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Saine absorption du matériel

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Vidéo 1

Alors, bienvenue à la conférence 15. Il s'agit de la dernière conférence de cette semaine et, lors de la conférence d'aujourd'hui, nous commenterons notre discussion sur les matériaux d'absorption acoustique. Il s'agit donc du troisième type de matériau acoustique et probablement le plus courant.
(Reportez-vous à l'heure de la diapositive: 00:39)

Donc, le schéma de ce cours est que nous allons discuter de ce qui est du matériau absorbant le son.
Ensuite, les différentes façons de mesurer la performance des amortisseurs sonores. Ce sont les mesures que nous allons étudier, c'est le coefficient d'absorption du son et le coefficient de réduction du bruit, puis nous allons commencer par classer les amortisseurs sonores, puis il y a différents types d'absorbeurs de son.
Donc, nous allons commencer la discussion avec notre premier type d'absorbeur sonore qui est les absorbeurs de sons fibreux poreux. Et nous verrons quel mécanisme est utilisé pour dissiper le bruit dans de tels absorbeurs de sons fibreux poreux et la façon typique de traiter avec cet absorbeur.

(Référez-vous à la diapositive: 01:21)

Alors, commençons. Donc, des matériaux acoustiques au début de la conférence de ça. Je vous ai dit que lorsqu'une couche de matériaux est placée et qu'un son de la cible est en cours d'incident. Donc, c'est le schéma. Ainsi, en général, les énergies des incidents se répercutant sur la couche de matériau une partie se réfléchit, certains sont transmis, et certains d'entre eux peuvent aussi se dissiper en passant par le matériau.
Donc, lorsque certains lorsque le contrôle du bruit est désiré seulement dans le milieu 2, alors la meilleure façon de faire est d'utiliser un matériau de barrière ou un matériau de blocage où il est conçu pour refléter plus et transmettre moins. Donc, la plupart d'entre elles se reflètent. Donc, c'est un matériau de blocage.

(Heure de la diapositive: 02:07)

Cependant, lorsque nous avons besoin d'un contrôle du bruit principalement dans le milieu 1 et aussi dans le milieu 2 dans ce cas, nous avons besoin d'un matériau plus sophistiqué qui puisse faire le travail. Donc, ici, le matériel doit refléter moins. Ainsi, il devrait permettre à la plus grande partie du son d'entrer dans le matériau, puis lorsque le son pénètre dans le matériau, puis qu'il passe par le matériau qu'il peut se dissiper sous forme de chaleur.
Ainsi, la façon dont le matériau sera conçu est qu'il peut offrir beaucoup de résistance au flux d'ondes sonores. Par conséquent, la plus grande partie de l'énergie de l'onde sonore peut alors être perdue à l'intérieur du matériau sous forme de chaleur. Ainsi, les ondes réfléchis et les ondes transmises peuvent être réduites, et c'est là que les absorbeurs se mettent en place. Donc, ils sont très bons pour qu'il y a une façon plus efficace de contrôler le bruit.

(Heure de la diapositive: 03:03)

Donc, comment ils ont défini des matériaux absorbants. Il s'agit généralement d'un matériau qui est conçu spécifiquement pour absorber la plus grande partie de l'énergie sonore qui s'y rapporte et qui reflète très peu d'énergie sonore. Donc, comme je l'ai dit, la réflexion doit être contrôlée. Donc, pour contrôler le reflet de ce qui est le critère principal que le matériau devrait être capable de permettre au son d'entrer.
Si l'onde sonore ne peut pas passer par le matériau, alors évidemment, cela signifie qu'elle se reflétera et que la réflexion sera plus. Donc, le premier critère de ce matériau est qu'il devrait être capable d'être la façon dont il est conçu il devrait être capable d'absorber le son et par le moyen par le sens de l'absorption, nous voulons dire que l'énergie qui est incident est capable d'entrer dans le matériau. Ainsi, il permet à la plus grande partie de cette énergie sonore d'entrer dans le matériau ou simplement d'être absorbée dans le matériau et quand.
Donc, dans ce cas, même si nous avons une fenêtre dans une pièce. Donc, cela permettra aussi à toutes les ondes sonores de passer à travers elle rien ne se reflétera. Mais ce ne serait pas cela ne serait pas un matériau d'absorption acoustique sophistiqué, pourquoi, bien qu'il soit une réduction de la réflexion, mais il maximise la transmission. Tout est transmis et la façon dont ces absorbeurs fonctionnent, c'est qu'ils travaillent à mi-chemin. Ils réfléchit qu'ils permettent à tout d'entrer à l'intérieur et que la dissipation se fait à l'intérieur du matériau lui-même et que la quantité d'onde transmise ne sort pas du matériau.

