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Vídeo 4

Hola y bienvenidos a la conferencia 31 de la serie sobre Materiales Acústicos y Metamateriales.
Por lo tanto, estamos discutiendo aquí sobre el tipo de membrana Metamateriales Acústicos y esta es la conferencia número 4 sobre este tipo particular de metamaterial acústico. Así, en la conferencia anterior estudiamos sobre cuál es la densidad de masa efectiva de una célula unitaria, donde solo tenemos una membrana estirada y luego estudiamos sobre cuál es la densidad de masa efectiva de una célula unitaria de tal metamaterial, donde se tiene una membrana estirada con alguna masa central unida a ella.
Así, hoy continuaremos nuestra discusión sobre eso y discutiremos acerca de la expresión para la densidad de masa efectiva y luego la región donde esta densidad se vuelve negativa y cuál es su efecto, que será seguido por, cuáles son las características de respuesta de tal tipo de metamateriales acústicos tipo membrana. Por lo tanto, comencemos aquí nuestra discusión.
(Consulte la hora de la diapositiva: 02:23)

Por lo tanto, para revisar rápidamente este tipo de metamateriales acústicos tipo membrana, donde se tiene una membrana estirada y hay una masa pegada encima de ella y todo se sujeta dentro de una guía de ondas. Por lo tanto, esta es la célula unitaria para esto y fue propuesta por Yang et al.

2008 la referencia se da aquí. Por lo tanto, esta es la célula de la unidad que se propuso, usted tiene una guía de onda de la sublongitud de onda, entonces usted tiene la membrana estirada con una masa unida que se sujeta dentro de esto y porque esta célula de la unidad que por lo general se conectan en serie y será una parte de una guía de onda larga.
Por lo tanto, cualquier frente de onda es incidente cuando pasa a través de la guía de onda larga, se convierte en una onda de plano armónico. Por lo tanto, sólo la propagación de onda plana debido al; debido a la condición impuesta por una guía de onda sólo tiene lugar la propagación de onda plana. Por lo tanto, el frente de onda de plano armónico es incidente en esta célula de unidad. Así, en la conferencia anterior derivamos cuál es la densidad de masa efectiva para este tipo de célula unitaria y la expresión se da por esto.
(Consulte la hora de la diapositiva: 02:32)

Así que, si ves aquí ρeffective es esta particular expresión aquí. Así que aquí en el aquí esto es 1 Ad
; aquí A es el área de superficie de la membrana, d es la longitud de la célula de la unidad. Por lo tanto, A en realidad es el área de superficie de la membrana cuando la membrana no se transfiere cuando la membrana está en equilibrio, no ha sufrido ningún desplazamiento transversal.
Por lo tanto, bajo la condición de equilibrio el área de la membrana será la misma que el área de la célula de la unidad o el área de sección transversal de la guía de onda. Por lo tanto, este es el área de sección transversal de la célula de la unidad multiplicada por la longitud de la celda de la unidad. Por lo tanto, esto pasa a ser 1 por el volumen de la celda de unidad esta cantidad. Y en el interior tenemos M que es la masa total de la membrana más el aire cerrado y luego m que es la masa pequeña unida a la

membrana. Por lo tanto, aunque la masa es pequeña el valor de la masa será más grande porque su material denso que está unido a la membrana y:

ρeffective = 1 Ad [M + m (ω0 2 ω0 2 − ω2)]

Por lo tanto, aquí ω es la frecuencia del incidente, ω0 es la frecuencia angular natural de esta célula de la unidad y encontramos que en esto era:

ω0 = √ km m

Donde es km es la rigidez de la membrana y la rigidez de la membrana depende de la tensión aplicada a la membrana. Por lo tanto, esta es la rigidez de la membrana por la masa de la masa que se une a la membrana.
Así que, como se ve aquí, la frecuencia natural en este caso es independiente de la masa de la propia membrana porque la membrana es generalmente una muy ligera, es un ligero material flexible y en la parte superior de él se ha unido una masa densa. Por lo tanto, la frecuencia natural total se regirá por la masa densa, porque la masa de la membrana será bastante insignificante en comparación con eso. Por lo tanto, esta fue la expresión para la frecuencia angular natural y esta es la expresión para la densidad de masa efectiva de esta célula de unidad.
(Consulte la hora de la diapositiva: 04:44)

