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Curva de iluminación de onda y curva de calificación de bucle

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Conferencia-10: Curva de calificación de onda de inundación y de bucle

Buenos días todos ustedes para estas conferencias. Es muy interesante conferencias sobre la curva de la velocidad de la velocidad de la inundación de la curva y en el nivel de introducciones del transporte de sedimentos. Si usted mira eso cada vez que tiene una inundación relámpago cuando usted tiene un descanso de la presa y las condiciones en que usted tiene un lago glaciar arrebato de las inundaciones si que las inundaciones son propagados como una ola y ¿cuál es la celeridad de las propagaciones de las inundaciones? Eso es lo que hoy vamos a discutir junto con nosotros vamos a discutir acerca de curvas de calificación de bucle. Y también daremos una descripción sobre las descripciones de los niveles de introducción en el transporte de sedimentos. Así que sobre todo, estoy siguiendo estos libros bien. Y en parte estamos siguiendo este libro para estos materiales de conferencia. Si nos fijamos en lo que vamos a hablar ya que lo dije el río es morfológico activo cuando se tienen inundaciones extremas. La inundación extrema ocurre debido a una inundación repentina debido a que el estallido de un lago glacial o una inundación repentina está ocurriendo debido a la ruptura de la presa. Esos eventos de inundación, cómo esta ola de inundaciones lo propaga. ¿Cuál es la celeridad de las propagaciones de las vías? Eso es lo que discutimos matemáticamente, así como lo gráficamente deberíamos entenderlo. Entonces hablaremos de curva de calificación de bucle. Por lo que la calificación curva lo que conseguimos, no es una función constante. Tiene una actividad de bucle. Entonces tendremos un caso de estudios que realizamos estudios, el largo recorrido por el lago de los glaciares por el estallido de las inundaciones en los ríos Tawang. Entonces les daré una breve presentación sobre los transportes de sedimentos en el río.

(Consultar Tiempo de Slide: 02 :24) Ahora si mira la siguiente parte como he comentado antes, es que siempre que crea una perturbación como esta, de acuerdo y derivamos la clase que tendremos una celeridad que significa, la velocidad de la onda con respecto a la velocidad del medio con el que viaja la onda. Así que estamos hablando de lo que las velocidades de onda lo mueven cuando se crea una perturbación de eso.
(Consulte la hora de la diapositiva: 02:51)
Y la última clase también discutimos que, cuando usted tiene que las condiciones que dependía de una simple derivación, podemos ver que la celeridad de la onda es una función de la profundidad del flujo y depende de si el flujo es subcrítico, supercrítico o crítico. Así que en caso del flujo subcrítico, la onda se propagará en las dos direcciones tanto en sentido ascendente como en las direcciones aguas abajo. Pero en caso de flujo supercrítico, ambos componentes de la celeridad de esta parte, que será indica el flujo de las propagaciones de onda hacia el río abajo solamente. Pero en caso de crítica que son las situaciones raras sucede que tendremos sólo estas direcciones en sentido descendente. Debido a que basado en este concepto, tratamos de ver si son los controles en sentido ascendente o los controles en sentido descendente.
Eso es lo que discutimos en la última clase. Permítanos hoy ir para más allá de que si llegan a una ola de inundaciones, cómo lo propaga. Cómo podemos derivar la celeridad para eso.
(Consulte la hora de la diapositiva: 03:59) Si observa las siguientes diapositivas, de lo que estamos hablando, de lo que es una celeridad de onda. Nosotros si consideremos una ecuación de una dimensión aceptable, lo estamos simplificando. Así que tenemos un canal unidimensional. Estamos mirando las propagaciones de las olas de inundación a lo largo de las direcciones longitudinales. Si dQ es funciones de espacio y tiempo, puedo considerar las variabilidades dQ en esta línea, usted tendrá un dQ/dx.