Donc, quelle que soit l'énergie sonore qui pénètre dans le matériau, la plus grande partie est ensuite dissipée sous forme de chaleur à l'intérieur du matériau tout en passant par elle, puis le reste se transmet à l'autre extrémité.
(Référez-vous à la diapositive: 04:55)

Donc, une chose qui a besoin d'être ici clair, c'est que ces matériaux ne bloquent pas les matériaux. Donc, ils ne bloquent pas le son en soi parce qu'ils font le contraire.
Un matériau de blocage est quelque chose qui ne permet pas aux ondes sonores de passer par elle. Ce matériau permet en fait aux ondes sonores d'entrer. En fait, plus les ondes sonores entrent dans le moins, ce sera la réflexion. Donc, sur la surface exposée, la plus grande partie du son entre en fait dans le matériau. Donc, ils ne sont pas en train de le bloquer là où ils font l'inverse.
Donc, ils ne bloent pas le son. Donc, la plus grande partie du son entre dans le matériau, mais lorsqu'elle pénètre alors, la dissipation peut avoir lieu. Maintenant que vous savez que les enceintes et les barrières sont plus adaptées pour bloquer le champ de son direct. Cette discussion a été faite lors de nos précédentes conférences, pourquoi les amortisseurs directs de champ sonore sont les plus efficaces pour réduire ce champ sonore réfléchi parce que leur but est de minimiser la réflexion.
Et si nous avons besoin et pour de nombreux traitements haut de gamme, nous combinons le matériau absorbant avec un matériau de blocage. Donc, nous avons vu dans le cas d'une enceinte que pour une enceinte de personnel nous avons un matériau dur pour bloquer le son et ensuite nous avons aussi une doublure à l'autre extrémité qui est d'un matériau absorbant. Ainsi, la réflexion est contrôlée et la transmission est contrôlée de cette façon.
(Référez-vous à la diapositive: 06:23)

Donc, ils peuvent être combinés. La façon dont la performance de ces amortisseurs sonores est mesurée utilise deux métriques différentes. Nous avons un coefficient d'absorption acoustique, je pense que l'une des mesures les plus présentes de notre coût. Nous en avons déjà discuté trois fois avant et l'autre mesure est le coefficient de réduction du bruit ou le CNRC. Maintenant, veuillez vous rappeler ici que ce CNRC n'est pas égal à NR.
Donc, nous avions déjà discuté d'une métrique appelée réduction du bruit qui est ce qui est le SPL avant de passer le matériau moins le SPL après avoir transmis le matériau, mais c'était la réduction du bruit, mais le coefficient de réduction du bruit est complètement une autre chose que nous allons discuter aujourd'hui.

(Référez-vous à la diapositive: 07:09)

Pour reformuler ce qui est le coefficient d'absorption acoustique est indiqué par la lettre α. Donc, c'est la fraction de l'énergie incidelle qui est absorbée par le matériau ou de la mettre en d'autres mots, quelle est la fraction de l'énergie incidelle qui entre en fait dans le matériau. Alors, disons que nous avons un matériau et l'incident de l'intensité totale de ce 1 et de ce 0,9 ou 0,9 ou tout simplement 90 pour cent de l'intensité de l'incident est en fait capable d'entrer dans le matériau le matériau ne le bloque pas alors dans ce cas l'absorption va devenir 0,9 et ainsi de suite.
Maintenant le coefficient d'absorption acoustique comme les autres métriques, c'est une fonction de fréquence. Donc, ce α peut aussi être écrit comme αf qui est α la fonction de la fréquence qui est une intensité sonore absorbée par un incident d'intensité sonore que nous avons déjà vu est égal à:

α = 1 − | R | 2

Donc, nous avons discuté de cette métrique lors de la toute première conférence sur les matériaux acoustiques ainsi que sur la conférence sur la propagation du son aux frontières moyennes.
Et c'est maintenant que nous reformulons cette métrique encore et encore. Par définition, comme vous le voyez, c'est la fraction de l'intensité de l'incident qui est absorbée ou qui entre dans le matériau. Donc, évidemment, par définition si seulement 1 Watts par mètre carré est disponible. Il ne peut pas absorber plus que cela parce que c'est la plus grande quantité d'intensité qui est disponible, ce qui est l'intensité de l'incident.