Entonces, vamos a explorar lo que sucede cuando esta densidad se vuelve negativa. Por lo tanto, este concepto también ha sido discutido en las conferencias sobre metamateriales acústicos, donde discutimos lo que sucede cuando el módulo a granel o la densidad se vuelve negativa. Por lo tanto, también puede hacer referencia a esas conferencias, pero estoy discutiendo brevemente el efecto aquí. Por lo tanto, cuando la densidad es positiva, entonces la c que es la velocidad de la onda acústica será:

c = √ B ρ

Que será una cantidad real.
Por lo tanto, es la raíz cuadrada de alguna cantidad positiva y de manera similar:

k = ω c

También será una cantidad real y la ecuación de onda acústica será una ecuación de una onda armónica de viaje de avión o un plano armónico que propaga una onda de esta forma;

p = pmaxe j (ωt−kz)

Donde z es la dirección de la propagación de las olas. Así que, aquí he tomado z porque z es una dirección en la que la onda se propaga y x e y es el, es un plano de la membrana.
Por lo tanto, obtenemos una onda acústica de propagación del avión cada vez que tenemos una densidad positiva. Por lo tanto, cuando la onda de incidente es tal que la densidad del medio es positiva, entonces las ondas se propagarán a través del metamaterial acústico.

(Consulte la hora de la diapositiva: 06:06)

Pero cuando esta densidad a ciertas frecuencias se vuelve menos de 0 entonces,

c = √ B ρ

Por lo tanto, estará bajo la raíz de algunas cantidades negativas. Por lo tanto, esto será imaginario;

k = ω c

También será una cantidad imaginaria porque esto es real esto es imaginario. Y hemos resuelto esta ecuación antes de lo que sucede cuando ρ o B < 0, c = jcreal y k = ω jcreal; así

se convierte en: −j × −jkreal.
Por lo tanto, es menos, algunos −j × número real. Por lo tanto, este es el valor de k. Entonces, cuando usted pone este valor en esta ecuación anterior, que era la ecuación para una onda de propagación del plano, usted termina con una cantidad que es algo así. Así que, aquí terminas con una cantidad que se ve algo así aquí. Así que, aquí esto es más porque esto era −kz.
Por lo tanto, menos k se convierte en + jkreal. Por lo tanto, esto se convierte en la ecuación general.
Entonces, lo que observas es que la ecuación que estás obteniendo no es la ecuación de una onda de propagación, es la ecuación de una onda de descomposición y la onda sonora o una onda acústica se define como una onda de propagación, cuando la, cuando las fluctuaciones o la perturbación en el medio se propaga a través del espacio, entonces llega entonces el sonido llega desde el punto a al punto b y el oyente puede escucharlo. Pero aquí la onda decae, no se propaga a través del material.
Por lo tanto, no obtenemos una propagación de ondas acústicas a través de la célula de la unidad. Por lo tanto, este es el efecto de la densidad de masa negativa. Por lo tanto, ahora vamos a explorar esta expresión y encontrar lo que es la región donde se produce una densidad de masa efectiva negativa.
(Consulte la hora de la diapositiva: 08:10)

Por lo tanto, esta es nuestra ecuación ρeffective. Por lo tanto, como ven aquí esta cantidad es positiva, todo esto es positivo. Por lo tanto, este valor se volverá negativo sólo cuando esta cantidad aquí se vuelva negativa. Así que, siempre que ω < ω0, entonces este denominador será positivo aquí. Entonces, ¿qué obtenemos? El denominador es positivo. Por lo tanto, la cantidad global va a ser positiva, positivo más positivo siempre será positivo.
Por lo tanto, en este rango en particular la densidad efectiva es mayor que 0 y porque es mayor que
0. Así que, obtenemos. Por lo tanto, las ondas acústicas se propagarán a través del metamaterial acústico.