Es sólo un simple cálculo que se puede definir. ¿Cuál es la celeridad? La celeridad son los puntos en los que esto es lo que la propaga. Estas son las razones por las definiciones, c=dx/dt. Ahí es donde definen las ubicaciones donde el flujo se vuelve estable, cuando Q igual a dQ igual a 0. Eso es lo que viene.
dQ = 0. Así que si sólo considerando las variables Q y las definiciones de la celeridad que puedo escribir c es una función de estos. Esto simplemente el substituir estos y si considero que es un flujo dimensional de las ecuaciones de conservación de masa como dQ/dx, si no hay flujo lateral como derivamos en las clases que si no hay flujo lateral podemos derivar el cambio del almacenamiento igual a la tasa de cambio de flujo volumétrico a lo largo de la dirección x.
Esa parte si la equiparo, me estoy consiguiendo c = dQ/dA. C en términos de Q y flujo a través de secciones. Eso es lo que se llama celeridad de onda de inundación que es la ley Kleitz-Seddon. Ahora si usted mira esta parte que voy a discutir con usted estas derivaciones hará en última parte, pero déjenme mirar a eso el concepto sabio entendimientos de esta parte.
Onda dinámica, onda cinemática, onda difusa.
Así que si miras esta parte cuando tienes una onda dinámica, eso significa que lo que realmente sucede es que tienes unas condiciones en las que tienes la onda como esta propagaciones. Así que cuando usted tiene este tipo de propagaciones de ondas en ese caso el usted tendrá la celeridad en este punto y si usted toma las dos secciones A y B si computo las celeridades voy a ver que el cB será menor que cA.
La celeridad en el punto A y B que es una distancia l aparte si miro que sf es mayor que así y este sf de caso será menor que valores. Por lo tanto, cA será el menor que el cA. En ese caso, lo que sucederá después de cierta distancia si esta ola viaja, los viajes de las amplificaciones de onda de inundación sucede. Eso significa, esto será viajar más rápido que el punto B.
Por eso, el pico lo estará incrementando, amplificándolo. Se amplificará la distancia l aquí en las mismas ubicaciones de AB l2 será menor que l1. Es decir, las condiciones se producen si se observan números de flujo más altos. Si se mira la onda difusa, se trata de una onda cinemática. Si nos fijamos en los casos de ondas difusivas, lo que realmente sucede simplemente se revierte de eso.
En este caso, si usted mira la onda de inundación que está teniendo dos puntos A y B aparte de una distancia l1 el cA y el cB, el cB es más grande que el cA. cB la celeridad será mayor que la cA. En ese caso, la longitud se incrementará entre A y B. Por lo que la inundación será atenuada. El pico se reducirá. Así que eso es lo que es sucede para la onda dinámica. Pero en caso de onda cinemática que a veces sucede es que donde es muy simplificada la ecuación de impulso es sf la pendiente de fricción es igual a la pendiente de la cama así. Si esa es la condición de lo que sucede es que el cA es igual a cB celerity punto de vista que es l1 distancia de la misma manera que se propaga la misma entidad a distancia.
Así que si usted mira el gráficamente si usted tiene un tipo diferente de ondas como una onda dinámica, onda difusa y onda cinemática, la onda de inundación puede atenuarla o amplificarla todo depende de las celeridades. Así que ahora vamos a derivar esa parte de la celeridad en las siguientes diapositivas.
(Consultar el tiempo de la diapositiva: 09:18) Si miramos la parte de la celeridad si considero que los canales rectangulares anchos, si considero los canales que es mucho más grande, grande, ancho. Esa definición es bastante válida cuando se habla de los ríos. Así que tenemos un ancho de canales rectangulares, se puede definir esta área por unidad de ancho puede tener una función con funciones de potencia con la profundidad de flujo.
Eso es lo que podemos definir es una función de potencia de la profundidad de flujo.
Mientras que los coeficientes de potencia α y β son desconocidos para nosotros. Que lo que puede variar de río a río. Así podemos definir esta descarga unitaria de la Q en términos de la profundidad de flujo.
Si uso ese mismo concepto, ¿de acuerdo? Esto es lo que tendrá una definición básica, porque estamos considerando h es la profundidad de flujo y h es la función del espacio y el tiempo.