Par conséquent, par définition, il doit s'agir d'une valeur inférieure à 1. Donc, α est généralement une valeur comprise entre 0 et 1 et elle vous donne la fraction d'énergie absorbée. Alors, quel sera le coefficient d'absorption acoustique d'une fenêtre dans une pièce? Dans une pièce, la fenêtre agit aussi comme un média comme une surface particulière.
Donc, dans ce cas parce que l'impédance juste à l'intérieur de la fenêtre c'est un air et juste à l'extérieur de la fenêtre aussi c'est un air. Donc, il s'agit d'une continuité moyenne et il n'y aura aucune réflexion que le son se propagera en le traitant comme un milieu homogène continu. Donc, la fenêtre est comme. Ainsi, le coefficient d'absorption acoustique de cette fenêtre par la définition sera 1.
Ainsi, chaque fois qu'il y a une continuité moyenne, il n'y a pas de blocage entre le milieu, puis l'absorption est toujours entièrement 1 ou la vague de son se propage uniformément. Mais cela ne veut pas dire qu'il s'agit d'un bon absorbeur parce qu'il permet de passer à travers tout.
Ainsi, le coefficient de transmission dans ce cas deviendra un coefficient qui n'est pas souhaité.
Nous devons donc réduire la réflexion et la transmission. Maintenant, nous avons défini ce α ici. Donc, comme vous voyez cela est mentionné comme une fraction et une intensité, c'est quoi. C'est l'incident énergétique par mètre carré. Donc, évidemment, par définition, ce α est simplement une intensité qui est un incident. C'est l'intensité absorbée par mètre carré désolé l'énergie absorbée par mètre carré divisée par l'énergie absorbée par l'incident énergétique par mètre carré.
Donc, c'est un rapport entre les intensités et les intensités sont l'énergie par temps par unité de temps ou simplement puissance par mètre carré. Ainsi, il est absorbé par mètre carré divisé par un incident de puissance par mètre carré.

(Référez-vous à la diapositive: 10:59)

Donc, α est sortie pour être par unité de surface du matériau. Donc, nous avons chaque fois que nous avons un échantillon et nous mesurons la valeur du coefficient d'absorption acoustique pour un échantillon de matériau particulier. Donc, par définition, ce α nous donne la valeur de ce qui est l'absorption par mètre carré de surface du matériau qui est exposé à l'intensité de l'incident. Donc, si c'est une surface unitaire de la matière, alors si supposons que nous avons une surface de surface S.
Ainsi, la surface totale de la surface est S qui est en fait exposée à l'onde incidelle, alors l'absorption acoustique totale dans ce cas deviendra le coefficient d'absorption acoustique moyen multiplié par la surface. Donc, ceci sera l'expression de l'absorption acoustique totale qui se produit à travers une surface particulière, nous multiplions la surface de surface en quelque soit le coefficient d'absorption moyen de cette surface et les unités pour cela est Sabin.
Donc, c'est l'unité pour l'absorption par une surface et elle est définie comme ce qui est l'absorption acoustique de 1 mètre carré d'une surface parfaitement absorbante.

(Référez-vous à la diapositive: 12:19)

Donc, la valeur α dépend maintenant de nombreux facteurs. Cela dépend de la fréquence des incidents. Elle dépend aussi de l'épaisseur du matériau. Donc, lorsque nous avons discuté de la valeur α pour le matériau en question, rien n'a été mentionné à propos de la surface du matériau ou de l'épaisseur. Donc, nous savons maintenant que lorsque la valeur α est mentionnée, cela signifie qu'elle est prise en compte pour une surface unitaire d'un matériau, mais qu'en est-il de l'épaisseur.
Ainsi, l'épaisseur est également fixée parce que α dépend aussi de l'épaisseur du matériau. Ainsi, lorsque la valeur α est donnée pour tout matériau ou un graphe que vous voyez d'α, généralement l'épaisseur du matériau est également mentionnée avec elle. Donc, ça dépend de la fréquence, ça dépend de l'épaisseur du matériau. Cela dépend aussi de ce que nous utilisons, du type de matériau, de la finition de la surface du matériau et de la méthode de mise en place de ce matériau.
Donc, nous allons discuter de ces facteurs particuliers un par un individuellement en profondeur lorsque nous discutons des absorbeurs de sons fibreux poreux. Donc, pour l'instant, voyons ces facteurs et nous en discuterons au fur et à mesure que nous commençons la discussion sur les absorbeurs fibreux poreux. Donc, comme je l'avais dit, il y a 2 mesures principales qui sont utilisées pour évaluer la performance d'un absorbeur sonore. Donc, la première est la valeur α qui est le coefficient d'absorption acoustique. Le deuxième est le coefficient de réduction du bruit NRC.