(Consulte la hora de la diapositiva: 08:56)

Ahora, veamos el caso 2. Entonces, en el caso 2 ¿qué pasa? Así que, ahora, discutimos lo que sucede todavía ω < ω0. Ahora, ¿qué pasará si ω = ω0? Por lo tanto, se convierte en igual a ω0, este denominador se convertirá entonces en 0.
Así, cuando el denominador se convierte en 0, esto se convierte en algo de cantidad, esto se convierte en 1 sobre Ad en M más algún valor infinito. Por lo tanto, esto se convierte en 0 la cantidad global tiende al infinito.
Así, rho efectivo tiende al infinito. Entonces, ¿qué quiere decir por la efectiva densidad de masa que se convierte en infinito? Significa que ahora tenemos el material ahora se comporta como una pared rígida muy densa y simplemente bloquea el sonido y no permite que las ondas pasen a través.
Así que, como ven aquí cuando la frecuencia del incidente se está volviendo igual a la frecuencia natural de la célula, entonces en lugar de una resonancia obtenemos una anti-resonancia. En la resonancia que va a tener resonancia conduce a la resonancia es un fenómeno cuando un material ofrece resistencia mínima al flujo de ondas de sonido y por lo tanto se obtienen grandes ondas de amplitud que se propagan a través de, pero aquí su la otra manera alrededor de aquí el material está ofreciendo la máxima resistencia al flujo de sonido y está bloqueando la propagación de ondas de sonido.
Por lo tanto, esto es una resonancia que sucede aquí, ok.

(Hora de la diapositiva: 10:23)

Ahora, ¿qué sucede cuando ω > ω0? Por lo tanto, cuando ω > ω0, esta cantidad se volverá negativa, pero esta cantidad seguirá siendo positiva. Por lo tanto, la ρefectiva general serα positiva solo cuando la magnitud de esta cantidad positiva vaya a ser; va a ser menor que la magnitud de la cantidad negativa.
Por ejemplo, digamos que la primera cantidad fue 4 y la otra fue menos de 5; sólo entonces cuando la magnitud de esta cantidad y magnitud de la cantidad negativa es tal que la magnitud de la cantidad positiva es menor que la magnitud de la cantidad negativa entonces la suma será una cantidad negativa. Por lo tanto, esto fue sólo un ejemplo para mostrarle lo que significa, cómo será negativo el ρeffective.
Así que, como ven aquí. Por lo tanto, cuando este es el caso, el valor total de la ρefectiva será negativo cuando la magnitud de M que es m y el es menor que la magnitud de esta cantidad negativa y la magnitud de la cantidad negativa va a ser menos de esa cantidad. Por lo tanto, se convertirá en éste. Así,

M < m (ω0 2 ω2 − ω0 2)

Así que, vamos a resolver esto para obtener lo que debe ser el valor. Así que, si lo solucionas aquí.

Por lo tanto, lo que se obtiene es que puede llevar este m al otro extremo. Por lo tanto, lo que usted consigue es m M debería ser usted está tomando este m aquí aquí va a ser mayor que y usted toma esta cantidad al otro extremo. Por lo tanto, se convertiría en m M
> (ω 2 − ω0 2 ω0 2)

Entonces, esto es lo que se obtiene si se resuelve esta desigualdad, que es lo que significa: m M
> (ω ω0) 2
− 1

Resolver esto más allá de lo que obtenemos es: (ω ω0) 2
< 1 + m M Así que, acabo de tomar este -1 aquí. Por lo tanto, se convierte en: (ω ω0) 2
< 1 + m M Así que, vamos a resolverlo una vez más. Por lo tanto, en última instancia lo que obtenemos es:

ω < ω0 √ m + M M

Por lo tanto, este es el valor que obtenemos. Así que, cada vez que el ω satisface esta desigualdad, que es mayor que ω0, pero menos que esta cantidad aquí, entonces tendremos una densidad negativa.

