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Panneau Perforated Panel Absorbers

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Vidéo 1

Bienvenue à la conférence 20, la dernière conférence de cette semaine 4 et aujourd'hui nous allons étudier les Absorbeurs du Panel Perforated. Donc, nous avons déjà discuté des absorbeurs de panneaux ou des résonateurs de panneaux et ceci est une amélioration à cela ; il s'agit d'une nouvelle forme d'absorbeur. Nous étudierons donc son travail et son principe. Alors, commençons notre discussion. Alors, qu'est-ce qu'un absorbeur perforé? (Référez-vous à la diapositive: 00:52)

Donc, si vous regardez une figure ici, alors, si vous regardez ce chiffre ce que vous voyez c'est qu'en général, il se compose de ce système où vous avez un panneau mince ; il est soutenu par une cavité rigide.
Donc, vous avez étudié des panneaux acoustiques fixes avec des cavités cachées. Donc, un panneau perforé est le même que celui avec la seule différence étant que maintenant le panneau n'est pas solide, mais il a des trous partout. Donc, c'est un panneau perforé.
Donc, c'est la construction typique. Donc, nous avons un soutien rigide ici. Donc, une boîte avec un support rigide et ceci est la cavité d'air cachée, puis c'est le panneau ou le panneau perforé avec des trous à intervalles réguliers. Ce panneau perforé fonctionne également sur le concept

De Helmholtz résonateur. Par conséquent, il s'agit également d'un type spécial d'oscillateur de source d'air. Voyons comment.
(Référez-vous à la diapositive: 01:46)

Donc, ce qui se passe, c'est qu'ici nous, ce que vous pouvez imaginer ici, c'est que lorsque nous avons eu le résonateur Helmholtz, c'était comme un cou et une cavité qui est enfermée derrière le cou.
Et l'air oscillait autour du cou et cela agirait comme un élément de restauration. Donc, c'était un résonateur de Helmholtz.
Donc, dans le même principe ce que vous pouvez, mais Helmholtz résonateur a certaines limitations.
Par exemple, la première limitation est qu'elle ne peut fournir qu'une fréquence sélective et ensuite construire de tels tubes partout est, évidemment, difficile à installer et à construire à n'importe quel endroit. Ils peuvent donc être difficiles à construire et à installer. Donc, comme une amélioration à ce panneau perforé est arrivé ainsi, nous avons les trous individuels dans le panneau, ils peuvent être considérés comme le cou.
Donc, ceci est similaire au cou d'un résonateur Helmholtz et la cavité d'air qui est derrière ce col sur cette cavité d'air particulière, puis devient la cavité du résonateur Helmholtz.
Ainsi, chaque trou avec sa cavité correspondante derrière elle constitue un résonateur Helmholtz individuel. Et comme vous pouvez dire la cavité qu'elle est confinés, c'est comme un élément de ressort.

Donc, la même logique chaque fois qu'une onde sonore se produit, elle va conduire les molécules d'air ici. Ces molécules d'air vont commencer à osciller à leur fréquence fondamentale et lorsqu'elles commencent à osciller à leur fréquence fondamentale, elles oscillent à grande amplitude. Donc, ils oscillent en arrière et en arrière à de très grandes amplitudes. Et cet air en allant vers la cavité, l'air à l'intérieur subit une compression et quand ils sortent de la cavité, l'air va en expansion. Par conséquent, en raison de la résistance à la compression ou à l'expansion ou plutôt de dire à cause du module en vrac de cette cavité d'air particulière ; elle agit comme un élément de restauration. Donc, ça devient un oscillateur de masse avec la masse.
Ce printemps de masse ; dans ce cas particulier, le modèle de printemps masse ces petits tubes d'air avec la masse qu'ils oscillent vers et fro à travers le panneau perforé. Donc, toutes ces masses d'air qui oscillent à travers les panneaux. La masse d'air oscillant à travers elle devient comme l'élément de masse et l'air contenu dans la cavité devient cet élément printanier ; l'air dans la cavité. Ainsi, la perforation et la cavité derrière elle deviennent un résonateur Helmholtz individuel.
(Référez-vous à la diapositive: 04:36)