Así que si puedes mirarlo y derivar este dh/dt, que debería ser igual a 0. Esa sustitución si se pudiera hacer. Y que lo que vendrá de vuelta a esto las samederivaciones lo que puedes hacer. Y sustituyendo estas funciones de poder, se puede ver que la celeridad es un tiempo β de P. Okay, la celeridad es una función para un ancho de canales rectangulares.
La celeridad puede considerar como multiplicaciones β tiempos de V, y β es el exponente de poder de la descarga y los valores β.
Por lo tanto, la celeridad de la onda es siempre más rápida que las velocidades de flujo, ya que cuando β es mayor que 1. Eso es lo que se puede ver esta relación tan simple. La celeridad de la onda de inundación aumenta con la profundidad de flujo. Eso ya es que lo derivamos.
Cuanto más grande sea la onda de inundación, tenemos una profundidad de flujo mayor. Eso es lo que se propaga más rápido que la ola de inundación más pequeña.
Así que más grande la profundidad, por lo que tienes más las celeridades. Y esa es las razones por las que se propaga más rápido. Su tiempo de viaje es menor. La ola de inundación más pequeña, toma medidas de tiempo más grandes. Es como la celeridad es menor. De modo que lo que debemos tratar de entenderlo, lo que sucede para una ola de inundaciones más grande, lo que sucede como una ola de inundación más pequeña.
Debido a eso, hay una propagación no lineal de la onda de inundación. Así que lo que utilizamos las técnicas lineales basadas en estas superposiciones concepto como una unidad hidrográfica que no es válido para el río, donde usted tiene eventos extremos de inundación lo sucede, cuando usted tiene las inundaciones repentinas lo sucede. La celeridad de las olas es bastante grande. Así que indica que el método de los isochrones que usamos en la hidrología tampoco es aplicable para el río.
Así como por ejemplo, si hablo de los ríos del Himalaya donde se producen las grandes inundaciones repentinas, el concepto simple de las superposiciones lineales y estos métodos de isocronos no es válido para nosotros. Así que deberíamos tratar de localizar que lo que sucede la onda de inundación, cómo se produce la propagación. Al igual que si se habla de la celeridad de la ola de inundación aumenta con la profundidad de flujo, y que el caso es una ola de inundación más grande toma el menor tiempo para propagarse de A a B lugares.
Pero las mismas ubicaciones cuando se tiene una onda de inundación más pequeña se tarda más tiempo.
Así que hace funciones de no linealidad. Esa es la razón por la que no podemos usar la hipótesis lineal de lo que tenemos en la hidrología. Es decir, nosotros hacemos este flujo de rutas basado en el concepto lineal, pero eso es lo que no es válido cuando se habla de la onda de inundación. Y como un morfólogo mientras miramos la mecánica del río, como usted sabe, las ondas de inundación juegan el papel principal para el cambio de las morfologías. Esa es la razón de sus condiciones extremas. Eso es tratar de entender que cómo están sucediendo las olas de inundación.
(Consultar Tiempo de Slide: 13:46) Ahora si nos fijamos en la siguiente parte si me gusta tratar de mirarlo las derivaciones, que está allí en el libro de Julien libro, si entonces V se puede definir en términos de funciones de h y β-1 y entonces V puede definir así. Si lo veo escribir de nuevo con algunas simplificaciones de las ecuaciones de St. Venant, lo que derivamos para las condiciones dinámicas la pendiente de fricción tendrá una pendiente de la cama más hay un componente vendrá que es funciones de beta y el flujo de los números de Froude.
Y usted tiene un componente temporal aquí. Así que si combinamos una ecuación de continuidad.
Y dV es este que luego lo consigues el así son estos valores. Para que las derivaciones lo hagan por favor. Así que lo que puedes ver es muy interesante que tenemos un flujo de difusividad de onda de inundación, de acuerdo. dh está allí y este término se define es una difusividad de onda de inundación, que es una función de β, flujo de números de Froude.
Así que si nos fijamos en eso si β= 1 y el flujo de los números de Froude igual a uno, que son las condiciones de flujo crítico. Y en ese caso puedes tener este valor sale a ser 0 y tendrás solo factores difusivos es que viene a ser 1. Así que lo que le estoy diciendo si es β= 1 por lo que tendrá el valor de la difusividad de Froude igual a 1. O puedes mostrar esto, es una función del P. Así que si Fr es el flujo de los números de Froude está cerca de la 1 entonces sólo depende del valor β. Pero si usas las ecuaciones de Manning, que son las funciones de la velocidad y el radio hidráulico y por lo que sf de si usas esos valores y combinándolo obtendrás estas funciones así.