(Référez-vous à la diapositive: 13:45)

Ainsi, ce CNR est défini comme étant la moyenne des coefficients d'absorption mesurés pour les bandes de 250 Hertz, 500 Hertz, 1000 Hertz et d'octave de Hertz 2000, et alors c'est la valeur qui est obtenue est arrondi au multiple le plus proche de 0,05. Ainsi, le CNRC peut être écrit comme suit:

NRC = α250 + α500 + α1000 + α2000

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; arrondi au multiple le plus proche de 0,05. Par conséquent, il s'agit d'une mesure à valeur unique et, peu importe ce que nous obtenons, nous arronis au multiple le plus proche de 0,05. Alors, disons que si vous avez une valeur de 0,78, alors elle peut être arrondises à 0,80. De même, une valeur de 0,74 peut être arronmise à 0,75 et ainsi de plus. Donc, ça devrait être un multiple de ça. Donc, c'est la façon dont il est défini. Donc, comme vous voyez ici que le CNRC est une valeur unique alors que, α est un ensemble de grandes, c'est un grand ensemble de valeurs pour chaque fréquence particulière.
Donc, en fonction du nombre de fréquences ou de la fréquence d'échantillonnage que nous prenons ou du nombre d'observations que nous prenons, nous pouvons avoir une gamme de valeurs de α pour chaque fréquence individuelle, mais le CNRC ne devient qu'une seule mesure de valeur. Par conséquent, grâce à ce CNRC, il est très utile de jeter un coup d'œil sur le type de matériel qu'il représente. Donc, c'est un très, c'est une mesure de valeur unique très rapide et peut être rapidement utilisée pour jeter un coup d'oeil à travers différents matériaux. Donc, un designer est venu ou nous sommes allés à une usine ou à l'industrie et il y a une sélection de 200 matériaux différents.

Donc, passer par la valeur α pour chaque fréquence de ce matériau sera évidemment très fatiresante. Donc, rapidement, on peut juste voir qu'il s'agit de la fréquence la plus sensible entre 250 et 2000. Donc, dans ce qui est la valeur moyenne. Ainsi, avec une valeur unique vous pouvez définir et classer les différents matériaux, mais il est évident qu'une analyse plus approfondie n'est pas possible avec ceci. Donc, surtout si nous devons trouver ce qui est l'absorption à des fréquences très basses ou à des fréquences élevées, le CNRC ne peut pas être utilisé parce que ce n'est que pour cette gamme de fréquence intermédiaire sensible.
Ainsi, dans ce cas, le coefficient d'absorption acoustique sera une bien meilleure valeur pour évaluer la fréquence. Donc, ils ont tous deux un but différent. Maintenant que nous avons défini ce qu'est un matériau absorbant le son et ce qu'il fait, il fait ce qu'il fait, c'est qu'il permet à la plupart des sons de passer par lui. Ainsi, la réflexion est minimisée et tout en passant par la dissipation se produit et, par conséquent, la transmission est aussi minimisée.
(Référez-vous à l'heure de la diapositive: 16h53)

Aujourd'hui, différents types d'absorbeurs sonores existent aujourd'hui. Ainsi, traditionnellement ces matériaux absorbants sont classés en absorbeurs de son poreux et fibreux, absorbeurs de son, Helmholtz Resonateur, puis nous avons des panneaux perforés et des absorbeurs de panneaux micro-perforés qui sont des sous-catégories de ce Resonateur Helmholtz. Alors, commençons notre discussion sur le premier type d'absorbeur qui est l'absorbeur de son poreux.

