau et après le matériau.
Alors, disons qu'il s'agissait d'une couche et qu'une certaine intensité de 1 incident s'est produit sur elle et donc, seulement une intensité de 0,3 s'est refléte. Donc, globalement α = 0.7. Donc, 30% de la vague se sont reflété à cette fin, mais 0,2 d'entre elles ont été transmises de l'autre extrémité, 0.2 de l'intensité d'origine.
Donc, 30% de la réflexion et 20% des transmissions. Donc, la perte globale, c'est quoi? La perte globale sera la suivante:

1 − 0,3 − 0,2 = 0,5

Ainsi, si 1 est égal à l'intensité initiale et 0.3 est la fraction d'intensité qui est réfléchie et 0.2 est la fraction d'intensité qui est transmise à partir d'une autre extrémité de l'extrémité arrière.
Donc, dans ce cas la perte totale qui se produit, la perte totale par ce matériel MPP n'est pas 0,7 parce que 0,7 aurait été la perte si rien n'est sorti de ça.
Donc, la perte totale va être:

1 − 0,3 − 0,2 = 0,5

Donc, 30% de l'énergie est réfléchie 20% est transmise et les 50% restants dans le matériau sont dissipés. Donc, c'est la fraction de l'intensité de l'incident qui est dissipée ou par le MPP. Donc, c'est l'énergie que le MPP contrôle. Ainsi, une meilleure façon de mesurer la performance de ce MPP pourrait être α − τ. Ici c'est ce que par définition, c'est α, parce que c'est 1 moins le coefficient de réflexion d'intensité.
Donc,

α = 1 − | R | 2

Et c'est τ. Donc, α − τ vous donnera ceci vous donne quoi? C'est la fraction. Donc, dans ce cas, ils nous donnent la fraction de l'intensité de l'incident qui est perdue ou dissipée en passant par le MPP à double feuille. Donc, ça devient une meilleure mesure. Donc, avant d'étudier le tracé de l'α par rapport à la fréquence et d'étudier ce qui est l'absorption par le MPP, nous allons étudier les courbes de (α − τ) par rapport à la fréquence pour voir ce qui est l'absorption effective par le MPP. Donc, nous retirons la partie transmission.

(Référez-vous à la diapositive: 10:15)

Donc, maintenant, ici, si vous regardez ce chiffre encore une fois, s'il n'y avait pas de premier matériau, donc, premier matériau le désolé le deuxième calque n'était pas là nous venons d'avoir un panneau de 1 microperforé suivi d'un support rigide quand il serait représenté par le premier circuit ici seulement cette première boucle ici. Donc, où nous avons pu être représenté par ceci est l'impédance du médium incident, c'est l'impédance du médium incident, c'est impédance par le panneau MPP et c'est l'impédance par le support de cavité d'air, la cavité d'air.
Donc, le Z de MPP et le Z de la cavité d'air qu'ils sont en série et c'est pourquoi l'impédance acoustique totale que nous avons dérivée pour une seule feuille était Z_MPP + Z_cavité. Donc, c'est le circuit original. Donc, nous pouvons représenter cette connexion MPP comme un circuit électrique et c'est ainsi que nous pouvons le représenter. Ainsi, lorsqu'une seconde couche est ajoutée à une distance d, ce qu'elle fait, c'est que maintenant cette couche agit comme une couche parallèle à cette cavité d'air.
Donc, MPP 1 et MPP 2 ils ont une cavité d'air commune entre eux et ils agissent en parallèle. Donc, le circuit électrique équivalent le circuit électrique est comme ça. Ici, c'est l'impédance du MPP 2 et c'est encore l'incident ρc dû à l'onde incidante et c'est la cavité d'air commune entre. Donc, si vous résolez ce circuit, nous savons déjà que nous avons un modèle de ce qui a été proposé par le professeur DaaYu Maa et dans ce modèle le total Z d'un MPP vous a été donné.

