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Absorbeurs du son Porous-Fibreux

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Bienvenue à la conférence 16, c'est notre quatrième semaine et nous poursuivrons notre discussion sur les Absorbeurs de sons Fibreux Porous. Ainsi, la dernière classe a étudié ce qui est un milieu fibreux poreux qui est constitué à la fois d'une phase solide et d'une phase d'air et de la forme de mécanisme de dissipation pour ce matériau fibreux poreux.
(Référez-vous à la diapositive: 00:45)

Et aujourd'hui, nous en discuterons ; quels sont les facteurs qui ont un effet sur le coefficient d'absorption acoustique de ce matériau poreux et leur effet sur le coefficient d'absorption acoustique, qui sera suivi de ce qui sont les diverses propriétés physiques d'un matériau poreux qui en fait un meilleur absorbeur sonore.
Et nous terminerons par une discussion sur les divers avantages et limites de l'utilisation de ces amortisseurs sonores poreux.

(Heure de la diapositive: 01:12)

Donc, pour rapidement jeter un coup d'oeil, quels sont les facteurs qui affectent. Ainsi, les facteurs qui affectent le son poreux le coefficient d'absorption sonore que nous avons discuté dans notre dernière classe. Donc, nous avons brièvement mentionné ici, je l'ai brièvement mentionné, que le coefficient d'absorption acoustique est une fonction du matériau que nous utilisons, donc, quel est le type de matériau ou sa composition, alors quelle est la fréquence de l'incident, l'épaisseur du matériau, la finition de surface et quelle est la méthode de montage ou les conditions aux limites disponibles.
Donc, nous allons discuter de ces facteurs un par un sur la façon dont ils affectent la valeur α d'un absorbeur de son poreux. Discutons donc de l'effet de la fréquence.

(Référez-vous à la diapositive: 01:57)

Donc, comme vous le savez, quand la vague sonore est incidentelle sur une couche de matière, elle doit passer par le matériau et elle subit une grande partie de celle-ci doit passer par un grand nombre de tours et de tours et ces pores et ouvertures, pertes visqueuses et pertes de frottement, et d'autres pertes de ce genre ont lieu et la plus grande partie de l'énergie se perd alors qu'elle arrive à l'autre extrémité du matériau et qu'elle se transmet.
Donc, si nous augmentons la profondeur du matériau, alors évidemment, plus la même onde sonore devra traverser plus de profondeur et, par conséquent, plus de pertes auront lieu, parce que tout dépendra du temps qu'il passe à travers le matériau ou à travers ce qui est la longueur effective à travers laquelle il passe.
Si une onde sonore par exemple maintenant, si une onde sonore a une fréquence élevée ; si haute fréquence des ondes sonores, alors leur longueur d'onde sera faible. Donc, ce qui veut dire que pour une petite longueur d'onde le son efficace, donc si nous avons le même matériau d'épaisseur. Donc, nous avons deux matériaux de même épaisseur et un son de haute fréquence est un incident sur eux ; puis la longueur d'onde effective est faible. Donc, cette même longueur d'onde qui signifie que, par rapport à la longueur d'onde, la profondeur du milieu est assez grande. Donc, l'onde sonore qu'elle doit traverser à travers une profondeur beaucoup plus grande et donc, il y aura plus de pertes.
Alors que, avec la même épaisseur du matériau, si la fréquence de l'incident est faible, la longueur d'onde correspondante sera donc grande. Donc, au fur et à mesure que vous augmentez la longueur d'onde du matériau, alors que vous diminuez la fréquence, vous augmentez la longueur d'onde et en tant que