(Reportez-vous à l'heure de la diapositive: 17:19)

Donc, un milieu poreux si vous avez vu une éponge domestique par exemple, vous voyez qu'il a une phase solide, mais ensuite il y a beaucoup de pores et d'ouvertures dans le matériau qui constitue une seconde phase qui est la phase fluide. Il s'agit donc d'un exemple typique d'un milieu poreux.
De même, si vous avez vu par exemple un sac de jute ou un sac mitrailleurs en jute. Donc, dans ce cas, il y a beaucoup de fibres et vous avez un sac, mais est-ce complètement solide? Non, il y a une partie de fibre qui est solide, mais il y a des fossés entre les fibres qui sont des ouvertures qui ont la phase fluide qui est la phase de l'air. Il s'agit donc d'une combinaison à la fois de la phase solide et de la phase air. Donc, c'est la description.
C'est pourquoi nous étudions ensemble des médiums poreux et fibreux, parce qu'ils ont tous deux le même but et qu'ils dissipent le son de la même façon. Donc, il s'agit simplement d'une classe de matériaux qui contient des fibres minces qui sont faiblement collées ensemble ou qui contiennent un tunnel ouvert comme des structures solides avec des pores interconnectés. Donc, dans tous les cas, ils ont 2 phases ; l'une est la phase solide que nous appelons le cadre du matériau et la phase fluide que nous appelons l'air. Pour vous donner quelques exemples.

(Référez-vous à la diapositive: 18:41)

Cela montre l'image SEM d'une fibre de verre non traitée. Il s'agit donc de la matière poreuse la plus commune à un matériau fibreux poreux. Donc, ici, il n'est pas traité. Donc, les fibres qu'ils sont lâchement tenues ensemble. Donc, évidemment, il ne peut pas être de le transformer en une couche de matière, il y a des liens à faire. Donc, quand c'est quand on y ajoute de la résine, on obtient les fibres de verre resiné. Donc, ici les fibres qu'ils sont en lien lâche et puis elles sont tissées dans un tissu.
Donc, ce que nous obtenons, c'est que nous avons un tissu et que nous obtenons ces fibres qui sont liées ensemble, mais évidemment, il y aura des trous et des trous dans tout le monde. Donc, ces actes sont les ouvertures ou les pores.
Donc, c'est l'image de la fibre de verre résonnante. C'est l'un des absorbeurs sonores les plus courants utilisés à des fins industrielles.

(Référez-vous à la diapositive: 19:39)

D'autres absorbeurs sonores qui sont utilisés sont la mousse, la mousse de polyuréthane qui, dans le terme commercial, nous appelle aussi éponge. Donc, c'est notre première éponge ou une mousse de polyuréthane. Donc, ici ce que vous voyez c'est que vous avez une phase solide, mais ensuite il y a des trous entre eux ces zones sombres sont les trous ou les pores. Donc, vous avez à la fois une phase solide et une phase de l'air. Cette figure montre les fibres d'un composite de fibre de jute qui a été collé avec quelques alcali 3%.
Donc, ici aussi la liaison est faite parce que si vous avez des fibres libres, alors elle le fait. Il ne peut servir à aucune raison qu'il doit y avoir des liens pour le transformer en une structure ou en un matériau. Donc, les fibres sont ajoutées ou l'agent de collage est ajouté, puis ils sont tissés ensemble dans un tissu de matière et c'est le genre de matériau que nous obtenons. Donc, nous avons une structure est fournie à cause de ces fibres liées et puis les trouées entre ces fibres deviennent la phase de l'air.

(Référez-vous à la diapositive: 20:41)

Donc, quel est le mécanisme de dissipation dans ce type de média. Donc, dans ce genre de média comme vous le savez comme vous pouvez déjà deviner que dans ce genre particulier de matériau il a beaucoup de pores et d'ouvertures, il y a beaucoup de lacunes. Ainsi, lorsque cette surface de matériau particulière est exposée à un bruit incident, le son peut passer. Il ne s'agit pas d'un mur de ciment ou d'un matériau où il n'y a pas de trou qui peut bloquer le son. Donc, ce matériau a beaucoup de pores et d'ouvertures.
Donc, l'avantage de ceci est que chaque fois que le son et l'intensité incident sur eux, la plupart d'entre eux peuvent passer par ces pores et ouvertures. Donc, puisqu'il permet à la plupart d'entre elles d'entrer dans le matériau. Par conséquent, la réflexion est minimisée et l'absorption est maximisée. Donc, ici, c'est la majorité du mécanisme de l'incident énergétique ou l'incident de l'énergie sonore est capable d'entrer à cause des pores et ouvertures présents sur la surface exposée du matériau.
Ainsi, lorsque la plus grande partie du son est capable d'entrer dans la réflexion du matériau est minimisée, puis quand elle pénètre alors elle passe à travers une série d'un tel tunnel tortueux comme l'interconnexion des pores, comment la réflexion est-elle minimisée. Maintenant, voyons comment se dissipe la dissipation.