Donc, vous connaissez la valeur R1 qui est la partie réelle de la Z et la partie imaginaire de la Z.
Donc, ces valeurs peuvent être trouvées à partir du modèle proposé par le professeur DaaYu Maa que j'avais discuté lors de la toute première conférence sur le MPP.
(Référez-vous à la diapositive: 12:23)

Donc, ici, maintenant si vous dans ce circuit particulier si vous résolvez-vous pour l'impédance totale ce que vous obtenez est ce en série avec le parallèle de ceci. Donc, vous êtes en parallèle. Donc, ils sont résolus ensemble, puis quelle que soit la résistance équivalente que nous obtenons de cette résistance en parallèle, nous les ajoutons ensemble à cela en série. Donc, la première résistance plus ça va être maintenant ces 2 résistances sont en série. Donc, le total devient ρc encore parce que nous représentons tout dans les termes relatifs.
Donc, Z de MPP nous le représentons comme un Z relatif par rapport au milieu incident. Donc,

Z

C'est ce que nous représentons. Alors, ρc l'impédance relative devient alors 1. Donc, on peut prendre comme 1 et ce sera l'impédance par rapport à ce ρc. Donc, ce sera R − il s'agit de R + 1 nous sommes, donc ces 2 sont en série. Donc, ils sont ajoutés ensemble. Donc, R + 1 et nous serons la partie réelle et ce sera la partie imaginaire. Donc, R2 + 1, c'est la partie imaginaire.

Donc, c'est la résistance totale dans ce circuit particulier dans cette boucle particulière et ceci est en parallèle avec le Z de la cavité. Donc,

1 Zc et cet équivalent est ce qui est ensuite ajouté en série à ceci. Donc, ça nous donne le. Donc, vous pouvez représenter cette double feuille comme un circuit électrique et ensuite vous pouvez résoudre pour le total Z et ensuite vous connaissez les parties individuelles R1 et M1. Donc, par le modèle que nous sommes, j'avais déjà donné une équation pour cela lors de la première conférence.
Donc,

R1/2 = 8μt1/2 σ1/2ρcr1/2 2 (√ 1 + x1/2 2 32 +
√ 2 16 x1/2 r1/2 t1/2)

Si vous ajoutez la correction de fin de correction de fin, alors 16 devient 4. Donc, 2 formules vous ont été données lors de la toute première conférence sur MPP. Donc, en utilisant cette formule, vous pouvez découvrir ce qui est la partie réelle de l'impédance du MPP et la partie imaginaire de l'impédance du MPP.
Donc, ceci nous est connu individuellement sur la base des différents paramètres de conception et ensuite nous pouvons résoudre ceci pour obtenir le total du circuit ou le total à cause de cette double feuille MPP. Et quand vous trouvez le total Z, donc, généralement ces choses ne sont pas faites comme des calculs manuels, nous avons des ordinateurs que nous écrivons les algorithmes et puis l'étude numérique est réalisée. Donc, toutes ces valeurs sont réparties dans un outil de calcul, elle fait le calcul et ensuite elle voit comment la α varie avec les différents paramètres de contrôle de conception.

(Heure de la diapositive: 15:30)

Ainsi, une fois le total Z calculé α peut être obtenu par cette équation parce que:

α = 1 − (Z − 1 Z + 1) 2

Où est:

Z = Re (Z) + j × Im (Z)

Donc, Z peut représenter par sa partie réelle correspondante et sa partie imaginaire, et c'est la fonction globale.
Quand vous le résolrez, c'est l'équation que vous obtenez et si vous voulez entrer plus dans les détails de cette équation, vous pouvez également vous référer à la conférence sur le milieu sonore à la propagation du son aux limites moyennes où nous avons calculé que:

R = Z2 − Z1 Z2 + Z1 ; α = 1 − | R | 2

Puis a été trouvé et il était représenté par cette forme d'équation ; τ a également été trouvé dans la même conférence vous trouverez l'équation pour τ. Ainsi, les deux dérivations vous sont données lorsque vous étudiez la conférence sur la propagation du son sur les frontières moyennes.