Augmente la longueur d'onde, la profondeur effective du matériau semble être plus petite et plus petite et la vague peut passer rapidement sans subir de pertes effectives.
Et supposons que nous ayons une longueur d'onde très élevée, disons 10 hertz ou 20 hertz et la longueur d'onde pourrait être de 34 mètres pour cela ; pour une onde de 10 hertz, la longueur d'onde sera de 34 mètres et nous ne pouvons dire qu'une épaisseur de 10 centimètres. Il s'agit donc d'une très petite partie d'un cycle complet d'ondes. Donc, efficace pour cette onde particulière, ce matériau semble être très mince et il peut facilement passer sans passer par des pertes suffisantes.
Et si nous avons une haute fréquence, disons 10000 hertz, alors les mêmes choses 10000 hertz, ce qui signifie qu'il sera de 0,034 ou il est de 34 centimètres et ensuite nous avons quelques centimètres de matière. Donc, pour cette même épaisseur de matériau, l'épaisseur occupera maintenant une grande partie et la même onde sonore doit passer à travers une profondeur beaucoup plus grande. Et c'est pourquoi quand la fréquence est élevée, l'absorption est plus grande ; parce que la onde sonore a la profondeur effective devient plus comparé à la longueur d'onde du son et vice versa.
(Reportez-vous à l'heure de la diapositive: 05:00)

Il s'agit donc d'un graphique qui montre la variation du coefficient d'absorption acoustique avec la fréquence. Donc, ceci a été tiré de l'un de mes travaux de recherche précédents et la source est donnée ici pour le papier. Ici, nous avons comparé le coefficient d'absorption acoustique de différents types de matériaux avec la fréquence. Donc, vous pouvez voir l'effet à la fois de la matière et de la fréquence.

Donc, comme vous pouvez le voir si le matériau est différent, certains matériaux peuvent être un meilleur absorbeur et certains matériaux peuvent être comparativement moins absorbants. Ainsi, le graphique pour différents matériaux est différent ; mais un patron constant est observé dans l'ensemble des matériaux, c'est que, lorsque vous augmentez la fréquence, le coefficient d'absorption augmente. Donc, à mesure que la fréquence augmente, α augmente ; c'est le schéma général qui est observé et le raisonnement que je vous ai déjà mentionné.
(Référez-vous à la diapositive: 05:58)

Maintenant, voyons quel est l'effet de l'épaisseur du matériau d'absorption. Donc, le même raisonnement que j'ai donné pour la fréquence peut être appliqué à cette épaisseur de matériau. Donc, si nous avons un certain matériau avec une certaine épaisseur. Donc, alors que vous augmentez l'épaisseur du matériau, ce qui signifie que, la même onde sonore devra traverser une distance beaucoup plus grande. Par conséquent, au fur et à mesure qu'elle passe à travers les matériaux, les pertes continuent à augmenter et à augmenter ; mais il est évident qu'il y a une valeur limite à cela, au-delà d'une certaine fourchette, elle ne peut pas absorber davantage.
Donc, comme la valeur des approches α au-dessus de 0,9 en général, alors après cette plus grande absorption n'a pas lieu. Donc, effectivement ce qui se passe est, si vous voyez ce graphique ici, alors vous avez ce matériau original ici qui est de 2,5 centimètres, puis vous augmentez son épaisseur.
Lorsque vous voyez, soudainement la valeur α a augmenté ; mais après qu'elle ait atteint une certaine valeur limite, elle devient une courbe lisse.

De même ici, α augmente au-delà et après qu'elle atteint une valeur constante. Ainsi, le modèle observé ici est que, lorsque l'épaisseur est augmentée, α augmente jusqu'à une certaine valeur limite après laquelle la courbe devient constante, approximativement constante avec la fréquence. Donc, c'est la tendance observée.
(Référez-vous à la diapositive: 07:43)

Alors, quel est l'effet de la finition de surface. Disons que nous avons un matériau poreux et fibreux absorbant le son et que nous peignez la surface entière ou que nous polions la surface ; ou si nous augmentons la surface de finition, nous le faisons plus lisse, nous la peignez ou nous le fumons par d'autres moyens.
Alors ça veut dire que, dans ce processus, la plupart des pores et les ouvertures qu'il va se bloquer. Nous lissons la surface ce qui signifie, nous bloquerons les pores, nous avons des pores, et nous bloquerons les pores. Ce sont les pores qui donnent cette rugosité au matériau. Alors, dans ce cas, quand les pores sont bloqués, alors que se passera-il? Les ondes sonores ne pourront pas entrer correctement. Donc, les réflexions seraient plus. Ainsi, les critères d'un absorbeur sonore d'un absorbeur de son poreux, c'est qu'il devrait être en mesure de permettre à la plus grande partie de l'énergie sonore d'entrer à l'intérieur, de façon à ce qu'elle puisse être dissipée.
Mais maintenant en raison de la peinture de cette surface, elle se comporte plus comme une surface réfléchissable et la vague sonore n'est même pas capable d'entrer et elle se reflète. Donc, la valeur α va diminuer de façon drastique. Donc, c'est l'effet de la finition de surface. Donc, si vous regardez ici. Donc, comme vous, alors ce qui se passe c'est que, quand vous peignez la surface, ça réduit drastiquement le son