(Consulte la hora de la diapositiva: 13:34)

Por lo tanto, para reiterar esta es la región, este es el rango dentro del cual la frecuencia del incidente tiene que mentir para que el material se comporte como un material de densidad negativa. Por lo tanto, esto es lo que llamamos la región de la densidad negativa de:

ω0 < ω < ω0 √ m + M M Y, podemos escribir esto en términos de frecuencia lineal como: ω0 2π
< f < ω0 2π
√ m + M M

Por lo tanto, esta es la región de densidad negativa. Por lo tanto, cuando la frecuencia angular se encuentra dentro de este rango o la frecuencia lineal se encuentra dentro de este rango en ese caso, el material se comporta como un material de densidad negativa. Y cuando la densidad se vuelve negativa, entonces no obtenemos ninguna propagación. Así, lo que sucede, las ondas acústicas no se propagan a través del metamaterial acústico.
Así, dentro de esta región el sonido se bloquea o el material se comporta como un tradicional se comporta como un material de barrera perfecto. Ahora vamos a estudiar el caso 4, qué sucede cuando:

ω = ω0 √ m + M M

(Hora de la diapositiva: 15:06)

Entonces, ¿qué obtienes es eso, en ese caso si solucionas lo que vas a llegar aquí es. Por lo tanto, estoy resolviendo aquí. Así, ω = ω0 √ m + M M Así, si pones estos valores de lo que significa que (ω ω0) déjenos reescribir esta ecuación aquí. Así que, lo que obtienes es, esta es la igualdad.
Así que, si ponemos este valor aquí. Por lo tanto, esto implica que (ω ω0); estoy poniendo como esta cantidad. ¿Y qué es esta expresión en su interior? Esta expresión en nuestro interior nos permite evaluar esta expresión en su interior.
¿Esto es lo que? Es M + m y si divides el numerador y el denominador por ω0 2 lo que obtenemos es:

1 1 − (ω/ω0) 2

Aquí tenemos dividiendo el numerador y el denominador por ω0 2, esta es la expresión con la que terminamos. Por lo tanto, pongamos este valor de (ω/ω0

) de esta expresión aquí. Así que,

get is, M plus small m into 1 upon 1 minus this quantity here. Si usted resuelve más lo que obtendrá es m más M en esto se convertirá en esto se convertirá en un multiplicado por M dividido por este m menos m más M menos m. Por lo tanto, se convertirá en menos de m. Por lo tanto, lo que se obtiene es:
M − M = 0. Por lo tanto, una vez que pones esta igualdad y te solucionas consigue un valor 0.
Por lo tanto, esta expresión se convierte en esta expresión es igual a 0. Por lo tanto, cuando ω alcanza este valor lo que obtenemos es ρeffective = 0. Así que, aquí obtenemos la resonancia. Así que, aquí en lugar de obtener la resonancia a frecuencia natural, estamos obteniendo una resonancia a este valor en particular aquí. Entonces, ahora, el material se comporta como si no hubiera densidad. Por lo tanto, lo que significa que es casi como un medio de aire o ninguna densidad efectiva y por lo tanto, no ofrece resistencia y lo que obtenemos es que cualquier respuesta. Por lo tanto, una densidad negativa significará que cualquiera que sea la cantidad de fuerza más pequeña puede excitar el material y el material se acelerará.
Por lo tanto, lo que significa que las partículas en el material pueden acelerar incluso en la excitación más pequeña. Así, aquí la onda de repente se amplifica en grandes amplitudes y se propagan sin ninguna pérdida de transmisión. Por lo tanto, esto es lo que sucede la resonancia sucede y la transmisión pesada tiene lugar en esta frecuencia particular. Ahora vamos a ver el último caso.
(Hora de la diapositiva: 18:22)

Por lo tanto, el último caso es cuando:

ω > ω0 √ m + M M

Entonces, como habíamos estudiado antes, ya estudiamos la otra desigualdad cuando ω era menor que esto y encontramos que en ese caso: ρeffective < 0. De la misma manera cuando: ω > ω0 de esto, lo que significa que esta magnitud esta será más pequeña que esta cantidad positiva aquí.
Por lo tanto, esto simplemente significa que m tiempos de ω0 2 por ω0 2 − ω 2 si usted toma debe ser o déjennos simplemente borrar esto y escribir el mod por él simplemente significa que esta voluntad. Por lo tanto, el mod de este valor sería más pequeño que el mod de este valor. Por lo tanto, en general será una cantidad positiva más grande más una cantidad negativa más pequeña. Por lo tanto, obtendremos alguna cantidad positiva más pequeña. Así, rho efectivo saldrá a ser positivo y las ondas se propagarán a través de la AMM.
(Hora de la diapositiva: 19:35)

Por lo tanto, resumimos los resultados. Entonces, lo que obtenemos es cuando. Así, 1 por 1 estamos explorando todos los valores de la frecuencia del incidente y viendo lo que sucede al denso negativo, lo que sucede a la densidad efectiva. Por lo tanto, inicialmente de 0 a partir de 0 hasta la frecuencia crítica ω0, la densidad es positiva y la transmisión que tiene lugar al material, sigue una ley de frecuencia de masa tradicional. Pero de repente cuando ω → ω0 Así, en cerca de ω = ω0, la densidad se convierte en infinito anti resonancia sucede y la transmisión es casi 0. Por lo tanto, esta es la región donde se rompe la ley de frecuencia masiva y luego la lleva adelante desde:

ω = ω0 √ m + M M

, en esta región la densidad sigue siendo negativa y de nuevo ninguna transmisión tiene lugar la ley de frecuencia de masa se rompe. Y entonces cuando llega a este valor de repente tienes una resonancia y la densidad se convierte en 0 y la transmisión será pesada.
De nuevo esto no sigue la tradicional ley de frecuencia de masa, pero finalmente, una vez

ω > ω0 √ m + M M

ρeffective > 0

Y luego la transmisión se lleva a cabo de acuerdo a la ley de frecuencia masiva. Por lo tanto, esto está resumiendo.
(Hora de la diapositiva: 21:02)

Por lo tanto, hagamos un ejercicio aquí. Por lo tanto, he trazado como el ρefectivo varia con la variaci�n en la frecuencia. Por lo tanto, los parámetros que he tomado es que, tomé una membrana su membrana de luz cuya masa es de 0,2 gramos y la masa más pequeña la masa densa más pequeña que se une en la parte superior de la membrana, es de 17 gramos. Y la célula de la unidad es tal que

ω0 = 950 radianes por segundo

Y,

ω0 = √ km m

Por lo tanto, la rigidez de la membrana es la rigidez de la membrana o la tensión en la membrana se mantiene de tal manera que obtenemos la frecuencia natural como 950 radianes por segundo. Por lo tanto, 950 radianes por segundo significa lo que será su frecuencia lineal? Será: 950 2π
= 151 Hz