Donc, où vous pouvez résoudre pour le total Z et vous pouvez découvrir ce qui est α, ce qui est t et ensuite vous pouvez tracer α − τ. Donc, vous pouvez tracer ces quantités α − τ qui vous donneront ce qui est la performance totale en fonction de la fréquence ok. Donc, c'est quand, c'est quand on considère que les deux panneaux minces. Donc, nous n'avons pas de soutien rigide et ils n'ont pas de soutien solide.
Donc, parfois le panneau lorsque le son est incident sur le panneau, il peut aussi faire vibrer le panneau avec l'air. Donc, c'est quand le panneau ne fait pas vibrer. Donc, il n'y a pas de vibration de la feuille ni de vibration du panneau, mais il peut y avoir un cas où le panneau lui-même peut commencer à vibrer à mesure qu'une onde sonore s'attaque à elle.
(Reportez-vous à l'heure de la diapositive: 17:33)

Donc, dans ce cas, dans l'ensemble, la vibration des feuilles a un effet qu'elle ajoute un supplément non pas une impédance, mais elle ajoute une partie supplémentaire de réactance qui est directement proportionnelle à la masse du panneau.

(Reportez-vous à l'heure de la diapositive: 17:52)

Donc, ici c'est l'impédance d'origine et parce que cette feuille vibrante, donc, une partie de réactance supplémentaire qui est ωM1 où M1 est la masse du premier panneau. Donc, cette réactance est ajoutée en parallèle, de façon similaire de cette feuille est vibrante puis c'est l'impédance d'origine et une autre réactance est ajoutée en parallèle pour rendre compte. Donc, tous ces comptes pour la vibration des feuilles.
Donc, si les feuilles individuelles vibrent, une réactance supplémentaire y est ajoutée. Donc, si une seule feuille vibre alors nous n'en prenons qu'une seule, disons qu'un seul premier panneau vibrant le second ne vibre pas alors cette partie sera enlevée et seule cette impédance sera prise, cette partie ne sera pas prise, elle sera enlevée comme si seulement 1 feuille était vibrante.
Ainsi, chaque fois que la vibration des feuilles est ajoutée, une réactance est ajoutée en parallèle qui est directement proportionnelle à ω fois la masse du panneau. Donc, ça devient un nouveau circuit quand vous le résolrez vous obtenez une autre expression compliquée. Donc, tout d'abord vous trouvez ce qui est l'équivalent de ceci, ces 2 sont en parallèle, ce qui est l'équivalent de ceci et ensuite ceci est ajouté en série avec ceci et ensuite ils sont en parallèle avec ceci et l'équivalent de l'ensemble de la chose est ajouté à cet équivalent pour obtenir le total Z.

(Référez-vous à l'heure de la diapositive: 19:22)

Donc, pour résoudre ce circuit particulier, c'est le résultat final, je vous donne directement le résultat final. Donc, ici, cette partie est ok ; donc, cette partie est l'équivalent de cette impédance particulière.
Donc, c'est l'équivalent de ces 2 étant en parallèle, c'est la première partie, puis c'est Zc.
Donc, 1 Zc + 1 par l'équivalent de ce et entier inverse vous donnera l'équivalent de tout ce circuit.
Donc, cette partie, donc, comme cette partie était l'équivalent de ce bloc complet, cette partie est l'équivalent de ce bloc, donc, cette partie est l'équivalent de ce bloc et alors rho c est pris comme 1 parce que vous avez découvert l'impédance relative. Donc, cette partie est ensuite ajoutée à 1 pour obtenir la totalité de l'impédance entière de tout ce circuit et ensuite ils sont dans des parallèles. Donc, l'ensemble parallèle est ajouté à la précédente.