Así que no vamos paso a paso derivaciones por favor siga este el libro que está allí por Pierre Julien de modo que donde Froude onda difusive términos depende del valor de β y el flujo de los números de Froude. Por lo tanto, esta proporción entre estos términos que se define es la atenuación de onda de inundación en el valor bajo de los números de Froude de flujo.
(Consultar Tiempo de Slide: 16:44) Ahora si tratas de entenderlo si defino en otro se llama los ratios de difusividad, de acuerdo con lo que se puede escribir es que cuánto de relación de difusividad lo está sucediendo. Eso es lo que también se puede escribir en términos de dh/dx será una función de dQ/dt con las funciones β, por lo que funciones, α y valor β. Y Manning ecuaciones si usted considera β = 5/3.
La relación de difusividad es la que sale a la luz. Por lo tanto, el rápido cambio en la descarga aumenta la difusividad de las ondas de inundación. Eso es correcto. Eso significa que si de repente aumento el flujo en los dominios temporales, es decir, de repente de 3000 cumples de descarga, sube a los 10.000 corrales de descarga. El dQ/dt repentino será mucho más grande.
Así que aumentará la difusividad de las olas de inundación, aumentará la ola de inundaciones. Eso es lo que sucede en las inundaciones repentinas. De repente la descarga que es mucho menor, simplemente se salta a un pedido o dos órdenes. Así que esa es la razón por la que comenzó la difusividad de las olas de inundación. Sodada la onda de inundación la Q y la dQ, el aumento de la difusividad con los Mannings de los coeficientes de n y disminuye con la pendiente del canal.
Así que disminuye con la pendiente del canal, como los ríos del Himalaya la pendiente del canal es mucho más grande. Así se puede ver que puede disminuir con la pendiente del canal. El canal endereza el canal de pendientes de cama superior que recubre la parte inferior y disminuye la difusividad de la onda de flujo de la pendiente natural. Así que por qué haces el canal enderezado. Así que somos así que lo que sucede? Cambie la pendiente de la cama.
Cuanto más altas sean las pendientes de cama o el forro de canal, ¿por qué lo hacemos? Bajando estos valores de rugosidad, los coeficientes de rugosidad de Manning. Que lo que también ayuda a disminuir la difusividad de onda de inundación o los canales naturales.
(Consulte el tiempo de la diapositiva: 19:04). Es decir, también debemos tener componentes de lo que usted mire. Si lo veo en términos de la velocidad aplicando esta las ecuaciones básicas de las ecuaciones de Manning y sustituyendo estos sf valor lo que la derivamos, usted conseguirá eso. Es una derivación muy sencilla. Si lo ves que tendrás s es eso. La celeridad será β veces de V, usted tendrá esta parte. Ahora vamos a interpretarlo esta parte que está ahí en el texto.
La difusividad de las ondas de inundación juega el papel dominante alteraciones de las olas de inundación. Eso es correcto, de acuerdo. Las ondas dinámicas en los canales empinados cuando usted tiene el canal es muy empinado, de acuerdo. La inclinación es muy alta para la pendiente del canal. En ese caso la inclinación es muy alta, la pendiente del canal tiende a formar un flujo pulsante o ondas ondulantes. Cuando usted havea flujo laminar las ondas de rollo pueden formar teóricamente cuando el flujo de Froude mayor que 0.5.
Los flujos empinados son posibles para el flujo subcrítico cuando el flujo de Froude es mayor que 0.7. En el flujo turbulento, no estoy enfatizando el flujo laminar como el río que tenemos el flujo turbulento. Así que en el flujo turbulento cuando se considera β es 5/3 las ondas de rollo desarrollan canales lisos muy empinados bajo el flujo supercrítico.
Sólo trata de entenderlo lo que sucede en un río cuando tienes un flujo turbulento y tienes el flujo Froude números más de 1,5, puede crear un rollo de ondas, de acuerdo.