Donc, comme nous l'avons déjà expliqué, nous pouvons supposer ici toutes les perforations individuelles comme un cou avec une cavité derrière le cou. Donc, ici le cou est égal à ; donc, parce que nous avons supposé ça comme le cou. Donc, la longueur du cou sera l'épaisseur de la feuille. C'est un petit ; c'est une petite épaisseur. Donc, ceci est presque équivalent à la longueur du cou du résonateur Helmholtz individuel, très petit col de longueur. Et le volume d'air qui est juste derrière. Ainsi, le volume d'air placé derrière la perforation et le support devient alors le volume de la cavité.
(Référez-vous à la diapositive: 05:17)

Nous définissons donc ici comment définir les perforations d'une cavité. Donc, il devrait y avoir une terminologie qui nous permet de dire que c'est comme ça que le panneau est perforé. Ainsi, la terminologie très courante qui est utilisée est appelée "rapport de zone ouverte" ou "porosité".
Donc, comment la porosité est définie, c'est que si nous avons un regard sur ce chiffre ici. Donc, dans ce cours particulier, nous n'étudions que la perforation uniformément espacée. Donc, les trous qui sont faits, ils sont même dans le rayon et ils sont dans eux sont uniformément espacés. Donc, si vous avez un regard sur cette figure particulière ici, c'est tous les trous circulaires uniformément espacés et la distance entre le centre de deux espaces est l'art. Donc, c'est l'espacement et r est le rayon du trou.
Donc, σ ou la porosité ou le rapport de surface libre est, c'est la surface de trou effective par unité de surface du panneau qui est également égal à ce qui est le si vous prenez un matériau, alors quelle est la superficie totale des trous divisé par quelle est la surface totale du matériau ou quel est la surface totale du panneau vous donnera ce qui est la porosité. Donc, quel pourcentage ou plutôt quelle fraction de la zone du panneau est occupée par les trous ; c'est ce qu'on appelle un rapport de porosité ou de zone ouverte.

On peut donc aussi penser qu'il s'agit de la zone de trou effective par unité de surface du matériau.
Donc, supposons qu'il s'agit d'une unité, c'est une unité répétée de répétition. Donc, comme vous pouvez le voir pour une si grande matière avec donc, une grande quantité de perforations. Si cette unité est répétée encore et encore, elle est répétée ici et ensuite elle est répétée ici et ensuite elle est répétée ici. Donc, la répétition de cette unité tout au long de la génération du panneau cette unité particulière quand elle est elle peut être répliquée ici, donc, sur le côté droit, sur le côté supérieur, sur le côté de ce côté.
Donc, si cette unité est répétée dans toutes les directions, nous obtenons la perforation globale. C'est donc l'élément de répétition commun que nous avons pris. Donc, si nous prenons cet élément commun de répétition, à l'intérieur de cet élément, quelle est la surface totale du trou? Il s'agit d'un quatrième arrêt. Ça va être la superficie totale des trous sera donc, πr 2 est la surface totale d'un trou et chaque coin, nous n'avons qu'un quart de ça et il y a 4 de ces trous.
Donc, il s'agit d'être πr

Dans cette unité de répétition. Et quelle est la superficie totale de la matière ou quelle est la superficie totale du panneau? La superficie totale du panneau s'y trouve. Donc, la zone de panneau est ceci et c'est la zone de trou pour une unité de répétition. Donc, nous avons pris une unité de répétition commune et nous avons trouvé ce qui est la zone du trou et ce qui est la zone du panneau, puis on les divise ensemble π (r s) 2.