Por lo tanto, esta es la frecuencia donde usted el que corresponde a la frecuencia natural de la célula de la unidad y el radio que he tomado 16 milímetros y la longitud de la célula de la unidad que he tomado como 20 milímetros. Así que, si usas esta expresión aquí, sabemos que el radio es de 16 milímetros.
Por lo tanto, podemos encontrar el área que será πr 2, de manera similar sabemos la longitud de la célula de la unidad que se está utilizando que es de 20 milímetros. Por lo tanto, Un valor que puedes encontrar, d valor que puedes averiguar, sabes capital M valor, sabes pequeño m valor y también conoces el valor de ω0.
Por lo tanto, usted sabe todas estas constantes en esta expresión, entonces usted puede averiguar cómo este rho efectivo, usted puede calcular el ρeffective como una función de ω. Entonces, este fue un experimento que hice y esto es lo que he encontrado. Por lo tanto, esta frecuencia es el patrón de la densidad efectiva como una variación de la frecuencia f. Entonces, lo que ves aquí es que, inicialmente comienza con algún valor alto un valor positivo y de repente, el valor de la densidad efectiva llega al infinito y una vez que llega al infinito después de eso se vuelve negativo y luego más allá de cierto punto se vuelve positivo, pero el valor positivo es pequeño.
Así que, si usted va con esto aquí. Entonces, lo que verán es que inicialmente tenemos una densidad efectiva positiva. Tanto esta expresión como esta expresión son positivas por lo que, tenemos una gran cantidad positiva entonces de repente tiende a infinito en ω0 y más allá de que entre esta región, sigue siendo negativo y de repente cuando se convierte en igual a 0 en esta cantidad y después de 0 lo que verá aquí es que, después de 0 una vez que cruza este valor.
Por lo tanto, usted tiene una cantidad positiva menos alguna cantidad positiva negativa con alguna cantidad negativa sustraído de ella. Por lo tanto, el valor global se convertirá en un valor más pequeño. Por lo tanto, tendremos algún valor positivo menos algún negativo menos otro valor. Por lo tanto, se están restando los dos valores, pero la magnitud de esto es pequeña, menor que la positiva. Por lo tanto, lentamente va a aumentar lentamente. Por lo tanto, inicialmente el valor será más alto porque tienes dos cantidades positivas que se están agregando juntas, pero luego más adelante el valor disminuirá porque ω está aumentando.
Por lo tanto, de todos modos este valor está disminuyendo. Por lo tanto, en general alguna cantidad y algo de resta le dará un valor más pequeño, un valor positivo más pequeño. Por lo tanto, esta será la tendencia. Entonces, comienza desde un alto valor positivo, alcanza el infinito, entonces de repente se vuelve negativo y después de eso se convierte en 0 y luego lleva adelante en un menor valor positivo y esa es la tendencia que observamos aquí. Por lo tanto, podemos decir de la teoría también y es claro en el gráfico también que porque no he dibujado el gráfico aquí en el con la resolución completa, pero cuando lo intenté.
Así, en la gráfica este punto exacto correspondía a 150 algo. Por lo tanto, era 151 que es la frecuencia natural y este punto corresponde en algún lugar alrededor de 1400 y si usted calcula este 151 bajo la raíz de 17.2 por 17 lo siento 0.2. Por lo tanto, poniendo este valor m y M, obtendrás 1400 Hertz y eso es lo que esto es correspondiente.
(Consulte la hora de la diapositiva: 25:32)

Ahora, les mostraré algunos de los gráficos de los experimentos reales que se hicieron. Así, un experimento fue llevado a cabo por Yang et al 2008 que propusieron este metamaterial. Por lo tanto, con un gráfico se muestra. Por lo tanto, en este gráfico en particular lo que esta sierra es que esta línea azul predice. Por lo tanto, este es un gráfico entre la transmisión versus la frecuencia y lo que es la transmisión como porcentaje, es el, es 100 multiplicado por el coeficiente de transmisión.
Entonces, ¿qué porcentaje?
Por lo tanto, significa qué porcentaje de la onda de incidente se está transmitiendo. Por lo tanto, más alta la transmisión significa que el material no es bueno, no está bloqueando el sonido, no es un buen material de barrera y el menor de la transmisión lo que significa que el material es un buen material de barrera. Así que, aquí esta es la predicción por ley de frecuencia de masa, sabemos que por ley de frecuencia de masa a medida que la frecuencia aumenta la reducción de ruido aumenta o la o hay más pérdida de transmisión.
Por lo tanto, en otras palabras a medida que la frecuencia aumenta, la transmisión se reduce. Por lo tanto, hay una relación lineal que es dada por este azul, pero el real. Por lo tanto, esto es lo que la ley de frecuencia de masas predice, pero el coeficiente de transmisión real como una transmisión se ha encontrado para seguir esta línea roja aquí, esta es la transmisión. Por lo tanto, lo que se ve es que tiene dos picos y un fuerte chapuzón.
Y esta fuerte caída es la región donde la densidad se vuelve negativa y es por eso que cuando la densidad es negativa la propagación se detendrá. Por lo tanto, habrá una fuerte caída en la transmisión. Entonces, esta es la región donde de repente la ley de frecuencia de masa se rompió.
(Consulte la hora de la diapositiva: 27:15)