Coefficient d'absorption. Pourquoi? Parce que maintenant, les ondes sonores ne seraient pas en mesure d'entrer facilement dans le matériau et, par conséquent, cette pratique n'est pas suivie.
Ainsi, chaque fois que le contrôle du bruit se fait à l'aide de ce type de matériau, ces matériaux ne sont pas peints ou lissés ; il est utilisé dans sa forme brute, car dans le cas contraire, le but de l'utilisation de ce matériau sera perdu si vous peignez ce matériau particulier.
(Heure de la diapositive: 09:31)

Donc, dans la dernière classe, je vous ai donné un traitement d'absorption acoustique typique où nous avons un absorbeur, nous placons une fine membrane sur le dessus, puis nous soutenons les matériaux à l'arrière.
Et le but était qu'il s'agit d'un film mince acoustiquement transparent, de sorte qu'il ne devrait pas être en mesure de bloquer une onde sonore ; une onde sonore devrait juste passer. Le seul but de ce film particulier est de protéger les ouvertures et les pores ; parce que, comme l'onde sonore, supposons que nous avons installé un absorbeur particulier dans une usine de fabrication ou dans n'importe quel bâtiment aussi.
Donc, avec le temps parce que la onde sonore continue à traverser ces matériaux, elle peut être bloquée à l'intérieur des pores ou des fibres ; et de plus en plus de poussière peuvent être collectées.
Donc, si vous voyez par exemple, disons par exemple, je vais vous donner une glacière commune dans le désert ; elle a une couche de matière fibreuse à l'arrière, mais cela doit toujours être nettoyé, séché et mis à nouveau. Parce que cette couche de matière fibreuse à l'arrière qu'elle est contaminée, parce que dans cette glacière du désert nous avons un flux d'air constant, c'est une glacière. Donc, quand l'air s'écoule de toute évidence, les contaminants présents dans l'air, qu'il s'agisse de particules de poussière ou de fumée, ils passeront aussi à travers et à long terme ils contamineront et ils seront bloqués. Donc, le matériau va se salir et la performance va diminuer.
De la même façon, la même chose se produira avec un milieu absorbant sonore à long terme ou une utilisation continue ; les contaminants présents dans les particules d'air telles que la poussière et la fumée peuvent bloquer ces pores et c'est pourquoi une couche protectrice est ajoutée en haut et un support est donné à l'arrière pour minimiser la transmission.
Donc, parce que les absorbeurs ne le bloquant pas, ils permettent aux sons de passer à travers et une certaine énergie se dissipe et tout ce qui est transmis peut ensuite être reflété plus en arrière pour plus de dissipation et dans l'ensemble, la transmission peut être très faible. Il s'agit donc d'un traitement d'absorption typique.
(Référez-vous à la diapositive: 11:42)

Donc, la façon dont ce traitement est fait c'est qu'on a trouvé que, si vous avez le même matériau et si vous présentez un petit écart d'air entre ce traitement. Donc, c'était le traitement original, puis un petit trou d'air est introduit entre l'absorbeur et le support dur.
Donc, c'est lié-lié-non cautionné.

(Heure de la diapositive: 12:06)

De même, nous pouvons avoir un traitement non délimité et un traitement non cautionné.
Donc, la seule différence ici est que, dans l'ensemble, l'épaisseur du matériau est la même ; seule une petite quantité d'espace vide est ajoutée entre la, entre la membrane et l'absorbeur ou entre l'absorbeur et le support dur.
(Référez-vous à la diapositive: 12:29)