Donc, sigma va sortir pour être πr

2 ou la superficie totale de cette unité divisée par la superficie totale du panneau de cette unité. Donc, c'est l'expression de σ que nous obtenons pour les perforations circulaires qui sont uniformément espacées. Ici r est le rayon d'une perforation et s est l'espacement entre les centres de perforation. Quel est l'espacement entre ces centres de perforation?
Donc, c'est l'espacement et c'est le rayon.
Donc, c'est l'expression pour:

σ = π (r s) 2

Donc, comme je l'ai expliqué à vous toutes les perforations peuvent être supposées être un résonateur Helmholtz et voyons que nous avons même des perforations. Ainsi, chaque perforation aura la même fréquence fondamentale. Nous pouvons donc calculer cette fréquence fondamentale particulière, en utilisant l'analogie du résonateur Helmholtz.

(Heure de la diapositive: 09:40)

Pour un résonateur Helmholtz, c'était la fréquence fondamentale:

Fperforation = c 2π
√ S (Ln + 1,7r) V

Ici S était la surface du panneau du résonateur ; disons. Donc, c'était la surface du cou et c'était la longueur corrigée du cou, ainsi, du cou du résonateur. Donc, c'était pour un résonateur Helmholtz et c'était le volume de cavité correspondant à ce Helmholtz correspondant à ce cou.
Donc, c'est la fréquence fondamentale pour un résonateur Helmholtz. Ici, la longueur du cou ou de cette Ln est la même que l'épaisseur de la feuille. Donc, ici ce groupe spécial agit comme un résonateur de Helmholtz. Donc, c'est comme le cou et la longueur du cou sera simplement l'épaisseur de la feuille et la surface sera la zone du trou, parce que chaque trou est une perforation.
Donc, nous ferons la moyenne. Donc, dans la moyenne, la surface sera ce qui est la surface d'un trou dans une unité de cette unité de répétition d'un matériau. Et le volume de la cavité serait le volume de la cavité d'air contenue dans cette unité répétitrice particulière du matériau. Donc, encore une fois, nous prenons cette unité répétitrice et en ce sens que nous disons quelle est la surface totale de la cavité d'air et quelle est la surface totale du trou ou de l'ouverture qui nous est donnée.

(Référez-vous à la diapositive: 11:32)

Donc, avec ce que nous voyons, c'est l'expression d'un résonateur Helmholtz lorsque nous faisons une comparaison analogue c 2π et la surface nette close. Ainsi, la surface nette de l'ouverture du cou est simplement la surface nette du trou. Donc, la surface nette de cette ouverture du cou est simplement πr

2 dans cette unité de répétition.

Donc, c'est:

Zone de trous = 1 4
× πr 2 × 4

Et le volume net de la cavité d'air sera la surface multipliée par la profondeur de la cavité. Donc, s'il y a une unité répétitrice ici, alors quelle que soit la surface multipliée par cette profondeur, nous vous donnerons le volume total de la cavité dans cette unité répétitrice. Donc, il devient d qui est la profondeur de la cavité et la surface totale de ce matériau particulier. Donc, ça devient 2 fois de ça.

Donc, maintenant cette chose particulière, c'est la longueur du cou. Ceci est remplacé par ; c'est donc la longueur de la nuque corrigée qui est remplacée par une épaisseur de panneau corrigée parce que c'est l'épaisseur du panneau qui est la longueur du cou ici. Et c'est la surface de l'unité répétée multipliée par d qui nous donne le volume net. Donc, ceci correspond au volume et à ce S ou l'ouverture effective du cou est la zone de trou efficace qui est celle-ci.

Donc, à l'intérieur de cette répétition et c'est l'unité de répétition qui se répète et l'ensemble du matériau est généré et pour chaque unité répétée, nous aurons la même fréquence fondamentale. Ainsi, pour l'ensemble du matériel, la fréquence fondamentale sera la même que la fréquence fondamentale pour une unité, une unité, une unité répétiielle.
Ainsi, la fréquence fondamentale totale d'un panneau perforé sera:

Panneau fperforé = c 2π
√ S (Ln + 1,7r) V
= c 2π
√ πr 2 tcorrigé × s 2d
= c 2π
√ σ tcorrigé × d Donc, il s'agit d'une formule très importante. Donc, c'est la formule pour la fréquence fondamentale d'un panneau perforé ; σ étant la porosité ou le rapport de surface libre du panneau, d est la profondeur de la cavité d'air et tcorr est l'épaisseur du panneau rectifié qui peut être donnée par l'épaisseur du panneau plus la correction de fin. Et de la table qui a été donnée dans le chapitre sur le résonateur Helmholtz, vous pouvez découvrir ce qui sera le facteur de correction approximatif.
Donc, tout cela nous est donné. Donc, on peut trouver la fréquence fondamentale d'un panneau perforé. Alors, réglons quelques problèmes par rapport à ce panneau perforé de ce panneau.
(Heure de la diapositive: 14:25)

Donc, nous avons un panneau perforé qui nous est donné 10% est le rapport de surface ouverte et l'épaisseur est donnée en 6 millimètres et elle est installée 15 centimètres devant un mur solide.

En supposant que les trous ne sont pas trop petits d est donné. Donc, d voilà ce qui est la même que la distance entre le panneau et la paroi solide qui est de 15 centimètres et vous devez trouver la fréquence de résonance.
(Heure de la diapositive: 14:52)

Toutes ces valeurs nous sont donc données. Écrions ces valeurs. σ nous est donné ou le taux d'ouverture est de 10%. Donc, en fraction il sera 0,1, l'épaisseur est donnée du panneau est de 6 millimètres qui est 6 × 10 − 3 m.
Et le d est quinze centimètres qui va être de 0,15 mètre. Donc, tout ce que j'ai écrit dans l'unité SI. La fréquence naturelle de ce panneau perforé de résine sera alors:

Panneau fperforé = c 2π
√ σ tcorrigé × d

Parce que le rayon ne nous est pas mentionné ici. Donc, on ne nous donne pas,'r'n'est pas donné. Donc, la correction de fin ne peut être trouvée parce que la correction de fin est un facteur de'r'.
Ainsi, chaque fois que des données insuffisantes sont données lorsque dans ce cas nous prenons simplement l'épaisseur réelle comme une épaisseur parce que nous ne savons pas ce que sera le facteur de correction de fin. Donc, dans ce cas la solution donc, nous prenons t égale à donc, nous prenons tcorrigé approximativement le même que l'épaisseur du panneau parce que la correction de fin n'est pas introuvable sans données incomplètes ; sans données incomplètes, il est impossible de trouver.

Donc, nous devons trouver la fréquence de résonance qui vient à être ; maintenant de reprendre l'air à la température de la pièce ok. Alors, laissez-nous ; là encore, aucun média n'est spécifié pour nous. Donc, on prend de l'air à température ambiante ok, ça devient un peu congestionné ; laisse-moi la réécrire. Nous avons donc pris de l'air à température ambiante parce qu'aucun support n'est spécifié. Comme aucun moyen n'est spécifié, nous prenons le support commun ici.
Donc, ce que nous obtenons est alors c = 340 mètres par seconde. La fréquence de résonance sera donc:

Panneau fperforé = c 2π
√ σ tcorrigé × d
= 340 2π
√ 0,1 6 × 10 − 3 × 0,15 = 570,4 Hz

(Référez-vous à l'heure de la diapositive: 17:35)

C'est donc une solution pour ce panel particulier.

(Reportez-vous à l'heure de la diapositive: 17:40)

Résolus un autre problème. Ainsi, la construction de ces panneaux, idéalement n'importe quel type de panneaux perforés, peut être construite avec toute valeur de profondeur de cavité ou toute valeur de porosité et toute valeur de l'épaisseur du panneau. Mais généralement il y a des limitations ; pour certaines limitations sont dues à la physique de la, physique ou à la limitation fondamentale du matériau lui-même dans les équations, puis certaines limitations sont dues à la fabrication. Ainsi, beaucoup de ces limitations sont imposées et en raison de cela dans des situations pratiques.
Il est donné que les espaces aériens de 1 centimètre à 30 centimètres peuvent être utilisés. Donc, c'est la pratique dans les limitations générales de fabrication etcetera qu'ils dominent. Il s'agit donc de la limitation de la profondeur de l'espace aérien et, de la même manière, ils peuvent être utilisés avec des zones ouvertes allant de 1 à 30% et épaisseur de 2 à 25 millimètres. Donc, la gamme pratique de d sigma et t vous est donnée. Vous devez calculer alors quelle est la portée de la fréquence de résonance à l'aide de cette limite ci-dessus.