La ola tendrá un rollo de ondas estará allí. El flujo supercrítico de ondas de rollo debe evitarse en el flujo de canal abierto. Es decir, debemos tratar de entenderlo porque provoca la perturbación de la superficie.
Y las ondas cruzadas incurridas por la perturbación del banco y la cama. Así que cuando se vaya por el flujo supercrítico, se tendrá las ondas de rollo y se debe evitar el flujo supercrítico desde el diseño de canal abierto, pero en caso del río ¿lo pasa? Puede ser mejor lograr aumentar la rugosidad límite para extender el flujo, que debe permanecer en el flujo subcrítico.
Así que básicamente si hay una rugosidad límite que lo hará el subcrítico. Pero en un alcance del río, si hay un supercrítico y la onda de inundación lo propaga que genera las ondas de rollo de inundación y que la superficie está interactuando con la inestabilidad y las ondas cruzadas. Esa es la razón a veces que la inundación del río es un caos.
Así que se crean estructuras turbulentas, debido a que tal vez las formaciones localizadas de flujo supercrítico, formaciones localizadas de flujo supercrítico con la onda de inundación, puede crear las ondas de rollo y puede propagarse como un tipo de tsunami de las ondas que serán totalmente destruidas inestabilidad y ondas cruzadas. Así que lo sucede pero las condiciones localizadas, pero puede hablar de las condiciones extremas lo que sucede (Consultar tiempo de la diapositiva: 22:38) Ahora si lo ves que si nuestras ondas cinemáticas cuando tienes flujo de los números de Froude de estos valores, en este caso, las pendientes de la cama y la fricción son idénticas, la onda y la descarga aumenta lentamente en la profundidad del flujo. En la mayor parte del flujo de inundación es subcrítico, de acuerdo. El enrutamiento de flujo es generalmente descrito por las propagaciones de ondas difusivas de las ecuaciones de St. Venant.
Pero en condiciones localizadas, condiciones extremas como las propagaciones de inundaciones en el Himalaya donde gran escala de las variaciones de elevaciones de la cama están allí. Así que en ese caso, el flujo puede ir por las condiciones críticas. De lo contrario, el flujo es un subcrítico. Esa es la razón por la que usamos las ecuaciones de St. Venant y tratamos de resolverlo. En tal caso, la celeridad de la onda y la descarga no varían con la profundidad del flujo.
Pero también depende del gradiente de la profundidad del flujo de la pendiente en las direcciones aguas abajo. Eso es la atenuación de onda de flujo es más eficaz el flujo El número de Froude es menos dh/dx es grande en comparación con las pendientes de la cama. Así que ese es el entendimiento que debes tener para saber lo que realmente sucede cuando tienes las ondas de inundación.
(Consulte el apartado Tiempo de la diapositiva: 24 :03) Ahora, si lo ve los siguientes componentes a medida que va, se denomina curvas de clasificación de bucle.
Solo tratas de entenderlo que la relación entre la descarga y las elevaciones que llamamos la curva de rating. ¿Son unas funciones de poder o es un bucle?
Eso es lo que en realidad sucede que es una curva de calificación de bucle. Si se mira esta curva de calificación de los ríos de Mississippi en una ubicación particular, el eje x es el eje de descarga y las elevaciones.
Lo que en realidad es lo que sucede a medida que la descarga aumenta sigue este camino, luego vuelve así. Así que si lo ves de esta manera, cuando tengas de nuevo, estoy para repetirlo que las curvas de la calificación de lazo. Eso significa que la descarga va en aumento en los canales que aumenta con las elevaciones, pero después de que la descarga máxima llega a ella cuando sus caídas lo viene, tiene una profundidad de flujo más alta en comparación con la etapa ascendente.
¿Por qué lo sucede? Así que cuando si miras que cuando tienes una etapa en ascenso tienes un dh/dt está aumentando la tendencia. Y tenemos la tendencia decreciente cuando se tiene el delta las variaciones temporales de h es una dirección negativa. Así que si usted mira esto la descarga si lo veo en términos de las mismas ecuaciones, estamos escribiendo esto como con la multiplicación de la velocidad en el área que conocemos esta profundidad hidráulica que es dh/dx, entonces esta es una corriente de difusividad constantes y estos valores.