(Référez-vous à la diapositive: 20:34)

Donc, c'est un ceci est l'expression que nous obtenons pour Z total ; R et M pour la partie réelle et la partie imaginaire pour l'impédance d'un MPP à nouveau du même modèle nous est déjà donné, c'est cette expression.
(Référez-vous à la diapositive: 20:49)

α et τ peuvent être trouvés. Donc, tous ces calculs sont si vous prenez ce cours je ne vous demanderai pas de faire tous ces calculs parce que ce sont des séries de calculs compliqués ; c'est juste pour comprendre que ce qui fait la double feuille ou ce qui est le ; quel est l'effet d'une feuille supplémentaire derrière.

Ainsi, une feuille supplémentaire signifie qu'une impédance est maintenant ajoutée en parallèle avec une Zc commune. Donc, c'est l'effet global et c'est juste de vous montrer comment ces calculs numériques sont effectués. Ainsi, des outils de calcul sont disponibles et tous ces calculs compliqués sont effectués. Donc, quand on obtient α et τ. Donc, vous avez trouvé α et τ quand il n'y a pas de vibration foliaire, vous avez aussi trouvé α et τ quand il y a des vibrations foliaires.
(Référez-vous à la diapositive: 21:38)

Vous pouvez alors tracer α et τ. Ainsi, α et τ peuvent être tracés en fonction de la fréquence. Alors, laissez-nous vous donner directement ce qui est l'effet de l'ajout de cette double feuille. Ainsi, ce graphique montre l'unique: α-τ d'une seule feuille. Il s'agit donc d'une absorption par une seule feuille, une absorption effective. Lorsqu'une autre feuille est ajoutée à elle, le pic d'absorption décroît généralement un peu, mais dans l'ensemble, l'absorption à la basse fréquence augmente tout au long de la période.
Ainsi, tout au long du tout début du début jusqu'à la condition de résonance, la magnitude d'absorption est en augmentation dans cette région à basse fréquence, puis elle suit un même schéma. Ainsi, c'est l'effet de la double feuille qui augmente soudainement l'absorption de basse fréquence. Et si nous ajoutons un support rigide et la fin, si nous avons une double feuille plus un support rigide alors dans ce cas ce qu'il fait, c'est qu'il améliore l'absorption à basse fréquence et élargit le pic, mais cela n'est pas fait tout au long.

(Référez-vous à la diapositive: 22:54)

Donc, je vais écrire l'effet ici. Donc, je peux écrire ici aussi. Donc, quand seule la double feuille, la double feuille augmente l'absorption à basse fréquence tout au long de toutes les basses fréquences, mais l'absorption maximale peut réduire un peu peu d'effet, mais une petite réduction et quand la même double feuille est soutenue par un mur rigide, alors, ce qui se passe est que maintenant, le pic d'absorption est amélioré. Ainsi, l'amplitude de l'absorption augmente tout au long de la.
Ainsi, la forme reste la même ; (α − τ) par rapport à la forme, un profil reste le même, il n'y a qu'une augmentation globale. Donc, il suffit d'obtenir un plus grand pic, il ne sera pas une absorption constante. Donc, il ne s'agit pas d'une absorption à large bande basse fréquence, vous obtiendrez toujours un pic, mais le pic sera élargi et il le sera. Il s'agit donc d'un pic légèrement plus large avec une magnitude accrue. Donc, ce sera l'effet de la double feuille par un mur rigide.
Donc, je reprends ces résultats ici. Ainsi, le MPP double feuille augmente significativement l'absorption aux basses fréquences à large bande, disons, les basses fréquences à large bande parce que cela se passe tout au long. Et donc, il peut l'améliorer à toutes ces basses fréquences à large bande où le MPP à feuille unique n'est pas efficace. Et il fournit des caractéristiques d'absorption presque similaires à la résonance et à des pics plus élevés, bien qu'il soit légèrement réduit, mais il est dans les limites.
Maintenant, le mécanisme d'absorption d'une double feuille MPP peut alors être interprété comme étant à la fois un résonateur. Ainsi, à des fréquences moyennes à élevées, il agit comme un résonateur et à basse fréquence il agit comme une résistance à l'écoulement acoustique. Donc, au milieu à hautes fréquences on voit qu'il prend la même forme qu'un résonateur, donc, on obtient des pics à certaines fréquences, mais à basse fréquence il y a une absorption à large bande.
Ainsi, il n'y a pas de pics aigus observés, mais il y a une absorption constante tout au long des pics bas. Donc, à basse fréquence, il y a une absorption constante à basse fréquence. Ainsi, vous pouvez supposer qu'à basses fréquences cette double feuille MPP il agit comme une résistance acoustique typique qui est indépendante de la fréquence. Donc, il y a une valeur constante ici et soudain, si le milieu à haute fréquence, il se comporte de la même façon que le MPP simple feuille ou en tant que résonateur.
(Référez-vous à la diapositive: 26:25)