(Reportez-vous à l'heure de la diapositive: 19:00)

Alors, d'abord, écrivez les limites. Donc, ici, l'espace aérien peut se situer entre 1 centimètre et 30 centimètres. Donc, je vais tout écrire à l'intérieur de l'unité SI. Donc, il sera de 0,01 metersto 0,3 mètre est le d, σ est donné comme 0,01 ou 1 pourcentage à 30% qui est 0.3 et d est donné comme.
Ainsi, des valeurs plus élevées peuvent être construites, mais dans ce problème particulier, certaines limitations de fabrication ont été imposées et certaines limitations sont données, mais ce n'est pas le cas partout. Donc, seulement pour cette question, ce sont les limites. Donc, cette épaisseur se situe entre 3 millimètres et 25 millimètres. J'ai tout écrit au sein de l'unité SI. Donc, j'ai écrit tout ça et nous savons que le fpp ou la fréquence de résonance de fréquence du panneau perforé est:

FPP = c 2π
√ σ t × d

Donc, et nous devons trouver ce qui est la gamme de minimum et le maximum de la gamme des fréquences. Donc, f PP, minimum et f PP, maximum doit être trouvé, pour trouver quelle est la gamme de fréquences pratiques qui peuvent être obtenues. Maintenant fPP quand le PPM sera-il minimum? Si nous regardons cette équation fPP, nous serons au minimum lorsque le numérateur est le maximum et le dénominateur.
Donc, fPP sera minimum lorsque le numérateur est minimum, quand le numérateur est minimum et que le dénominateur est le maximum, alors on aura la valeur minimale de fPP. Donc, fPP = c 2π
√ σ t × d

Vous prenez la valeur minimale du numérateur, c'est-à-dire la valeur minimale de cette valeur et les valeurs maximales de cette valeur et de la mettre ensemble. Encore une fois, nous prenons l'air à température ambiante, l'air à la température de la pièce est pris comme milieu.
Donc, on prend cette valeur est 340 ; ok. Donc, tout en calculant pour l'air à température ambiante ; dans certaines questions quelques autres moyens peuvent être spécifiés et ensuite vous devez utiliser la vitesse du son correspondant à ce médium. Donc, si vous utilisez cette valeur ici et mettez la valeur correspondante ainsi, la valeur minimale de σ que vous mettez et la valeur maximale de l'épaisseur et la valeur maximale de cette profondeur. Alors ce que vous obtenez est proche de, donc, ce que vous obtenez est quelque part près de 62 Hertz.
Et quand vous faites la même chose pour f PP, maximum, il sera: c 2π vous ceci pour la valeur maximale.
Cela vous prend comme maximum et le dénominateur que vous prenez au minimum pour obtenir la valeur maximale de ceci. Donc, c'est quand le numérateur est le maximum et le dénominateur est minimum. Donc, fPP est maximum ici.
(Référez-vous à l'heure de la diapositive: 23:03)

Donc, si vous prenez ces valeurs, alors:

FPP, max = c 2π
√ 0,3 0,003 × 0,01 = 5411 Hz

Donc, 0,003 et 0,01. Donc, lorsque vous calculez cette valeur particulière, ce que vous obtenez est proche de 5411 Hertz. Une plage approximative peut donc être donnée. Alors, nous allons juste approximatifs ou arrondis, ou nous disons l'arrondissement de l'arrondissement des fréquences des valeurs de f. Ce que nous obtenons, c'est que la gamme devient la gamme des fréquences de résonance ou la gamme de fPP entre 60 Hertz à 5400 Hertz et ainsi de suite.
(Référez-vous à la diapositive: 24:18)

Donc, ça devient notre gamme, vous pouvez l'exprimer ainsi ou vous pouvez l'exprimer sous cette forme. Il s'agit donc d'un élément dans cet intervalle particulier.