Ahora si lo ves cuando tienes una etapa ascendente sf no es igual a así. Eso es lo que sucede. Cuando usted tiene niveles de caída del hidrográfico de agua los bucles son inducidos por la relación de la curva de calificación, de acuerdo. Así que si usted lo ve que, depende de esta clasificación de las relaciones de la curva de calificación si usted mira durante el período de aumento como un bucle en sentido contrario a las agujas del reloj es a menudo entre una relación entre la etapa y la descarga.
Las elevaciones versus en la mayoría de los canales fluviales que habría recibido. La descarga máxima alcanzada antes de la profundidad máxima de flujo está bien. Pero el estrés de cizallamiento si puedo computarlo, que se rige por el esfuerzo cortante igual al peso unitario del radio hidráulico de las aguas y la pendiente de fricción. Si usted acaba de sustituir la pendiente de fricción voy a conseguir así.
Es una función de dh/dx, de acuerdo. Funciones de flujo de números de Froude, funciones de así.
Función de flujo de números de Froude y funciones de tal. Si lo veo de esta manera, lo que realmente sucedió el esfuerzo cortante a una profundidad de flujo dada, el esfuerzo cortante y el transporte de sedimentos de cama son más grandes que el miembro en aumento que la extremidad que cae, de acuerdo.
Así que lo que realmente sucede cuando usted tiene las extremidades crecientes más grandes si usted trata de entender estas ecuaciones usted tendrá un transporte de sedimentos más bien como el transporte de carga de la cama que la extremidad que cae. Así que las fórmulas Meyer-Peter, que vamos a discutir más adelante, que es un dar una razón entre el estrés de acceso entre el esfuerzo de corte aplicado y el estrés de corte crítico como funciones de potencia con una carga de cama.
Eso es lo que. Así que la carga de la cama también depende de que como su valor de activo está cambiando entre el miembro en aumento y la extremidad que cae, usted tendrá un transporte de sedimentos de carga más cama en caso de la extremidad en aumento en comparación con la extremidad que cae, bien. Así que más detalle tratas de entender estas situaciones y puedes interpretarlo que cómo lo hace.
(Consultar Tiempo de Slide: 28 :29) Ahora deja ver las curvas de calificación de sedimentos, lo que en realidad sucede la relación entre la descarga de sedimentos frente a la descarga de agua, de acuerdo. Qs aumenta más rápido que la Q. Eso es lo que si usted mira que si usted tiene una onda cinemática, sólo mirar las cifras bien, caso de onda cinemática, usted si usted mira que, si tenemos un color rojo es un tiempo t1 y el color verde después del tiempo dt la onda de inundación tendrá un cambio de la roja al verde, bien.
Así que puedes tener la onda cinemática. Así que el pico no lo desvía, pero el sedimento irá como de la misma manera si se mira eso, sedimento de descarga frente al tiempo. Pero en caso de la onda dinámica, se puede ver que habrá las amplificaciones. Ese es el color rojo es hidrógrafos aguas arriba, el color verde es un hidrográfico corriente abajo y se puede ver estas amplificaciones lo sucede.
Debido a estas amplificaciones de las cosas, usted tendrá una cama degradaciones lo sucederá, el proceso de erosiones de cama lo sucederá durante este proceso de amplificación. Y se puede ver que las gráficas de sedimentos aguas abajo y aguas arriba con los tiempos que lo van a cambiar. De la misma manera si lo ves si tienes una onda difusiva la inundación está atenuada. El pico disminuye y la longitud de la base aumenta.
En ese caso, lo que sucederá con las aggradaciones de lecho de canal ocurrirá, las aggradaciones sucederán las deposiciones se iniciarán, cuando usted tenga el proceso de atenuación de inundación que. Los efectos de la cinemática dinámica en el transporte de descarga y carga de cama se puede mostrar y debemos tratar de entender cómo ocurre el transporte de sedimentos durante estas propagaciones de las olas de inundación, la ola de inundaciones de los ríos.