Donc, quand cela se produit ou qu'un trou d'air est introduit, alors c'est le genre de graphe que nous obtenons. Ce qui est remarquable, c'est que même l'introduction d'un petit écart d'air peut entraîner des changements dans la valeur α. Donc, je vais vous montrer quelques modèles de ce qui se passe. Donc, il a eu un matériau qui est un ; le matériau était un composite de fibre de verre de 25 millimètres d'épaisseur. Donc, c'est sans trou d'air, c'est lié-bonded; nous avons donc un matériau suivi d'un mur dur. C'est le matériau suivi d'un espace aérien entre le matériau et le mur. Donc, il est lié-sans limite, puisque 10 centimètres d'espace aérien ont été mis.
Puis soudain ce que vous observez, c'est que cette absorption à basse fréquence a augmenté. Donc, une limitation commune de tous ces matériaux poreux ; quand on passe à travers ces graphes ici.
Donc, quels que soient les graphiques que nous avons étudiés, qu'il s'agisse de ce graphique ou de ce graphique.
Donc, ce graphique ou ce graphique ; si vous suivez ces deux graphiques, vous voyez que l'absorption basse fréquence est toujours très faible et qu'ils ne font qu'un meilleur rendement au-delà de 500 ou 1000 hertz.
Mais si nous introduisons l'espace aérien, nous voyons que cette absorption à basse fréquence peut être améliorée, mais que l'amplitude globale de l'absorption à la haut de gamme diminue. Donc, ceci devient une forme plus large d'absorption à la fois à basse et haute fréquence.
(Heure de la diapositive: 14:03)

C'est la, ces données ont été tirées d'une expérience menée à l'Université Purdue, la source de ceci est fournie ici. Donc, ici les quatre différents traitements ont été essayaient pour une mousse épaisse. Ainsi, un matériau de mousse de 25 millimètres a été utilisé et l'espace aérien introduit dans chaque cas était de 1 millimètres.
Donc, si vous voyez ici, si 25 millimètres est l'épaisseur et que nous n'avons introduit qu'un millimètre un trou, alors l'épaisseur peut augmenter à seulement 26 ou 27 millimètres. Dans ce cas, juste en augmentant l'épaisseur totale totale du traitement en introduisant un très petit déficit d'air, les valeurs α peuvent être modifiées de façon remarquable.

Donc, vous voyez ici que c'est le cas pour un cautionné, alors c'est pour le non-cautionné, c'est pour le non-borné, et c'est pour un cas non cautionné. Donc, le schéma général que nous observons à nouveau est que l'absorption à basse fréquence a augmenté en utilisant l'écart d'air à partir de ces deux graphiques que nous voyons ici.
(Référez-vous à l'heure de la diapositive: 15:15)

Donc, pour résumer l'écart d'air peut améliorer l'absorption à basse fréquence d'un matériau poreux ; mais il peut finir par diminuer l'amplitude d'absorption ailleurs en fonction de la largeur de l'espace aérien.
S'il y a un grand écart d'air, il y aura une forte diminution de l'ampleur ; si un petit écart est là, il se peut qu'il ne s'agit pas d'une diminution importante de l'ampleur, etc. Donc, en fonction du moment et de l'endroit et de quelle épaisseur de l'espace aérien est appliqué ; la magnitude globale peut augmenter et diminuer, mais en général l'absorption basse fréquence peut être légèrement améliorée par la mise en place d'un espace aérien entre le matériau et le support.

(Référez-vous à l'heure de la diapositive: 15:58)

Donc, maintenant que nous avons étudié ces propriétés et quel est le comment ces effets la valeur α.
Donc, au début, je vous avais dit que la valeur α dépend aussi du type de matériau que nous utilisons. Donc, comment il est composé de ce que la composition utilisait. Alors, quelles sont ces caractéristiques qui en font un bon absorbeur? Ou, quelles sont les propriétés physiques qui font du matériau un bon absorbeur? Pour l'étudier, je vais venir discuter d'un nouveau sujet appelé "propriété physique macroscopique". Donc, ce sont ces propriétés physiques qui, ensemble, déterminent si le matériau va être un bon absorbeur ou non.
Donc, quelles sont ces différentes propriétés physiques ; ce sont les propriétés qui déterminent ce qui doit être la valeur α d'un matériau. Il s'agit donc de la résistivité de l'écoulement, de la porosité, de la tortuosité des pores, du module en vrac du fluide et du module de masse du cadre. Donc, nous allons étudier les définitions de celles-ci par un ; je ne vais pas aller à un détail approfondi sur la façon dont ces propriétés ont effectivement effet la valeur α, c'est juste pour une connaissance générale qu'il y a certaines propriétés qui, en fait, déterminent si un matériau sera un bon absorbeur ou non.
(Reportez-vous à l'heure de la diapositive: 17:25)