(Référez-vous à la diapositive: 24:29)

Donc, maintenant que nous avons résolu deux problèmes différents basés sur le panneau perforé. Donc, ça nous donne une meilleure compréhension. Ainsi, comme dans le cas des résonateurs de panneaux, il y avait une profondeur d'air optimale à laquelle l'absorption maximale a eu lieu et une profondeur optimale à laquelle l'absorption minimale a eu exactement la même justification ici. Ainsi, l'absorption sera maximale au moment où la profondeur de la cavité est λ/4 et l'absorption sera minimale et la profondeur de la cavité est λ/2.
(Heure de la diapositive: 25:00)

Et nous avons la même explication que lorsque le panneau est utilisé dans une pièce fermée, alors les modes des pièces ont généré comme ceci qu'à chaque λ/4 la vitesse des particules est le maximum. Donc, ce qui se passe est que la vitesse maximale des particules se produit à λ/4 chaque fois que les modes sont mis en place dans une pièce et parce que la vitesse maximale des particules est ici.
Et ceci est basé sur le couplage acoustique et l'énergie perdue en conduisant les molécules.
Ainsi, lorsque l'énergie sonore frappe les panneaux avec la vitesse maximale des particules, une grande quantité de vibrations sera alors créée et les molécules d'air autour des perforations vibreront ou oscilleront à de très grandes amplitudes. Ainsi, une résonance plus forte sera créée et l'absorption dans la magnitude d'absorption augmentera de plus en plus de puissance sera dessinée et de très grandes vibrations pour induire cette grande quantité de vibrations.
Donc, la même logique et la même logique sont utilisées pour λ/2. Donc, le minimum est de λ/2 ; ici aussi à λ/2 et puis λ/2. Donc, la même logique est utilisée et c'est pourquoi λ/2 où v est le minimum.
Donc, ici ce que v est égal au maximum à cette distance et ici v est minimal à cette distance et donc, l'absorption minimale.
Donc, v est presque 0 ou négligeable à cette distance, alors ils étaient quand l'énergie du son est en train de frapper à λ/2. La vitesse n'est alors pas suffisante pour conduire les molécules. Donc, aucune résonance n'a lieu. Parfois ce qui est fait c'est que vous avez un panneau perforé et à l'intérieur de la cavité, vous avez rempli de matériaux poreux.
(Référez-vous à la diapositive: 26:56)

Donc, ce qui est l'effet du matériau poreux, c'est que nous savons qu'un tel type de résonateurs, ils ne fonctionnent que dans une fréquence sélective. Donc, dès que la résonance frappe soudainement, α saute. Il atteindra une valeur maximale, puis il diminuera. Ainsi, une très étroite plage de pic d'absorption élevée est obtenue, mais nous pouvons élargir cette gamme si nous la remplissons avec un matériau poreux.
Donc, lorsque vous y ajoutez un matériau poreux, alors des matériaux poreux, même à des fréquences autres que la résonance, quand l'énergie sonore est incidable. Ensuite, il n'y aura pas d'effet du panneau, mais les matériaux poreux qu'ils feront leur absorption. Ainsi, une certaine absorption se fera à toutes les fréquences à cause du matériau poreux, mais en résonance parce que le matériau poreux est là.
Donc, généralement en résonance ce qui se passe le panneau vibre et les molécules d'air, ils vibrent tellement dans le panneau qu'il crée de grandes amplitudes et la majeure partie de l'incident énergétique est perdue dans ce travail de vibration ou d'oscillation des particules. Mais si des matériaux poreux sont ajoutés, cela nuit à cette grande quantité d'oscillations de molécules d'air. Ainsi, à la résonance légèrement l'absorption diminuera à cause de la résistance offerte au débit par les matériaux poreux, mais aux fréquences restantes, l'absorption se fera en raison de la dissipation de la chaleur par le matériau poreux.
(Référez-vous à la diapositive: 28:22)

Donc, dans ce cas, il s'agit d'une courbe typique. Donc, c'est un pic aigu quand il n'y a pas juste un panneau perforé et que lorsque vous y ajoutez un matériau poreux, vous obtenez un pic plus large.