Por lo tanto, esto es para el mismo material este es el gráfico de la densidad efectiva. Así que, como se puede ver el mismo punto en el que se obtuvo una fuerte caída en la transmisión, corresponde al punto en el que se tiene la región de densidad negativa.
(Consulte la hora de la diapositiva: 27:29)

Así que, para resumir tanto de los experimentos como de las simulaciones así, lo que vemos es que, cuando usamos este tipo de metamaterial, entonces la respuesta de transmisión versus frecuencia es en realidad un perfil de inmersión de dos picos y la caída corresponde a la región donde la densidad efectiva se vuelve negativa. Por lo tanto, la región de inmersión es donde esto está siendo satisfecho.
(Consulte la hora de la diapositiva: 27:52)

Por lo tanto, el mismo gráfico se convierte en la región de inmersión de transmisión, que es la región de inmersión de transmisión.
(Consulte la hora de la diapositiva: 27:56)

(Consulte la hora de la diapositiva: 27:59)

Y en el gráfico r también esta región donde se produce la densidad negativa es la región de la caída de la transmisión, ok.

(Hora de la diapositiva: 28:08)

Por lo tanto, de nuevo esto es una comparación. Por lo tanto, esto fue un artículo bastante más reciente de Naify et al.
2010. Por lo tanto, aquí algunos de los resonadores fueron comparados. Por lo tanto, se preparó el mismo tipo de metamaterial, pero la masa que estaba unida a la membrana fue variada. Por lo tanto, tienes uno en un caso tienes 0,16 gramos y en el otro caso tienes 0,48 gramos y lo que ves es que el perfil sigue siendo el mismo. Así que, al igual que tenías dos picos de un perfil de inmersión. Por lo tanto, si haces la pérdida de transmisión seguirá la relación inversa porque es inversa al coeficiente de transmisión.
Así que, aquí se obtiene son dos picos. Por lo tanto, uno de los dos dips en una clase pico de. Por lo tanto, aquí el pico corresponde a la región de densidades negativas. Así que, resalté aquí. Esta es la región de densidad negativa, de manera similar en este gráfico negro la región de densidad negativa es esta región. Así que, en ambas regiones de repente ves que tienes un pico agudo. Por lo tanto, este es una región de manera similar se obtiene una otra región como esta y así sucesivamente.
Por lo tanto, esto es lo que observa y borra esto no corresponde a él, este es estos otros dos picos agudos que se obtiene y ambos corresponden a la región de densidad negativa. Por lo tanto, las frecuencias donde la densidad se vuelve negativa y como puedes ver tendrás una fuerte pérdida de transmisión incluso a frecuencias bajas y tiene un. Por lo tanto, dichos materiales se han vuelto a probar y se ha encontrado que el primer pico de transmisión de baja frecuencia.

(Consulte la hora de la diapositiva: 29:52)

Por lo tanto, la transmisión versus la frecuencia es un perfil de inmersión de dos picos y el primer pico se debe al eigenmode donde la membrana y el peso unido a él tanto el oxalato al unísono, se unen juntos. Y la segunda corresponde a los eigenmodos donde la membrana está vibrando, pero la masa permanece inmóvil. Así que, ahora, con esto me gustaría concluir esta conferencia sobre el tipo de membrana metamateriales acústicos.
Por lo tanto, hemos estudiado los dos tipos de células de la unidad y cuál es la región cuando la densidad se vuelve negativa y cómo afecta la respuesta del material general.
Gracias por escuchar.