Donc, pour de meilleures performances ce que vous pouvez faire c'est que vous pouvez définir le paramètre de contrôle, de sorte que la résistance de surface devient ρc à la condition de résonance. Ainsi, lorsque l'impédance de l'impédance de surface de la double feuille MPP est ρc et que l'impédance de surface du milieu incident est aussi ρc. Donc, quand il y a un match d'impédance, il y aura une absorption parfaite α = 1. Nous savons que:

α = 1 − (Z2 − Z1 Z2 + Z1) 2

Donc, quand: Z2 = Z1 = ρc Donc, dans ce cas α = 1.

Donc, cela peut être une façon d'atteindre une absorption maximale qui est que vous pouvez égaler l'impédance de surface à celle du milieu d'incident à la fréquence de résonance.
(Référez-vous à la diapositive: 27:23)

Ensuite, d'autres choses qui peuvent être faites, c'est que nous pouvons avoir à des fréquences plus basses les feuilles plus légères peuvent être si les feuilles sont plus légères, elles provoqueront une baisse plus significative de l'absorptivité car ici la vibration de la feuille provoquera une diminution de la résistance du flux acoustique.
Donc, dans les basses fréquences il y a l'absorption est principalement due à la résistance au flux d'air et si des feuilles plus légères sont utilisées qu'elles vibrent avec l'air, donc, il n'y a pas de résistance, la résistance au flux d'air est diminuée. Mais aux fréquences de résonance le contraire se produit, les feuilles plus légères peuvent causer plus d'augmentation de l'absorptivité parce qu'il augmente les fréquences désolée à la fréquence de résonance l'absorption est à cause de la vibration. Donc, l'absorption c'est parce que maintenant l'énergie sonore fait du travail pour vibrer l'air et le panneau.
Ainsi, lorsque les feuilles plus légères sont utilisées, elles vibreront, elles seront plus fortes et plus d'énergie sera perdue. Donc, c'est l'effet inverse à basse et haute fréquence.

(Référez-vous à la diapositive: 28:24)

Donc, ils l'application de ce type de MPP à double feuille devient alors que maintenant comme un MPP, maintenant il n'y a pas de restriction qu'il ne doit être appliqué que là où vous avez un support rigide. Ils peuvent donc être utilisés comme absorbeurs d'espace. Ils peuvent être installés n'importe où à mi-chemin, quand il n'y a pas de support rigide, même dans les conditions d'air libre.
Donc, nous n'avons pas besoin d'être et d'application intérieure ou d'une application plus proche de la paroi rigide ils peuvent être utilisés n'importe où dans cet espace comme un écran ou une partition et ils peuvent aussi être utilisés dans des zones compliquées où le support n'est pas disponible, comme les différents types de différentes parties de machines et de bâtiments ok.