(Heure de la diapositive: 22:03)

Donc, la dissipation a lieu. Donc, une fois que la plus grande partie de l'énergie sonore est déjà entrée dans le matériau, la dissipation peut se faire à travers ces différents mécanismes qui sont le cisaillement visqueux, la friction, la diffusion et les vibrations structurales, et ces deux sont les plus dominants. Ce sont les mécanismes dominants de dissipation de l'énergie sonore.
(Référez-vous à la diapositive: 22:31)

Donc, le cisaillement visqueux nous permet d'en discuter un par un. Donc, quand la vague d'incident qu'ils traversent. Donc, l'énergie sonore est un incident, puis cette onde sonore passe par les pores et les ouvertures du matériau. Donc, à l'intérieur de ces pores, qu'est-ce que ça veut dire. Cela signifie que les molécules d'air qu'elles oscillent entre et fro. Donc, ils ont cette vibration longitudinale et c'est cette vibration longitudinale des molécules d'air qui se passe dans le qui fait la propagation de l'onde sonore. Ainsi, la propagation des ondes sonores implique une oscillation longitudinale des particules d'air. Donc, quand les particules d'air qu'ils traversent, elles peuvent passer aux pores.
(Référez-vous à la diapositive: 23:13)

Donc, je vous l'expliquerai dans cette figure particulière. Disons que pour vous expliquer ce qui est un cisaillement visqueux, disons que nous avons une frontière solide. Alors, disons que nous avons un tuyau et cela montre la vue latérale d'un tuyau. Alors quand c'est la phase solide et c'est la phase fluide.
Donc, quand les vagues entrent. Donc, ici, ils ne font face à aucune résistance, mais juste à proximité de la limite du solide et des fluides. Donc, c'est une interface fluide solide. Donc, juste à côté de la limite la phase quelque chose appelée traînée visqueuse ou résistance visqueuse. Donc, ici le solide quand le fluide traverse efficacement ce qu'il signifie est que ces solides qu'il essaie de réduire la vitesse du fluide qu'il basse tente de réduire la vitesse du fluide.
Donc, tout comme la friction agit entre deux surfaces solides. Donc, quand on a un bloc solide coulissant sur un autre bloc solide. Donc, on a des frictions. De la même façon lorsque nous avons une couche fluide coulissant ou glissant à travers une surface solide, alors nous obtenons une résistance visqueuse qui est similaire à une friction dans le cas solide. Donc, ici, il essaie de s'opposer au mouvement du fluide sur lui. Donc, il peut faire face à une résistance visqueuse ici.

Donc, c'est juste. Donc, c'est la zone de viscosité ou de résistance visqueuse. Donc, il n'agit que près des frontières et cela ne soulève pas de résistance, mais si nous avons un matériau où nous avons beaucoup de pores. Alors, disons que c'est le matériau. Donc, je vais dessiner la partie solide en ombrissant et fluide en partie par décalage entre eux. Donc, c'est une sorte de milieu fibreux et il y a beaucoup de trous et cela devient la partie solide, ça devient la partie fluide.
Donc, comme l'air passe. Donc, il y aura une certaine résistance visqueuse ici, il y aura une certaine résistance visqueuse ici. Donc, à chaque frontière, ils le seront. À chaque limite, le flux d'air sera confronté à une résistance visqueuse. Et, dès lors que vous augmentez le nombre de telles ouvertures dans un matériau particulier, plus sera la résistance visqueuse à la circulation de l'air et c'est pourquoi ces matériaux qui ont beaucoup de pores et d'ouvertures.
Nous avons donc beaucoup de zones où la résistance visqueuse a lieu.
(Référez-vous à la diapositive: 26:03)