Ainsi, bien que l'intensité d'absorption de l'intensité soit réduite, mais le pic est en voie d'élargissement, ce qui a pour effet d'ajouter un matériau poreux.
(Référez-vous à la diapositive: 28:44)

Et quels sont les domaines dans lesquels de tels résonateurs peuvent être utilisés? Maintenant vous avez si vous avez vu que vous verrez qu'il y a beaucoup de boîtes de sons dans le commerce, et cette figure montre un exemple typique d'une unité de boîte de son.
Donc, il se compose d'une cavité ou d'un fente qui est recouvert d'un panneau perforé et généralement ils sont utilisés comme tueurs de basse. Ainsi, les fréquences cibles sont inférieures à 250 Hertz. Donc, même si vous voyez les haut-parleurs le panneau de l'orateur ressemble à ceci pourquoi parce que pour obtenir un son plus clair, nous devons réduire la basse ou le bruit de basse fréquence et ce truc particulier est comme un panneau perforé qui essaie de réduire le bruit qui en sort. Il s'agit donc d'un exemple typique d'utilisation commerciale de panneaux perforés.

(Référez-vous à la diapositive: 29:36)

Ainsi, quelques exemples d'avantages et de limitations sont d'abord qu'ils ne sont pas faits de fibres et ils ne sont pas faits de fibres et ils ne peuvent pas l'être. Donc, ils n'ont pas besoin d'être nettoyés du temps et de nouveau ils sont plus durables et ils sont pratiques à nettoyer et leur surface peut être peinte.
Donc, si vous peignez la surface, ils seront esthétiquement beaux, mais encore une fois dans le tableau, vous devez faire attention que la peinture ne doit pas bloquer le, bloquer la perforation. Ainsi, il ne peut être peint que jusqu'à ce que les trous ne soient pas bloqués. Donc, ce que vous pouvez faire ici, c'est que vous avez déjà peint un panneau peint et brillant, et que vous faites les perforations et l'utilisez à l'intérieur des pièces. Donc, ça a l'air bien aussi et il a aussi des perforations.
Il peut donc être utilisé esthétiquement.
Mais les limitations sont que la magnitude d'absorption obtenue à partir de ceci n'est pas très élevée et que l'absorption à grande distance est difficile et pas très pratique parce qu'elles ont une très forte gamme de fréquences d'absorption. Il s'agit donc de certains avantages et de certaines limites. Donc, ce que nous avons vu, c'est que n'importe quel résonateur s'il s'agit d'un résonateur Helmholtz ou du résonateur de panneau qui est basé sur le même concept, les deux ont une limitation à ce qui est le maximum qu'ils peuvent absorber.
Et si vous revenez à la conférence précédente, vous pouvez voir quelle est la limitation ou quelle est l'absorption maximale. Donc, en raison de cette limitation, même s'ils peuvent absorber de façon très sélective, mais la magnitude d'absorption n'est pas très élevée. Donc, la prochaine série de conférences sera sur le panneau micro perforé. Il s'agit d'une amélioration ou d'une amélioration supplémentaire d'un panneau perforé et ils essaient d'essayer de répondre à cette limitation qui est une nouvelle forme de résonateur qui atteint le niveau d'absorption beaucoup plus élevé par rapport au résonateur Helmholtz et aux résonateurs de panneaux perforés. Alors, tu te vois pour la prochaine conférence.
Je vous remercie.