(Référez-vous à la diapositive: 29:07)

Ainsi, la dernière forme de modification généralement étudiée qui a réussi à éliminer la limitation est lorsque la cavité qui est derrière une seule feuille MPP est partitionnée ou sectionnée. Donc, l'une des pratiques courantes est que nous utilisons une structure en peigne de miel.
Donc, ceci montre un partitionnement typique de la cavité. Donc, on a un panneau microperforé sur le dessus de lui et derrière nous avons à nouveau la cavité d'air, mais maintenant ces cavités d'air sont divisées en segments ou en partitions et le commun est une sorte de nid de miel d'une structure pour diviser la cavité d'air.
(Référez-vous à la diapositive: 29:50)

Donc, cela montre l'effet. Donc, ici la source de toutes les données vous est donnée. Donc, voici une expérience réalisée par Liu et Herrin en 2010 et ils ont découvert que lorsque les cavités partitionnées à l'aide d'une structure en peigne de miel, alors tout à coup c'est la performance, c'est la perte d'insertion due au MPP original et c'est la perte d'insertion due au MPP sans le partitionnement et la perte d'insertion a augmenté de 3,2 dB.
Ils sont donc capables de réduire le bruit de 3,2 dB. Donc, comme vous pouvez le voir dans tout le α a été amélioré pour un tel MPP, ainsi, les performances augmentent.
(Référez-vous à la diapositive: 30:37)

Alors, comment cela est-il expliqué? Ainsi, lorsque nous avons ce son lorsque nous avons le support de la cavité d'air, des modes différents peuvent être mis en place dans cette cavité d'air pour représenter les propagations d'ondes sonores. Donc, nous avons cette cavité d'air devient un milieu constant à une extrémité nous avons une source de conduite et à l'autre bout nous avons un support rigide et à l'intérieur de ce milieu constant, il aura certains modes et les modes peuvent être représentés par ; ainsi, si c'est ce sont les 3 directions de la propagation de l'onde sonore où l, m et n.
Donc, ici vous pouvez voir l est la direction normale, c'est la direction normale ou la direction qui est normale au panneau et ce sont toutes les directions transversales, les directions transversales. Ainsi, dans ce cas, le total de la fréquence totale peut être représenté comme une combinaison des fréquences aux 3 directions différentes, les fréquences naturelles aux 3 directions différentes.
Donc, nous pouvons représenter les différents modes par 3 indices qui est l, m et n.

Ainsi, 1 0 0 signifie que: l = 1 ; m = 0 ; n = 0. Donc, cela signifie que les fréquences transversales sont 0, seule la fréquence normale obtient sa première valeur. Donc, ce qui veut dire que c'est le premier mode normal pur. De même, si vous avez 0 1 0, ce qui signifie que m = 1 ; l = n = 0. Donc, c'est la valeur de l, m, n. Donc, lorsque ces 2 sont 0 ce qui signifie que le mode normal n'a pas configuré ce n'est pas configuré, seul le seul mode total est uniquement dû aux modes transversaux.
Donc, c'est le premier mode transversal pur dans la direction m.
Et de même si nous avons une expression comme 1 2 1 ; ainsi, c'est une façon de représenter les différents modes de configuration à l'intérieur d'une cavité. Ainsi, 1 2 1 signifie que le premier mode le premier mode dans la direction normale, le second mode dans la direction m et le premier mode dans la direction n ; l = 1 ; m = 2 ; n = 1. Il s'agit donc d'un mode combiné en raison de ce premier mode normal, du deuxième mode m et du premier mode n. Donc, juste pour vous donner une notation parce que je vais vous montrer un graphique où cette notation est utilisée.
(Reportez-vous à l'heure de la diapositive: 33:16)

Donc, les mêmes scientifiques, les mêmes chercheurs, Liu et Herrin, voulaient savoir quelle est la raison pour laquelle le partitionnement d'une cavité améliore les performances. Donc, dans le même graphe, ils ont mesuré que les différents pics qu'ils correspondent à ces modes individuels et ce que vous voyez c'est que lorsque la cavité n'est pas partitionnée ou que la cavité est garée de la même façon que tous les modes transversaux comme celui-ci et que vous pouvez prendre l'exemple de celui-ci, alors, chaque fois que vous obtenez un mode transversal, un mode transversal pur nous permet de dire ici même.