Donc, la première propriété est la résistivité de flux qui est dénotée par ce symbole R ici. Donc, par le nom lui-même, vous pouvez deviner que c'est la résistance offerte par un matériau au fluide de l'état d'équilibre à travers un matériau poreux. Alors, quelle est la résistance que le matériau offre à l'état d'équilibre du fluide à travers elle, un tel écoulement d'eau ou un flux d'air stable?
Ceci est donné par cette expression ici. Donc,

R =
∆p Ut

Ici R est la résistivité du fluide qui est mesurée par cette unité particulière, ∆p est la pression acoustique différentielle à travers le milieu poreux, U est la vitesse moyenne d'écoulement de l'état d'équilibre du fluide qui s'écoule à travers le matériau et l'épaisseur t est l'épaisseur du matériau poreux. Donc, c'est la définition totale de la résistivité du flux. Donc, si vous le voyez en termes d'analogie électrique, alors la résistance d'une résistance est donnée par tension divisée par courant. Et en termes d'acoustique, nous avons étudié un terme similaire appelé impédance, qui est comme une résistance complexe et qui a aussi été donnée par la différence de pression ou la pression divisée par la vitesse.
Donc, la même chose a été appliquée ici, nous avons cette différence de pression nette de pression qui agit comme la tension et quelle est la vitesse moyenne qui est le courant traversant et ceci nous donne la résistance au flux ; et l'épaisseur est multipliée à elle, parce que cela dépend de l'épaisseur du matériau aussi.

(Référez-vous à la diapositive: 18:58)

Maintenant, des valeurs typiques de résistivité de flux sont données ici, c'est pour la plupart de cela couvre la plupart des matériaux fibreux poreux dans cette gamme de densité particulière.
Donc, si supposons que le R est trop bas, maintenant la résistance au débit est trop basse ce qui signifie que ; ce matériau permettra à tous les sons de passer et il n'y aura pas de résistance à l'intérieur du matériau. Ainsi, la perte visqueuse, la perte visqueuse ou toute autre forme de perte sera moindre. Donc, si la valeur de R est trop faible, les pertes visqueuses vont être faibles ; de toute évidence, la dissipation sera moindre et la transmission sera plus grande. Donc, la plus grande partie du son se déverse sans aucune résistance. Donc, la réflexion est évidemment moindre, mais la transmission est plus et la dissipation.
Donc, dans l'ensemble, la dissipation à l'intérieur du matériau est moindre. Mais si vous avez une valeur de R trop élevée ; qu'est-ce que cela signifie que, maintenant qu'elle devient une surface réfléchit dure, elle ne permet même pas aux vagues de passer. Donc, ici, la réflexion sera plus. Donc, une valeur moyenne est généralement souhaitée, de sorte que les ondes sonores peuvent circuler, mais elles se dissipent également.
(Référez-vous à la diapositive: 20:19)

La deuxième propriété est appelée la porosité qui est dénotée par ce symbole ici.
Parfois une porosité est aussi dénotée par le symbole σ ; lorsque nous étudions une autre forme d'absorbeur, nous utiliserons aussi ce σ. Donc, c'est la porosité est définie comme le rapport des pores, quel est le rapport du volume de pores qui sont disponibles divisé par le volume du matériau lui-même.
Donc, c'est Vp Vm qui est le volume total de pores accessibles aux ondes sonores par le volume total du matériau. Donc, pour un support fibreux, cette expression se présente comme ceci:

ε = 1 − Ms VsρF

Donc, vous pouvez facilement le sortir de celui-ci aussi. Donc, ceci devient le volume de l'air ou les pores par volume du matériau, qui sera le volume des pores sera simplement le volume. Donc, pour le milieu fibreux, cela devient le volume de la matière totale.
Donc, voici comment on a cette expression ; c'est simplement voir le volume occupé par le matériau total moins le volume occupé par la fibre. Cela vous donnera ce qui est le ; la différence entre les deux vous donnera ce qui est le volume des pores divisé par le volume du matériau, donc:

ε = VMatière − Vfibres VMatière

Donc, ce que nous obtenons est:

ε = 1 − Vfibres VMatière

Et c'est ce que l'on trouve. Donc, le volume occupé par les fibres est simplement la masse par le volume de l'échantillon.
Donc, c'est le volume occupé par la fibre désolé. Donc, le volume occupé par la fibre devient cette quantité particulière ici. Donc: ε = 1 −

Méchantillon Véchantillon × ρFiber

Donc, dans l'ensemble, c'est l'expression que nous obtenons. Donc, la dérivation est, évidemment, pas dans le cours, mais il est bon de savoir comment cette expression est venue.
(Référez-vous à la diapositive: 22:43)

Ainsi, la porosité est définie et encore une fois que la porosité s'améliore, la valeur d'absorption du matériau va s'améliorer, mais tout comme dans la résistivité du flux, il y aura évidemment une valeur de milieu de gamme.

Trop peu de porosité signifie que le matériau est presque solide. Donc, ce ne serait pas un bon absorbeur, ce sera plutôt un bon réflecteur ; mais à une plus grande porosité signifie que, maintenant la structure est trop faible et ne peut même pas être utilisée. Et évidemment une porosité égale à 1 signifie ; il n'y a pas de milieu solide, c'est juste de l'air. Donc, il doit s'agir d'une valeur de moyenne portée ; mais habituellement une valeur plus élevée, la porosité est préférable. Ainsi, les porosités typiques acceptables sont jusqu'à 0,85 ou plus ; et comme ε augmente en général, α augmente également en général. Donc, la haute vitesse élevée de la porosité est souhaitée ok.
La troisième propriété ici est la tortuosité qui signifie que, quelle est la déviation des pores d'un chemin linéaire. Donc, nous pouvons avoir un matériau ici et ceci peut être un pore ou une ouverture avec le chemin droit ou nous pouvons avoir un matériau ici et le même pore est tordu et passe par des virages très pointus. Donc, comme vous le savez, la plus est une tortuosité qui signifie que, tout d'abord, l'onde sonore est sur une longueur plus grande que l'épaisseur du matériau. Donc, à mesure que la tortuosité augmente, vous voyez ici ; cette longueur, cette longueur de trajet pour la vague sonore va augmenter.
Donc, ce qui signifie que, et la résistance visqueuse dépend de la longueur que le fluide doit couvrir. Donc, alors que la longueur augmente, la viscosité va évidemment augmenter. Donc, les pertes visqueuses seront plus nombreuses ; plus le chemin qu'il a à parcourir sera long, plus les pertes visqueuses seront importantes. Donc, les pertes visqueuses vont augmenter et la diffusion augmentera également, à cause des virages et des virages tranchants. Donc, dans l'ensemble, lorsque vous augmentez la tortuosité, il y aura plus de dissipation et, par conséquent, la valeur α sera élevée ; la gamme typique de tortuosité est de 1 à 10.

(Référez-vous à la diapositive: 24:56)

Donc, alors nous avons les deux derniers paramètres sont le module d'air en vrac, qui est la résistance à la compression de l'air et le module de masse du matériau qui est la résistance à la compression du cadre solide.
(Référez-vous à l'heure de la diapositive: 25:05)

Et ce sont les expressions pour ça ; la résistance à la compression pour l'air et le cadre.
Donc, nous allons étudier leurs propriétés ensemble.

(Référez-vous à la diapositive: 25:19)