(Consultar Tiempo de Slide: 30:29) Déjenme ir a un simple caso de estudio de lo que lo hemos hecho por las inundaciones del lago glacial que son las publicaciones aquí. Si lo ves que, lo que has hecho por un lago que es un peligro es cuantificaciones del lago potencial de descarga. Y eso es lo que hemos utilizado un modelo matemático y utilizar una rotura de presa y hidrógrafos de enrutamiento de flujo hidráulico.
(Vea el Tiempo de Slide: 30:56) Así que si usted mira esa parte, entonces qué es allí hemos hecho las identificaciones del lago glacial, la vulnerabilidad de los lagos del glaciar que identifican los lagos para detectar un lago crítico y usted utiliza la ubicación del lago como una ruptura de la presa y la evaluación del gráfico usando routings hidrodinámicos. Eso es lo que si se mira esto el área de estudio de las composiciones de color falso.
(Hora de la diapositiva: 31:21)
Y si tratas de mirarlo que esta es la ubicación del lago y estamos mirando a estos lugares exteriores lo que serán los hidrográficos de inundación. Así que lo está mostrando los conjuntos de agua, y se puede ver que la velocidad que la varía. Sube a los 8 m/s es mucho más alta, vale. Y usted puede ver que los hidrógrafos del lado del lago y la hidrografía en los lados del proyecto, de acuerdo, usted puede ver eso.
Las atenuaciones de inundaciones lo están pasando y eso es lo que conseguimos. Y esto puede llegar tan alto como 2000 cumecs y en el sitio de la presa, el lado del proyecto que puede reducir a los 1500 cumples y más a menudo si se mira a esto las variaciones de velocidad que es de 8 m/s, que es mucho más grande, de acuerdo. Usted puede tratar de entenderlo en las regiones del Himalaya si tiene el tipo GLOF de condiciones la velocidad de la GLOF es un rango de los 8 m/s.
Así que este es el caso de los estudios de lo que lo hicimos y es un bastante interesante para usted con toda esta base de datos geoespacial recientemente, hemos utilizado para derivar lo que podrían ser las celeridades, lo que podrían ser las atenuaciones de inundación debido a GLOF, Glaciar Lago Arrebato inundación.
(Consultar Tiempo de Slide: 32 :49) Ahora permítanme volver a un tema muy interesante como el nivel de introducción lo voy a hablar hoy y más detalle irá más adelante. Ver si se ve que hay mayor cuestión del transporte de sedimentos el tema 1950 en adelante. Se empezó a tratar de entender el mecanismo de transporte de sedimentos que conduce el flujo de canales. Como has visto esto es un flujo de canal con un canal sinuoso o puedes tener canales no sinuosos.
Y si usted aumenta las profundidades de flujo como usted sabe que tendrá más la tensión de corte. A medida que aumenta la profundidad de flujo y tiene un esfuerzo cortante más las partículas de la cama que estarían allí, que van a iniciar los movimientos, de acuerdo a empezar a moverse de la cama. Esa son las condiciones que llamamos mociones incipientes.
Y si usted aumenta aún más la profundidad de flujo entonces lo que va a pasar, una capa de la cama se moverá, una cama de partículas se moverá y pueden ir para un proceso diferente bien con un rodillo, las partículas de la cama de salto lo van a ir y usted puede tener una de las partículas de la cama puede contribuir en parte a las capas que se mueve a lo largo de la cama y habrá parte que está por encima de lo que queda como condiciones suspendidas.
Todas estas cosas lo están pasando nosotros lo vemos en unas escalas muy microscópicas porque las últimas dos décadas hay mucho estudio se ha hecho lo mira el nivel muy microscópico en las condiciones de cama cercanas. Qué es lo que sucede. ¿Cuáles son las condiciones hidráulicas que pasan cerca de la cama? ¿Qué son las estructuras turbulentas? ¿Por qué las partículas de la cama se están desprendiéndose de la cama?Lo que la condición hidráulica también depende de las características del sedimento. Si intentas entender este caso y si ves este comportamiento de flujo y si pones los tintes de color y muestra que cómo lo están pasando las cosas de flujo está bien. Así que es fácil hoy en día. Si tienes el flujo, puedes realizar el experimento para conocerlo las cuantificaciones de estructuras turbulentas, movimientos incipientes, la carga de la cama, la carga suspendida.