La seconde forme de dissipation est sous forme de frottement. Donc, alors que les ondes sonores entrent et nous disent les fibres qu'elles sont faiblement liées, elles ne sont pas solides comme une table solide ou quoi que ce soit. Ainsi, lorsque la onde sonore se transmet comme une oscillation longitudinale que les fibres à travers lesquelles il passe, elles entrent en contact avec elle et elles vont aussi commencer à vibrer.
Et quand ces fibres vibrent, elles peuvent se frotter les unes contre les autres et quand elles se frotter les unes contre les autres, nous avons une résistance au frottement. Donc, nous avons une résistance fluide solide puis une résistance solide. Donc, nous avons des frottements dus au frottement des fibres ensemble. Le troisième mécanisme est la diffusion.
(Référez-vous à la diapositive: 26:47)

Donc, si supposons que nous ayons un matériau et qu'il a un pore très tortueux qui signifie que c'est le matériau et c'est le flux d'un pore le pore est quelque chose comme ça. Il s'agit donc d'une série de quelques interconnectés ; il s'agit de la voie de l'interconnexion des pores. Donc, ce qui signifie que le même matériau qu'il doit traverser par un long sentier sinueux et que cette voie peut avoir de nombreux virages, de nombreux virages et virages, et quand la onde sonore passe par ces virages et la diffusion par torsion peut avoir lieu.
Donc, une certaine énergie peut aussi être perdue dans la diffusion. Et un exemple rapide de cela nous permet de voir que nous avons un tuyau long ou un tuyau qui est creux et nous le souffrons ou nous avons mis du bruit à l'intérieur et nous le souffrons. Puis il suit une voie droite et vous pouvez entendre un bruit fort de l'autre extrémité également. Mais si vous détournez la même torsion du tuyau et transformez-le en lots de plieuses dans ce cas lorsque vous souffrez d'une extrémité.
Donc, quel que soit le bruit venant d'une extrémité, le son que vous entenez à l'autre bout serait plutôt atténué parce que la plupart d'entre eux seront perdus parce qu'il passe par un chemin très tortueux et très tortueux et beaucoup de diffusion s'est produite entre les deux. La dernière forme de mécanisme est la vibration structurale. Donc, ce que cela signifie c'est que lorsque la vague quand les ondes sonores sont entrées dans les pores ou les ouvertures et qu'elles sont comprimées et en expansion parce que l'onde sonore est une série de compression et d'expansion de l'air.

Ainsi, au fur et à mesure qu'ils se compressent et se développent dans la structure environnante voisine, ils essayeront aussi de comprimer et d'augmenter un peu en réponse à la compression d'air et si la partie solide a un nombre suffisant de modules en vrac. Donc, il sera le résistant à la compression et à l'expansion. Ainsi, pour chaque compression et expansion, les ondes sonores elles-mêmes devront faire un peu de travail pour faire en sorte que cette structure s'agrandit et la compresse, et le travail effectué sera perdu sous forme de chaleur pour que la structure vibre avec la vague de son.
(Référez-vous à la diapositive: 29:09)

Donc, le mécanisme de dissipation commune qui est visqueux et la résistance est montré ici à travers ce diagramme. Ainsi, la viscosité agit autour de toutes les limites des pores, puis chaque fois que 2 fibres se frottant ensemble, c'est la friction.

(Référez-vous à la diapositive: 29:23)

Donc, maintenant que nous savons ce qui est le mécanisme de dissipation dans un matériau d'absorption acoustique, je vous donnerai un traitement d'absorption acoustique typique qui constitue. Nous avons un absorbeur qui est soutenu par un matériau de support dur et il y a une membrane placée sur le dessus. Pourquoi une membrane est placée sur le dessus parce qu'elle veut protéger les ouvertures et les pores parce que si ces ouvertures et pores elles-mêmes se bougaient à cause de la poussière et des contaminants, alors le son ne serait pas capable d'entrer et la réflexion les choses se refléteront et aucune absorption n'aura lieu.
Donc, pour protéger ces pores et ouvertures et le film mince acoustiquement transparent est ajouté, nous avons l'absorbeur et ceci est suivi d'un support. Ce support est parfois ajouté pourquoi, lorsque les ondes sonores passent à travers elles se dissipent, mais certaines d'entre elles se transmettent également de l'autre extrémité. Pour réduire au minimum la transmission, un matériau de blocage est ajouté à la fin de celle-ci.
Il s'agit donc d'un traitement typique pour une bonne absorption acoustique qui minimise la réflexion et minimise également la transmission. Donc, avec cela, je voudrais clore la discussion sur les sons d'absorption du son. La classe suivante sera également consacrée à une étude plus spécifique sur les absorbeurs de sons fibreux poreux.
Je vous remercie.