Donc, chaque fois que vous obtenez un mode transversal pur où: l = 0, les premiers indices deviennent
0. Donc, dans ce cas, la magnitude est réduite seulement dans les modes normaux l'amplitude est améliorée. Donc, l'observation est que si aucun partitionnement n'est fait, les modes transversaux sont réduits et lorsqu'un partitionnement est fait, ils améliorent soudainement les modes transversaux.
(Référez-vous à la diapositive: 34:25)

Donc, c'est le résultat. Il montre que le partitionnement de la cavité d'air adjacente augmente l'affaiblissement du son global dû au MPP d'environ 4 décibels par rapport à l'absence de partition de la cavité d'air.

(Référez-vous à la diapositive: 34:37)

La raison en est que, à partir des mesures, on peut démontrer que l'atténuation sonore à incidence oblique est améliorée et que l'atténuation du son n'est presque pas affectée à l'incidence normale. Donc, quand la cavité est partitionnée, maintenant les ondes sonores ont plus de directions pour se propager plutôt que juste la direction normale. Ainsi, ils se propagent également le long de la direction transversale et de la direction normale, et ces différents modes sont configurés.
Ainsi, des études sur l'effet d'une cavité sur les modes acoustiques à l'intérieur d'une cavité fermée montrent que le MPP a été efficace lors de l'amortissement, les modes de cavité acoustique normaux au MPP, mais inefficaces pour amorcrer les modes à un tangentiel au MPP. Donc, ce que cela signifie, c'est que la perte d'insertion reste inchangée à la transversale est très moindre aux modes transversaux, la perte d'insertion était plus élevée aux modes normaux. Donc, c'est ce qui a été observé que In est plus élevé pour le cas original Dans est plus élevé en mode normal, mais à la direction transversale il est presque bas ou 0.
Donc, la séparation de la cavité, c'est une sorte d'imposer une condition que les vagues ne peuvent se déplacer que le long de la direction normale. Donc, maintenant, la propagation de l'onde sonore le long de la direction normale diminue, ou les pertes se font à la fois à l'onde sonore le long de la direction normale et les pertes se font aussi lorsque la onde sonore se propage le long des directions transversales. Ainsi, même la propagation de la direction transversale diminue ou des pertes sont en cours.

(Référez-vous à la diapositive: 36:24)

Donc, c'est ce que la cavité fait et l'ensemble de la performance est en augmentation. Ainsi, vous pouvez dire que la cavité partitionnée fournit une sorte de condition de contrainte de déplacement. Donc, le mode transversal est diminué. Ainsi, le long du mode normal, les pertes sont dues aux phénomènes de résonance, mais le long du mode transversal, maintenant les pertes sont dues à la contrainte de mouvement qui est imposée par la cavité.
Donc, dans l'ensemble, tous ces modes sont réduits. Donc, nous avons étudié ces 2 types particuliers de modifications que nous faisons à une seule feuille MPP et ils sont largement appliqués sur les industries automobiles même dans l'aérospatiale.

(Référez-vous à la diapositive: 37:37)

Donc, vous pouvez voir que le matériau de revêtement qui est utilisé dans la cabine d'un avion, par exemple, dans le Dreamliner d'Air India dans la nouvelle série. Vous pouvez voir qu'il a de très très petits trous microperforés.
Donc, c'est un panneau de microperforation. De même, les mêmes types de panneaux peuvent également être installés dans les bâtiments. Donc, il a de nombreuses applications dans diverses industries et c'est l'un des matériaux les plus récents que nous avons étudié. Donc, merci pour cette conférence et lors de la prochaine conférence, nous allons commencer par notre discussion sur les métamatériaux.
Je vous remercie.