Todos estos experimentos lo podemos llevar a cabo y podemos intentar establecer la relación entre las características hidrodinámicas, las características de los sedimentos y con los procesos de transporte de sedimentos.
(Vea el tiempo de la diapositiva: 35:16) Ahora uno de los procesos es lo que se hace caso si usted mira el transporte de carga de la cama en un río, que está mirando a escala muy microscópica, si usted mira estas cifras bien.
Si usted dice que la uc es la velocidad está viniendo que está en las mociones incipientes las condiciones en la cama bien las partículas de la cama están empezando el incipiente movimiento es una velocidad media uc que viene a los niveles de partícula puede tener una velocidad que es pequeña uc.
Los niveles de partícula que es una velocidad crítica sólo empujan esa partícula de sedimento de la cama una posición a otras posiciones o puede ir al bucle suspendido. Más detalles agrandar vista o microscópico si lo ves en la microscopía de partículas de arena están los teseis pueden ver que habrá los componentes de velocidad y estas partículas están teniendo la trayectoria desprendiéndose de eso, de acuerdo desprendiéndose de eso.
Eso es lo que está allí la velocidad del flujo depende de la velocidad del flujo, depende de la velocidad media del flujo. Depende de los tamaños de partículas de sedimentos, los d50 d90s. Depende de los soportes de subíndice para las condiciones de umbral de movimiento de las partículas de sedimento son los movimientos incipientes. Y por lo general si lo ves las partículas objetivo se están moviendo. Así que hoy en día la gente está buscando ese nivel cómo estas partículas objetivo lo están moviendo.
De la misma manera si lo ves que, cómo las distribuciones de estrés de corte lo están sucediendo. Si lo ves, tiene dos componentes. La descomposición del fluido es el esfuerzo cortante de la cama en el esfuerzo de corte dispersivo de partículas, tensiones de partículas de fluido interfacial. Eso es lo que está sucediendo. Si lo ves que, tiene dos componentes. Uno es dispersivo de componentes de corte de partículas, de acuerdo con lo que es alto a medida que se sube se reduce.
E interfacial las partículas de esfuerzo cortante de fluido. Y si miras estas partículas, las capas de la cama de acuerdo, es una muy buena y las composiciones de la cama si lo ves tratar de entenderlo y hay formaciones de remolinos y el rodando, el deslizamiento lo va a pasar. Así que más microscópicamente si lo ves que como el esfuerzo cortante lo actúa a lo largo de los ríos, a lo largo de los canales.
En ese caso se puede observar claramente que el estrés de corte de partículas, que es mucho más alto, que es lo que va a disminuir a lo largo de la profundidad donde está el esfuerzo de corte de fluido interfacial que generalmente en fluido hablamos de que eso es lo que también tiene una tendencia en aumento. Y deberíamos saberlo y más detalles si puedes seguir estas publicaciones recientes sobre la ampliación de la gran parte del transporte de sedimentos.
(Consultar Tiempo de Slide: 38 :13) No sólo eso, la gente hoy en día usa los solvers CFD para conocer las partículas de sedimento como lo mueve. Ves que esta velocidad está ahí. Las soluciones de CFD están ahí y las partículas son consideradas una sólida y rígida bolas circulares y cada componente de fuerza está ahí y podemos usar el CFD como un concepto de flujo de múltiples fases. Trate de saber cómo las partículas de sedimentos están dequeando de la cama, los restos y los estados de suspensión están cayendo a la cama, cómo esto sucede en este proceso.
Así que si lo ves que, en el microscópicamente lo podemos saber hoy en día porque tenemos una herramienta para medir las distribuciones de velocidad y todo así como también tenemos la capacidad computacional ahora para ejecutar un software CFD muy detallado para tratar de que un flujo multivía, trate de saber que cómo las partículas están dequeando de eso o iniciando las incipientes mociones, cuánto tiempo quedará como etapa de suspensión.