Ainsi, si l'on suppose que le module en vrac du matériau est beaucoup plus grand que le module en vrac du milieu de l'air.
Donc, dans ce cas ce que cela signifie, c'est cela ; en cela cela signifie que lorsque l'air passe, alors le matériau sera presque très rigide, il ne vibre pas, il ne compresse ni ne s'agrandit. Il n'y aura pas de réponse aux ondes acoustiques qui circulent. Et parce que le matériau ne va pas y répondre, ce qui signifie que ; les pertes dues au frottement des fibres frottant ensemble ne se passeront pas. Donc, il n'y aura pas de perte due à la friction, il n'y aura pas non plus de perte due à toute autre compression et expansion du matériau.
Mais si le, dans ce cas, le coefficient d'absorption va être faible, parce que ce ne serait pas des pertes de frottement. Si le module de masse du matériau devient très petit par rapport à l'air; maintenant, il n'offre aucune résistance du tout. Ainsi, la façon dont les ondes sonores circulent, suit le même schéma. Ce sont donc les ondes acoustiques ou les ondes sonores qui s'écoullent à travers le milieu de l'air qui sont aussi le moteur du matériau. Par conséquent, dans ce cas, les pertes de friction seront plus importantes.
Parce que maintenant que le son vibrent à et fro, ainsi que le son vibrent à et fro en passant par le matériau ; le matériau vibrera aussi à et fro, puis les fibres peuvent se frotter les unes contre les autres, et beaucoup de pertes de frottement auront lieu. Mais parce qu'il n'offre aucune résistance à la compression ou à l'expansion ; il n'y a donc pas de perte de vibrations structurelles. Donc, dans ce cas, α va augmenter, mais α sera une valeur de milieu de gamme.

(Reportez-vous à l'heure de la diapositive: 27:01)

Cependant, quand les deux sont du même ordre dans ce cas, les deux se produisent ; les deux pertes de frottement ont lieu aussi bien que nous avons le matériau est assez résistant à la compression et à l'expansion. Donc, ça résiste à ça et cette perte due à des vibrations structurelles est ensuite introduite. Ainsi, nous avons à la fois des pertes par frottement et des pertes vibrationnelles dues à la structure, et la valeur α dans ce cas est très élevée.
(Référez-vous à la diapositive: 27:33)

Donc, c'est ainsi que les différentes propriétés macroscopiques qu'ils ont déterminées ; comment le matériau global se comportera comme un absorbeur. Laissez-nous donc rapidement voir quels sont les avantages et les limites d'un absorbeur fibreux poreux. Donc, tout d'abord il nous offre une large gamme d'absorption haute fréquence. Comme vous l'avez vu de tous les graphiques au-delà d'une certaine limite, où 500 à 1000 au-delà de chaque absorbeur la valeur atteint plus de 0.8. Il s'agit donc habituellement d'un très bon absorbeur à une large gamme de hautes fréquences.
Et puis nous avons aussi la possibilité d'utiliser des matériaux à base de fibres naturelles. Par exemple, nous pouvons utiliser des matériaux comme dérivés de coir pour que nous puissions avoir une fibre de coco, dérivée du jute nous pouvons avoir des fibres de jute. Ainsi, des matériaux naturels biodégradables peuvent aussi être utilisés pour une telle absorption. Ainsi, la biodégradabilité ou l'éco-convivialité est une option, puis un faible coût. Tous les matériaux dont nous avons discuté ici ne sont pas très élevés et ils se trouvent facilement dans la nature ou peuvent être facilement fabriqués et, par conséquent, il s'agit d'une solution à faible coût.
(Référez-vous à la diapositive: 28:42)

Mais les limites ici sont que ces solutions ne sont pas durables, ce qui signifie que, ici, la performance dépend du. Nous savons que la performance dépend du nombre de pores qui sont exposés ; mais avec l'utilisation à long terme, ces pores peuvent être obstrués par la poussière et les contaminants et, par conséquent, l'absorption peut réduire. Il s'agit donc d'une solution très impropre. Donc, tout d'abord, il n'est pas durable et, par conséquent, il a besoin d'entretien et de nettoyage en temps voulu. Et plus encore si vous utilisez un tel support fibreux ; si les fibres peuvent toujours, il y a toujours une chance que certaines fibres puissent tomber.
Donc, s'il est utilisé dans une partie compliquée de la machinerie, alors ces fibres qui tombent sur une utilisation à long terme peuvent contaminer ou bloquer ce mécanisme. Donc, ce n'est pas une solution propre et, surtout, leur performance est généralement très faible aux basses fréquences généralement inférieures à 1000 Hertz. Il s'agit donc de quelques limitations. Donc, le prochain ensemble d'amortisseurs sonores que nous allons étudier, qui est un résonateur Helmholtz ou un résonateur de panneau. Tout ce qu'ils essaieront de surmonter la limitation de ce milieu fibreux poreux. Donc, avec ça, nous terminerons cette conférence particulière et nous vous verrons pour la prochaine conférence.
Je vous remercie.